Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Fizica I Eleonora Rodica Bena<br />
La limita Δx→ 0,<br />
fracţia din expresie este chiar <strong>derivat</strong>a a<br />
doua în raport cu x a funcţiei y(x,t), deci:<br />
F= E ⋅<br />
2<br />
∂ y<br />
⋅ΔV<br />
2<br />
∂x<br />
Scriind legea a <strong>II</strong>-a dinamicii pentru cilindrul considerat<br />
(ma=F), rezultă:<br />
2 2<br />
∂ y ∂ y<br />
ρΔ V = E ΔV<br />
( ρ este densitatea mediului)<br />
2 2<br />
∂t ∂x<br />
sau<br />
2 2<br />
∂ y ρ ∂ y<br />
− ⋅ = 0<br />
2<br />
∂ E 2<br />
x ∂t<br />
Comparând expresia (<strong>II</strong>.7) cu expresia (<strong>II</strong>.2) obţinem:<br />
57<br />
(<strong>II</strong>.7)<br />
E<br />
v l = (<strong>II</strong>.8)<br />
ρ<br />
care este viteza undei elastice longitudinale (se numeşte viteză<br />
de fază).<br />
Pentru unde transversale în corzi:<br />
σ<br />
v t = (<strong>II</strong>.9)<br />
μ<br />
unde σ este tensiunea la care este supusă coarda şi μ este<br />
masa unităţii de lungime.<br />
v<br />
t<br />
G<br />
=<br />
ρ<br />
Pentru unde transversale în orice fel de medii:<br />
unde G este modulul de elasticitate la forfecare.<br />
În gaze:<br />
(<strong>II</strong>.10)<br />
γRT<br />
v =<br />
(<strong>II</strong>.11)<br />
μ<br />
Cp<br />
unde γ este exponentul adiabatic al gazului ( γ= ), iar μ este<br />
C<br />
masa molară a acestuia.<br />
v