Guia para aplicação de Dispositivos de ... - Accedi a G-Finder
Guia para aplicação de Dispositivos de ... - Accedi a G-Finder
Guia para aplicação de Dispositivos de ... - Accedi a G-Finder
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Fase 2: a <strong>de</strong>scarga se propaga até quando a resistência dielétrica do ar for menor do que a<br />
resistência associada às cargas elétricas: caso seja superior, a <strong>de</strong>scarga cessa. Estando<br />
aberto um canal ionizado, outras cargas fluem da nuvem, intensificando o campo no<br />
ponto <strong>de</strong> <strong>para</strong>da. O campo elétrico volta a aumentar até gerar uma nova <strong>de</strong>scarga,<br />
em uma nova direção, <strong>de</strong> acordo com uma resistência dielétrica do ar inferior à do<br />
campo elétrico. O canal do raio se propaga da nuvem <strong>para</strong> a terra, levando parte da<br />
carga elétrica da nuvem, <strong>de</strong> acordo com o método<br />
<strong>de</strong>scrito, com alterações contínuas <strong>de</strong> direção conforme<br />
a resistência dielétrica do ar. Isso gera o característico<br />
percurso em ziguezague típico <strong>de</strong> um raio. De forma<br />
semelhante ao que acontece na nuvem, ocorre também<br />
no solo uma distribuição <strong>de</strong> cargas <strong>de</strong> sinal oposto à<br />
carga elétrica transportada pelo canal do raio.<br />
++<br />
+ + + + + + + + + + +<br />
Fase 3: surge do solo um canal ascen<strong>de</strong>nte (contra<strong>de</strong>scarga) que sobe até encontrar o canal<br />
<strong>de</strong>scen<strong>de</strong>nte. Quando os dois canais se encontram,<br />
estabelece-se uma corrente chamada <strong>de</strong> "corrente <strong>de</strong><br />
raio". A área do solo que sofrerá o impacto do raio é a<br />
área da qual parte a contra<strong>de</strong>scarga. Em seguida,<br />
ocorre o primeiro impacto do raio, caracterizado por<br />
uma corrente com valores variando <strong>de</strong> 2 a 200 kA e<br />
frentes <strong>de</strong> onda muito íngremes: 0,5 a 100 kA/Ns.<br />
Neste caso, falamos <strong>de</strong> “corrente <strong>de</strong> pulso”.<br />
+ + + + + + + + + + + + +<br />
Fase 4: o relâmpago. O relâmpago é simplesmente o efeito<br />
térmico e luminoso associado à passagem da corrente<br />
elétrica. O aquecimento e resfriamento do ar afetado<br />
pela corrente do raio <strong>de</strong>terminam fenômenos <strong>de</strong> expansão<br />
e compressão, gerando o trovão.<br />
+ + +<br />
+<br />
+<br />
+<br />
+<br />
+ +<br />
+ + + + + + + + + + +<br />
Fase 5: <strong>de</strong>scargas sucessivas. Muitas vezes, após a primeira <strong>de</strong>scarga, ocorrem sucessivos<br />
fenômenos <strong>de</strong> <strong>de</strong>scarga,<br />
graças ao fato <strong>de</strong> que o<br />
canal ionizado passa a estar<br />
“aberto”. Essas <strong>de</strong>scargas<br />
são caracterizadas por uma<br />
contribuição energética menor<br />
quando o canal já estiver<br />
formado.<br />
+<br />
+ + +<br />
+ +<br />
+ + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + +<br />
Consi<strong>de</strong>rando as cinco fases <strong>de</strong>scritas, po<strong>de</strong>mos, portanto, concluir que o primeiro golpe <strong>de</strong><br />
um raio está associado a uma corrente muito elevada, em virtu<strong>de</strong> da constante alternância <strong>de</strong><br />
“início e <strong>para</strong>da” caracterizada por “acúmulos <strong>de</strong> energia”, que <strong>de</strong>finem o “ziguezague” típico<br />
do raio no sentido do solo. Isso <strong>de</strong>ixa claro que a respectiva forma <strong>de</strong> onda é caracterizada<br />
por frentes <strong>de</strong> onda <strong>de</strong> subida e <strong>de</strong>scida “longas”: centenas <strong>de</strong> microssegundos. Os golpes<br />
após o primeiro, no entanto, são caracterizados por frentes <strong>de</strong> onda íngremes, pois o canal <strong>de</strong><br />
<strong>de</strong>scarga já está ionizado e as cargas elétricas não fazem esforço algum <strong>para</strong> avançar. Neste<br />
caso, falamos <strong>de</strong> <strong>de</strong>zenas <strong>de</strong> microssegundos. A rapi<strong>de</strong>z do movimento e a ausência <strong>de</strong><br />
“obstáculos” no avanço da corrente <strong>de</strong>terminam uma contribuição energética menor em relação<br />
às primeiras <strong>de</strong>scargas do raio: falamos <strong>de</strong> <strong>de</strong>zenas <strong>de</strong> centenas <strong>de</strong> quiloampères, contra as<br />
centenas <strong>de</strong> quiloampères do primeiro golpe <strong>de</strong> um raio.<br />
2