Livro Hibbeler - 7ª ed Resistencia Materiais (Livro)
· •·244 RESISTí':NCIA DOS MATERIAIS6.153. A barra tem espessura de 12,5 mm e é feita de ummaterial com tensão de flexão admissível o-adm = 140 MPa.Determine o momento máximo M que pode ser aplicado.Problema 6.1536.154. A barra tem espessura de 12,5 mm e está sujeita a ummomento de 900 N · m. Determine a tensão de flexão máximana barra.Problema 6.1546.155. A barra entalhada simplesmente apoiada é submetidaa duas forças P. Determine o maior valor de P que podeser aplicada sem provocar o escoamento do material. O materialé aço A-36. Cada entalhe tem raio r = 3 mm.*6.1 o Flexão inelásticaAs equações para determinar a tensão normal devidoà flexão que foram desenvolvidas anteriormentesão válidas somente se o material se comportar de umamaneira linear elástica. Se o momento aplicado provocaro escoamento do material, então será preciso realizaruma análise plástica para determinar a distribuiçãode tensão. Todavia, para ambos os casos, elástico eplástico, entenda que, para a flexão de elementos retos,há três condições que devem ser cumpridas.Distribuição linear da deformação normal.Com base em considerações geométricas, mostramos,na Seção 6.3, que as deformações normais quese desenvolvem em um material sempre variam linearmentede zero no eixo neutro da seção transversal amáximas no ponto mais afastado do eixo neutro.Força resultante nula. Visto que há somenteum momento interno resultante que age na seçãotransversal, a força resultante provocada pela distribuiçãode tensão deve ser nula. Uma vez que o- criauma força na área dA de dF = (}"dA (Figura 6.52), então,para a área total da seção transversal A, temos(6.27)pI I 12mm------*·----,- v---*·-- /T3mm500 mm500 mm-500 mm-500 mmProblema 6.155p42 mm'6.156. A barra entalhada simplesmente apoiada é submetida (M R ) z = "'Ma duas cargas, cada uma de valor P z;= 500 N. Determine a tensãode flexão máxima desenvolvida na barra e trace um rascunhoda distribuição da tensão de flexão que age na seção transversalno centro da barra. Cada entalhe tem raio r = 3 mm.pI I 12mm.------*------,3mm,-vr---*---=/,-L---;:J I 42mm_L500 mm500 mm-500 mm-500 mmpEssa equação proporciona um meio para obter a localizaçãodo eixo neutro.Momento resultante. O momento resultantena seção deve ser equivalente ao momento causadopela distribuição de tensão em torno do eixo neutro.Visto que o momento da força dF = (}" dA em torno doeixo neutro é dM = y((J" dA) então, somando os resultadosna seção transversal inteira (Figura 6.52), temos,M = ly((J" dA) (6.28)z).·.:í/\X(]"yProblema 6.156Figura 6.52
FLEXÃO 245Essas condições de geometria e carregamento serãousadas agora para determinar a distribuição detensão em uma viga quando submetida a um momentointerno resultante que provoque o escoamento domaterial. Durante toda a discussão, consideraremosque 0 material tem o mesmo dia rama te ? são .-?eformaçãosob tração e sob compressao. Por s1mphcidade,começaremos pela viga cuja área de seção transversaltem dois eixos de simetria; neste caso, um retângulo dealtura h e largura b, como mostra a Figura 6.53a. Serãoconsiderados três casos de carregamento de especialinteresse.Momento elástico máximo. Considere que0 momento aplicado M = M e é suficiente para produzirtensões de escoamento nas fibras superiores einferiores da viga, como mostra a Figura 6.53b. Vistoque a distribuição da deformação é linear, podemosdeterminar a distribuição de tensão correspondentepelo diagrama tensão-deformação (Figura 6.53c).Aqui, vemos que a deformação de escoamento E e provocaa tensão de escoamento U' e , e as deformações intermediáriasE1 e E2 causam as tensões U' 1e U'2, respectivamente.Quando essas tensões, e outras como elas,são representadas em gráfico nos pontos medidos y =h/2, y = y1, y = y2 etc., o resultado é a distribuição detensão mostrada na Figura 6.53d ou 6.53e. A linearidadeda tensão é, evidentemente, uma consequênciada lei de Hooke.Agora que estabelecemos a distribuição de tensão,podemos verificar se a Equação 6.27 é satisfeita. Paratanto, em primeiro lugar, precisamos calcular a força resultantepara cada uma das duas porções da distribuiçãode tensão na Figura 6.53e. Em termos geométricos, issoequivale a determinar os volumes sob os dois blocostriangulares. Como mostra a figura, a parte superior daseção transversal do elemento está sujeita à compressão,e a porção inferior está sujeita à tração. TemosT = C = !(!!_(}' )b = l_ bh (J'2 2e 4 eVisto que T é igual, mas oposta a C, a Equação 6.27é satisfeita, e, de fato, o eixo neutro passa pelo centraideda área da seção transversal.O momento elástico máximo Meé determinadopela Equação 6.28, que afirma que M e é equivalente aomomento da distribuição de tensão em torno do eixoneutro. Para aplicar essa equação geometricamente,temos de determinar os momentos criados por T e Cna Figura 6.53e em torno do eixo neutro. Uma vez quecada uma das forças age no centroide do volume deseu bloco de tensão triangular associado, temos(6.29)a(a)Distribuição da deformação(vista lateral)(b)El Ez EeDiagrama tensão-deformação(regi5u elástica)(c)Distribuição da tensão(vista lateral)(d)Figura 6.53
- Page 210 and 211: FLEXÃO 195Represente graficamente
- Page 212 and 213: FLEXÃO 197Problema 6.96.10. O guin
- Page 214 and 215: 198 RESISTNCIA DOS MATERIAISProblem
- Page 216 and 217: 200 RESISTÉ':NCIA DOS MATERIAIS6.3
- Page 218 and 219: 202 RESISTNCIA DOS MATERIAISy(a)y(b
- Page 220 and 221: 204 RESISTNCIA DOS MATERIAISyVaria
- Page 222 and 223: •• •206 RESISTÊNCIA DOS MATE
- Page 224 and 225: 208 RESISTNCIA DOS MATERIAISA viga
- Page 226 and 227: 21 Ü RESISTtNCIA DOS MATERIAIS6.46
- Page 228 and 229: 212 RESISTNCIA DOS MATERIAIS125750N
- Page 230 and 231: •214 RESISTNCIA DOS MATERIAISpino
- Page 232 and 233: 216 RESISTNCIA DOS MATERIAIS6.5 Fle
- Page 234 and 235: 218 RESISTi!:NCIA DOS MATERIAISyy+X
- Page 236 and 237: 220 RESISTÉ':NCIA DOS MATERIAISPro
- Page 238 and 239: 222 RESISTÉÕNCIA DOS MATERIAISz '
- Page 240 and 241: 224 RESISTÍ:NCIA DOS MATERIAISiné
- Page 242 and 243: 226 RESISTNCIA DOS MATERIAISyX(a)Va
- Page 244 and 245: 228 RESISTtNCIA DOS MATERIAIS-2:-A
- Page 246 and 247: 230 RESISTNCIA DOS MATERIAISé esco
- Page 248 and 249: 232 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISCentr
- Page 250 and 251: 234 RESISTNCIA DOS MATERIAISsão ra
- Page 252 and 253: o236 RESISTNCIA DOS MATERIAIS4kN·m
- Page 254 and 255: 238 RESISTNCIA DOS MATERIAISComo oc
- Page 256 and 257: 240 RESISTNCIA DOS MATERIAISgura. S
- Page 258 and 259: 242 RESISTNCIA DOS MATERIAIS*6.140.
- Page 262 and 263: 246 RESISTtoNCIA DOS MATERIAISÉ cl
- Page 264 and 265: 248 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISLocal
- Page 266 and 267: 250 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISpor c
- Page 268 and 269: 252 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS(\. C
- Page 270 and 271: 254 RESISTNCIA DOS MATERIAISmento p
- Page 272 and 273: 256 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISp50 m
- Page 274 and 275: 258 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISUm mo
- Page 276 and 277: 260 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS'6.18
- Page 278 and 279: Cisalhamento transversalOBJ ETIVOS
- Page 280 and 281: 264 RESISTNCIA DOS MATERIAIS'i.F, =
- Page 282 and 283: 266 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISEsse
- Page 284 and 285: 268 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISSuper
- Page 286 and 287: 270 RESISTNCIA DOS MATERIAISParte (
- Page 288 and 289: 272 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS26 kN
- Page 290 and 291: 27 4 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS"7.1
- Page 292 and 293: 27 6 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS7.30
- Page 294 and 295: 278 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISA apl
- Page 296 and 297: 280 RESISTtNCIA DOS MATERIAISV (N)1
- Page 298 and 299: ..282 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS"7.
- Page 300 and 301: 284 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS{1.1
- Page 302 and 303: 286 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIStJ1F
- Page 304 and 305: 288 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISao lo
- Page 306 and 307: I'<290 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS(F
- Page 308 and 309: 292 RESISTÊNCIA DOS MATERIAISDeter
· •·
244 RESISTí':NCIA DOS MATERIAIS
6.153. A barra tem espessura de 12,5 mm e é feita de um
material com tensão de flexão admissível o-adm = 140 MPa.
Determine o momento máximo M que pode ser aplicado.
Problema 6.153
6.154. A barra tem espessura de 12,5 mm e está sujeita a um
momento de 900 N · m. Determine a tensão de flexão máxima
na barra.
Problema 6.154
6.155. A barra entalhada simplesmente apoiada é submetida
a duas forças P. Determine o maior valor de P que pode
ser aplicada sem provocar o escoamento do material. O material
é aço A-36. Cada entalhe tem raio r = 3 mm.
*6.1 o Flexão inelástica
As equações para determinar a tensão normal devido
à flexão que foram desenvolvidas anteriormente
são válidas somente se o material se comportar de uma
maneira linear elástica. Se o momento aplicado provocar
o escoamento do material, então será preciso realizar
uma análise plástica para determinar a distribuição
de tensão. Todavia, para ambos os casos, elástico e
plástico, entenda que, para a flexão de elementos retos,
há três condições que devem ser cumpridas.
Distribuição linear da deformação normal.
Com base em considerações geométricas, mostramos,
na Seção 6.3, que as deformações normais que
se desenvolvem em um material sempre variam linearmente
de zero no eixo neutro da seção transversal a
máximas no ponto mais afastado do eixo neutro.
Força resultante nula. Visto que há somente
um momento interno resultante que age na seção
transversal, a força resultante provocada pela distribuição
de tensão deve ser nula. Uma vez que o- cria
uma força na área dA de dF = (}"dA (Figura 6.52), então,
para a área total da seção transversal A, temos
(6.27)
p
I I 12mm
------*·----,- v---*·--
/
T
3mm
500 mm500 mm-500 mm-500 mm
Problema 6.155
p
42 mm
'6.156. A barra entalhada simplesmente apoiada é submetida (M R ) z = "'M
a duas cargas, cada uma de valor P
z;
= 500 N. Determine a tensão
de flexão máxima desenvolvida na barra e trace um rascunho
da distribuição da tensão de flexão que age na seção transversal
no centro da barra. Cada entalhe tem raio r = 3 mm.
p
I I 12mm
.------*------,
3mm
,-vr---*---=/,-L---;:J I 42mm
_L
500 mm500 mm-500 mm-500 mm
p
Essa equação proporciona um meio para obter a localização
do eixo neutro.
Momento resultante. O momento resultante
na seção deve ser equivalente ao momento causado
pela distribuição de tensão em torno do eixo neutro.
Visto que o momento da força dF = (}" dA em torno do
eixo neutro é dM = y((J" dA) então, somando os resultados
na seção transversal inteira (Figura 6.52), temos,
M = ly((J" dA) (6.28)
z
).·.:
í
/\
X
(]"
y
Problema 6.156
Figura 6.52