Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
Cuprins II. FENOMENE ONDULATORII ... - derivat
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Fizica I Eleonora Rodica Bena<br />
undei (frecvenţa undei, de exemplu), mediul se numeşte<br />
dispersiv;<br />
6) dacă fenomenele de propagare sunt independente de<br />
tratamentele aplicate anterior mediului (încălzire, magnetizare<br />
etc), mediul se numeşte fără memorie (fără histerezis). Dacă nu<br />
se întâmplă acest lucru, mediul este cu memorie (cu histerezis).<br />
Un mediu liniar, omogen, izotrop, conservativ, nedispersiv şi<br />
fără memorie este un mediu ideal şi constituie un model de<br />
studiu, neexistând în realitate.<br />
<strong>II</strong>.1.2 Ecuaţia de propagare a undelor elastice<br />
Vom găsi în continuare ecuaţia pe care o verifică mărimea<br />
perturbată în decursul propagării sale în spaţiu, la fiecare<br />
moment.<br />
⎛→⎞ Vom considera pentru simplificare că mărimea perturbată<br />
este elongaţia y, adică abaterea de la poziţia de echilibru a<br />
unui punct material dintr-un mediu elastic. Dacă un punct<br />
material dintr-un mediu elastic este scos din poziţia de<br />
echilibru, datorită forţelor elastice din mediu el antrenează<br />
după sine şi punctele vecine, care la rândul lor antrenează alte<br />
puncte vecine, etc. Astfel fiecare punct din mediul elastic va fi<br />
depărtat la un moment dat de poziţia de echilibru cu o distanţă<br />
y ⎜<br />
r,t ⎟<br />
, adică elongaţia sa depinde de depărtarea sa de sursă şi<br />
⎝ ⎠<br />
de timp.<br />
Vom presupune că perturbaţia la sursă este periodică,<br />
adică sursa execută oscilaţii armonice; pentru simplificare vom<br />
presupune un mediu unidimensional, format dintr-un şir de<br />
puncte materiale legate prin forţe elastice. Modelarea acestui<br />
mediu poate fi realizată printr-un lanţ de n oscilatori cuplaţi prin<br />
resorturi elastice (fig.<strong>II</strong>.1). Fiecare oscilator are masa m şi<br />
fiecare resort are constanta de elasticitate k. Oscilatorii se<br />
găsesc iniţial la aceeaşi distanţă Δx unul de altul, iar<br />
resorturile sunt netensionate.<br />
53