Ondas em meios elásticos

Prof. Romero Tavares da SilvaVamos definir as grandezas:d 1 = distância entre a fonte e o receptor.hd 2 = distância percorrida pelo som aoser refletido numa altura H .Hd 3 = distância percorrida pelo som aoser refletido numa altura H + h .Desse modo temos que:Sd /2 d /2D⎧⎪⎪⎪⎨⎪⎪⎪d⎪⎩3d2= 2= 2dH12d d= + = d2 22⎛ d ⎞+ ⎜ ⎟ = 4H⎝ 2 ⎠⎛ d ⎞⎜ ⎟⎝ 2 ⎠+ d2( H + h) + = 4( H + h)2222+ d2∆d 1 = d 2 - d 1 = n λ ⇒ Interferência construtiva∆d 2 = d 3 - d 1 = ( n + 1/2 ) λ ⇒ Interferência destrutiva∆d 2 - ∆d 1 = λ/2 ⇒ λ = 2 ( ∆d 2 - ∆d 1 )λ =2 22 2( H + h) + d − 2 4H+2 4dCapítulo 17 - Halliday, Resnick e Walker - 6 a . edição40 Dois pulsos se propagam ao longo de uma corda em sentidos opostos, como na figuraà seguir.a) Se a velocidade da onda v = 2,0m/s e os pulsos estão a uma distância de6,0cm em t = 0 , esboce os padrões resultantes para t = 5 ; 10 ; 15 e 20ms.Vamos chamar de x 1 (t) alocalização do máximo dopulso 1 , x 2 (t) a localizaçãodo máximo do pulso2 , e D(t) a separaçãoentre os máximos.yd1 v ! +− v ! 2xInicialmente os pulsos estão localizados nas posições x 01 e x 02 respectivamente,e eles se movem com velocidade v , logoCap 17 www.fisica.ufpb.br/~romero 22