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A espessura W do filme é determinada através da separação em número de onda, ∆k,entre m mínimos, ou máximos, das franjas de interferência observadas no espectro dereflexão, conhecendo-se o índice de refração n r do material no comprimento de ondautilizado na medida. θ é o ângulo do feixe incidente em relação à normal da superfícieda amostra. A espessura é calculada pelo próprio sistema, bastando fornecer o índice derefração do material, o ângulo, os números de onda da primeira e da ultima franja e onúmero de franjas. A espessura é então determinada através da seguinte relação:Wm= (4.1)2 22∆kn − sen θrA espectroscopia infravermelha também é utilizada para a determinação das transiçõesóticas entre níveis quantizados nas bandas de valência e condução do materialconstituinte do poço nas heteroestruturas de compostos IV-VI, a partir dos degraus deabsorção observados nos espectros de transmissão (ISHIDA et al., 1987; YUAN et al.,1994; ABRAMOF et al., 2001; WU et al., 2001). Neste trabalho, os espectros medidosem camadas simples nos compostos IV-VI foram usados para determinar o gap dofilme. O gap direto dos compostos IV-VI (SPRINGHOLZ, 1993) faz com que o pontoonde o espectro de transmissão cai abruptamente para zero corresponda ao valor do gapdo material. A partir do valor da energia do gap, em milieletronvolts, a concentração deeurópio pode ser determinada na liga de Pb 1-x Eu x Te a partir da seguinte relação paratemperaturas medidas em kelvin, (YUAN et al., 1997):⎛2T ⎞E g = 189, 7 + 0,48⎜⎟( 1−7 56x) + 4480xT 29,(4.2)⎝ + ⎠A Figura 4.1 mostra dois espectros medidos por FTIR a 300 K, em amostras de PbTe ePbEuTe. As diferenças entre os pontos de extinção dos espectros são nítidas. Emnúmero de onda, o espectro de PbTe cai para zero aproximadamente em 2700 cm -1enquanto o PbEuTe cai próximo de 4000 cm -1 .64
100 0 1000 2000 3000 4000 5000 080PbTe2,50 µm1008060604040Transmissão (%)20010080PbEuTe1,85 µm2010080606040402020000 1000 2000 3000 4000 5000k (cm -1 )FIGURA 4.1 – Espectros de transmissão FTIR medidos em amostras de PbTe (gráficosuperior) e PbEuTe (gráfico inferior) a 300 K.As medidas de transmissão foram feitas em um espectrofotômetro de transformada deFourier, Perkin Elmer - FTIR 1600, entre 450 e 4500 cm -1 . Este equipamento possui oacessório de refletância especular de ângulo variável, no entanto todas as medidas detransmitância foram realizadas em incidência normal à superfície da amostra, θ = 0º.65
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A espessura W do filme é <strong>de</strong>terminada através da separação em número <strong>de</strong> onda, ∆k,entre m mínimos, ou máximos, das franjas <strong>de</strong> interferência observadas no espectro <strong>de</strong>reflexão, conhecendo-se o índice <strong>de</strong> refração n r do material no comprimento <strong>de</strong> ondautilizado na medida. θ é o ângulo do feixe inci<strong>de</strong>nte em relação à normal da superfícieda amostra. A espessura é calculada pelo próprio sistema, bastando fornecer o índice <strong>de</strong>refração do material, o ângulo, os números <strong>de</strong> onda da primeira e da ultima franja e onúmero <strong>de</strong> franjas. A espessura é então <strong>de</strong>terminada através da seguinte relação:Wm= (4.1)2 22∆kn − sen θrA espectroscopia infravermelha também é utilizada para a <strong>de</strong>terminação das transiçõesóticas entre níveis quantizados nas bandas <strong>de</strong> valência e condução do materialconstituinte do poço nas heteroestruturas <strong>de</strong> compostos IV-VI, a partir dos <strong>de</strong>graus <strong>de</strong>absorção observados nos espectros <strong>de</strong> transmissão (ISHIDA et al., 1987; YUAN et al.,1994; ABRAMOF et al., 2001; WU et al., 2001). Neste trabalho, os espectros medidosem camadas simples nos compostos IV-VI foram usados para <strong>de</strong>terminar o gap dofilme. O gap direto dos compostos IV-VI (SPRINGHOLZ, 1993) faz com que o pontoon<strong>de</strong> o espectro <strong>de</strong> transmissão cai abruptamente para zero corresponda ao valor do gapdo material. A partir do valor da energia do gap, em milieletronvolts, a concentração <strong>de</strong>európio po<strong>de</strong> ser <strong>de</strong>terminada na liga <strong>de</strong> Pb 1-x Eu x Te a partir da seguinte relação paratemperaturas medidas em kelvin, (YUAN et al., 1997):⎛2T ⎞E g = 189, 7 + 0,48⎜⎟( 1−7 56x) + 44<strong>80</strong>xT 29,(4.2)⎝ + ⎠A Figura 4.1 mostra dois espectros medidos por FTIR a 300 K, em amostras <strong>de</strong> <strong>PbTe</strong> e<strong>PbEuTe</strong>. As diferenças entre os pontos <strong>de</strong> extinção dos espectros são nítidas. Emnúmero <strong>de</strong> onda, o espectro <strong>de</strong> <strong>PbTe</strong> cai para zero aproximadamente em 2700 cm -1enquanto o <strong>PbEuTe</strong> cai próximo <strong>de</strong> 4000 cm -1 .64