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têm comprimentos de onda semelhantes aos pulsos emitidos pelo radar, quando
projetados na superfície (Holt, 2004). A relação de semelhança é dada por:
λR
× n
λ =
2× senθ
B (2.1)
onde:
λ B = comprimento de onda das ondas de Bragg geradas pelo vento;
λ R =comprimento de onda do pulso emitido pelo radar;
θ= ângulo de incidência do feixe radar e
n= número inteiro e positivo.
O intervalo do ângulo de incidência em que prevalece o espalhamento Bragg é entre 15°
e 70°. Para ângulos de incidência abaixo de 15°, predomina a reflexão especular. Para
ângulos maiores que 70° o espalhamento é dado pela lateral das ondas curtas (Holt,
2004).
A intensidade do sinal retroespalhado, além de estar relacionada diretamente com a
magnitude, depende também da direção do vento em relação à direção do feixe do radar
(Figura 2.2). Para um dado valor de velocidade de vento, o valor do NRCS é maior
quando o vento está soprando na mesma direção de visada do radar, quando a direção de
visada e o vento estão alinhados (0° e 180°). Os menores valores de NRCS são
observados quando o vento está ortogonal à direção do feixe radar (90° e 270°). Para
um mesmo ângulo de incidência e de direção do vento em relação ao radar, o valor do
NRCS cresce com o aumento da magnitude do vento.
Mas, apesar do vento ter grande influência na intensidade do NRCS, existem diversos
fenômenos oceânicos e atmosféricos que têm representação na superfície oceânica, e
assim, aparecem nas imagens SAR (Holt, 2004) como: massas de água com diferentes
temperaturas, presença de óleo na superfície oceânica, ondas internas e ondas de
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