Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Pentru β → ∞<br />
sh<br />
2<br />
b 0<br />
lim<br />
2<br />
β<br />
⋅<br />
αβ<br />
→ ∞ → β<br />
- 118 -<br />
2 2 2<br />
şi b → 0 rezultă β − α → β , αc<br />
→ αa<br />
, c + b = a ,<br />
( βb)<br />
=<br />
1<br />
a α<br />
( βb)<br />
ab sh<br />
2 b<br />
b 0<br />
lim<br />
2<br />
β<br />
⋅<br />
β<br />
→ ∞ → β<br />
=<br />
1<br />
a α<br />
ab<br />
2<br />
b 0<br />
lim<br />
2<br />
β<br />
→ ∞ → β<br />
( 3.<br />
74)<br />
=<br />
<strong>de</strong>oarece<br />
sh(<br />
βb)<br />
lim = 1<br />
b → 0 βb<br />
În relaţiile <strong>de</strong> mai sus se consi<strong>de</strong>ră mai întâi limita pentru b → 0 şi apoi limita pentru<br />
β → ∞ . În aceste condiţii limită relaţia (3.73) <strong>de</strong>vine:<br />
( αa)<br />
C<br />
αa<br />
sin<br />
C ⋅ + cos ( αa)<br />
= cos ( ka)<br />
(3.75)<br />
αa<br />
Dacă C este foarte mic, atunci putem neglija primul termen din membrul stâng al<br />
relaţiei (3.75). Din (3.75) şi (3.63) rezultă:<br />
2 2 2 2<br />
⎡ π π⎤<br />
h α h k<br />
cos α a = cos ka ⇒ α = k (pentru k ∈<br />
⎢<br />
− , ) ⇒ E = =<br />
⎣ a a ⎥<br />
⎦<br />
2m<br />
2m<br />
Am obţinut cazul limită al unui electron liber care poate lua orice energie. Desigur,<br />
2π<br />
⎛ 2π<br />
⎞<br />
pentru α′ = k + obţinem cos α′ a = cos ⎜k<br />
+ ⎟ a = cos ( ka)<br />
.<br />
a<br />
⎝ a ⎠<br />
Dacă C este foarte mare, <strong>de</strong>oarece cos ( ka)<br />
din (3.75) este cuprins între − 1 şi 1 ,<br />
sin ( α a)<br />
rezultă că trebuie să fie foarte mic. La limită, pentru C → ∞ trebuie ca:<br />
αa<br />
sin ( αa)<br />
→ 0 ⇒ αa<br />
= nπ<br />
, n = ± 1,<br />
± 2 , . . . (3.76)<br />
αa<br />
Din (3.63) şi (3.76) rezultă:<br />
2 2 2 2 2<br />
h α n π h<br />
E = = , n = 1,<br />
2 , . . .<br />
(3.77)<br />
2<br />
2m<br />
2ma<br />
Am obţinut cazul limită al unui electron aflat într-o groapă <strong>de</strong> potenţial cu pereţii<br />
infiniţi. În acest caz energia electronului poate lua numai anumite valori (<strong>de</strong>terminate <strong>de</strong><br />
condiţia (3.76) ).<br />
Valorile lui α a pentru care:<br />
sin ( αa)<br />
C ⋅ + cos ( αa)<br />
≤ 1<br />
(3.78)<br />
αa<br />
<strong>de</strong>finesc valorile permise pentru energia electronului. Valorile lui α a pentru care valoarea<br />
absolută a membrului stâng al relaţiei (3.75) este mai mare ca 1 (valoarea maximă a<br />
membrului drept) <strong>de</strong>finesc intervalele (benzile) <strong>de</strong> energie interzise. Se constată că benzile <strong>de</strong><br />
energie interzise apar şi pentru valori ale energiei 0 V E > .<br />
Pentru a evi<strong>de</strong>nţia alternanţa benzilor <strong>de</strong> energie permise cu aceea a benzilor <strong>de</strong><br />
energie interzise, membrul stâng al relaţiei (3.75) este reprezentat grafic pentru o valoare<br />
oarecare a mărimii C.<br />
Pentru o valoare finită a lui C şi pentru αa = ± nπ<br />
rezultă:<br />
sin ( αa)<br />
C ⋅ + cos ( αa)<br />
= cos ( ± nπ)<br />
, n = 1,<br />
2 , 3 , . . .<br />
αa<br />
α<br />
a = π ⇒ cos π = −1<br />
, αa<br />
= 2π<br />
⇒ cos 2π<br />
= 1 , αa<br />
= − π ⇒ cos − π = −1<br />
( ) ( )