Faça o download da tese completa na versão em PDF - A Biblioteca ...

More documents

Recommendations

Info

Tornamos o nosso micro‐Raman confocal quando focalizamos a luz retroespalhada do laser na fenda do monocromador. Para saber se o Raman irá incidir no centro da fenda, usamos a luz do laser retroespalhada por um espelho colocado após a objetiva no microscópio, para isso sintonizamos o Ti:Safira fora de 785 nm, onde é transmitido pelo filtro NOTCH. Uma maneira de certificar se o sistema está confocal é observar a imagem de um modo Raman na CCD, se ela estiver bem focalizada estamos na configuração desejada. Dessa forma, os sinais Raman gerados fora do plano de visão são bastante atenuados. Com essa montagem conseguimos ver sinais Raman Stokes e anti‐Stokes de partículas capturadas e não capturadas, que serão descritos no capítulo 4. Para as espectroscopias não lineares, ou seja, luminescência excitada por absorção de dois fótons, Hiper Rayleigh e Hiper Raman, foram necessárias algumas modificações. A mais importante foi trocar o laser de Ti:Safira cw pelo laser pulsado de femtosegundos. Outra modificação importante foi a troca de espelhos e filtros, pois agora desejamos coletar sinais nas regiões espectrais de 500 nm e 390 nm. O retroespalhamento do próprio laser na região de 800 nm é facilmente bloqueado com um filtro passa baixa que corta acima de 600 nm. O maior problema foi a resposta espectral do BS pois deve refletir tanto o Nd:YAG, o Ti:Safira e os sinais retroespalhados coletados pela objetiva para o monocromador. Usar o espelho dielétrico para os lasers de Nd:YAG ou Ti:Safira significaria uma perda enorme na coleta dos sinais para 500 – 390 nm. Acabamos optando pelo uso de um espelho semi‐metálico, com refletividade da ordem de 80% e resposta espectral praticamente constante na banda de 350‐1100 nm. Essa resposta espectral constante é um fator importante para não introduzir artefatos nos espectros. O uso de espelhos dielétricos em bandas espectrais muito largas é sempre problemático nesse aspecto. Em relação às intensidades, nossa regra prática foi de sacrificar a intensidade onde a luz é muito intensa em prol das intensidades menores. O aumento da potência dos lasers pode compensar facilmente as perdas sofridas no BS. Por outro lado, também aumentamos a intensidade do iluminador do microscópio para poder compensar a perda de potência da luz visível que incide na câmera de vídeo JVC. 66
A transmissão no visível foi de apenas 20%, entretanto, mais do que suficiente para visualizar e gravar as nossas imagens. Com essas modificações nossa pinça óptica ficou equipada com possibilidades de obter espectros de absorção, luminescência simples e excitada por absorção de dois fótons, Raman, Hiper Raman e Hiper Rayleigh para partículas capturadas na pinça óptica. 67
Page 1:
Universidade Estadual de Campinas I
Page 4 and 5:
Agradecimentos Gostaria de agradece
Page 6 and 7:
Abstract The optical tweezers is a
Page 8 and 9:
2.5.3 CCD 63 2.5.4 Filtros Super NO
Page 10 and 11:
5.4.8. Equação de Stokes ou “Cr
Page 12 and 13:
morte celular. Passaram assim a uti
Page 14 and 15:
feixe focalizado na borda nas posi
Page 16 and 17:
óptica. Uma medida precisa da pot
Page 18 and 19:
Os sistemas experimentais utilizado
Page 20 and 21:
Para entender como um único feixe
Page 22 and 23:
Figura 7. Forças de dois raios par
Page 24 and 25:
Hemoglobina Absorção% (%) Melanin
Page 26 and 27: temperatura ambiente, a pinça ópt
Page 28 and 29: emissão laser em 1064 nm ocorre en
Page 30 and 31: não ionizando o gás da lâmpada.
Page 32 and 33: aumentando a reflexão no infraverm
Page 34 and 35: lentes Figura 18. Importância do t
Page 36 and 37: objetiva e não se tem a necessidad
Page 38 and 39: laminula distância de trabalho Fig
Page 40 and 41: em 3 dimensões. Entretanto, não s
Page 42 and 43: 2.1.11 O Alinhamento O procedimento
Page 44 and 45: A lamínula fecha essa “micro‐p
Page 46 and 47: Feixe inclinado inclinação Abertu
Page 48 and 49: Substituindo agora d 12 , temos: d
Page 50 and 51: 30, 50, 2.5, 5 cm. As distâncias d
Page 52 and 53: ligam fortemente pelas bordas. Esse
Page 54 and 55: Figura 42. Esfera integradora e alg
Page 56 and 57: apenas sinais com a mesma freqüên
Page 58 and 59: O principal componente de um laser
Page 60 and 61: potência (W) comprimento de onda (
Page 62 and 63: intensidade e a fase da componente
Page 64 and 65: Figura 51 b. Esse é um ponto crít
Page 66 and 67: 2.5 Sistema Experimental de Pinça
Page 68 and 69: maior no centro, o que é equivalen
Page 70 and 71: perderiam esse sincronismo nas volt
Page 72 and 73: 2.5.2 Monocromador Nos experimentos
Page 74 and 75: sinal Raman. A solução encontrada
Page 79 and 80: Capítulo 3 Teoria Óptica Eletroma
Page 81 and 82: que está embebido. Descobrimos, ap
Page 83 and 84: particularmente, nos artigos de Pau
Page 85 and 86: i t 1. Partindo de um campo elétri
Page 87 and 88: Com o intuito de facilitar os cálc
Page 89 and 90: obtendo o produto escalar de r c
Page 91 and 92: E b [ A ( , ) Z ( ka) e A ( , ) Z (
Page 93 and 94: m m 1 m 1jn( xg ) nTM M jn( Mx) dn
Page 95 and 96: e agora temos que se ∫ m ψ nm =
Page 97 and 98: tempo dentro de uma esfera devido
Page 99 and 100: Estendendo essa analogia entre a ó
Page 101 and 102: m′ m′ ∗ −k ∗ ∗ dPn′
Page 103 and 104: π 0 m n m n′ m n m n′ 2 dP dP
Page 105 and 106: ∫ * * 1 * * { } 2 2 i Fi = Re
Page 107 and 108: n+ 1 n′ + 1 ( i) ( i) [ an n bn n
Page 109 and 110: + {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
Page 111 and 112: 2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
Page 113 and 114: partículas capturadas pela pinça
Page 115 and 116: 3.2.1 Aproximação da Integral Loc
Page 117 and 118: 2 ∂ ρ 2 ∂ ρ ∇⋅ E=−∇
Page 119 and 120: Vamos procurar, portanto, soluçõe
Page 121 and 122: Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
Page 123 and 124: Nesse ponto, economizamos páginas
Page 125 and 126: k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
Page 127 and 128:
A expansão dos campos espalhados
Page 129 and 130:
probabilidade de colisão. Além di
Page 131 and 132:
Neste caso, tanto o campo elétrico
Page 133 and 134:
para o caso de um feixe focalizado
Page 135 and 136:
à polarização do laser, enquanto
Page 137 and 138:
Intensidade (a.u.) perpendicular pa
Page 139 and 140:
J1(kr)/kr, com um máximo central s
Page 141 and 142:
Capítulo 4 Aplicações de Pinça
Page 143 and 144:
espectroscopias que detectam os ní
Page 145 and 146:
4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
Page 147 and 148:
vistos como transições entre nív
Page 149 and 150:
emite fótons no infravermelho. O q
Page 151 and 152:
ásicos de óptica, monocromador e
Page 153 and 154:
oxigênio, que ativa as plaquetas p
Page 155 and 156:
Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
Page 157 and 158:
diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
Page 159 and 160:
choque Processos multifótons são
Page 161 and 162:
Dependendo do grau desses processos
Page 163 and 164:
sinal coletado pela mesma objetiva
Page 165 and 166:
4.7 Aplicações e Resultados de Lu
Page 167 and 168:
varredura, entretanto, seria bem le
Page 169 and 170:
demarcar os contornos. Por outro la
Page 171 and 172:
segundo harmônico é muito intensa
Page 173 and 174:
vantagens para reconstrução de im
Page 175 and 176:
Hiper Rayleigh, por também serem u
Page 177 and 178:
Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
Page 179 and 180:
fato é que, mantendo as mesmas con
Page 181 and 182:
Para realizar os somatórios, escre
Page 183 and 184:
partícula e v = 0 para o fluido n
Page 185 and 186:
A potência do laser foi medida com
Page 187 and 188:
importantes à medida que nossa cap
Page 189 and 190:
hospedeiro através da saliva. Os p
Page 191 and 192:
infecções em modelos in vitro e i
Page 193 and 194:
movimentar das duas formas. A leish
Page 195 and 196:
Tanto a forma bicôncava quanto a d
Page 197 and 198:
do fundo da câmara de Neubauer, cu
Page 199 and 200:
Nesse ponto vale a pena ressaltar u
Page 201 and 202:
que pode ser escrita como W WL µ L
Page 203 and 204:
Image Pro‐Plus. Mantivemos a hem
Page 205 and 206:
Usando o tempo de retorno medido e
Page 207 and 208:
parede porosa caem nessa categoria.
Page 209 and 210:
Nossos resultados mostraram que as
Page 211 and 212:
Para tanto coletamos 5 bolsas de do
Page 213 and 214:
viscosidade do plasma era 1.61 cP,
Page 215 and 216:
para esferas F = 6πµ av , onde a
Page 217 and 218:
5.4.2 Equações de Continuidade Pa
Page 219 and 220:
π 22 π 11 π 22 π 12 π 21 π 21
Page 221 and 222:
5.4.7. Equação de Navier‐Stokes
Page 223 and 224:
1 ∂σ j ij = 0⇒∂j[ −pδ ij
Page 225 and 226:
128. Então, F(λ1) < F(C) < F(λ2)
Page 227 and 228:
de onde percebemos que a velocidade
Page 229 and 230:
Capítulo 6 Conclusão e Perspectiv
Page 231 and 232:
validade dos modelos empregados no
Page 233 and 234:
Apêndice 1 223
Page 235 and 236:
∂m( δmk∂k)( e j∂j) −∂m(
Page 237 and 238:
ik iεω H = ∑ − AnmNnm − B
Page 239 and 240:
7. Cálculo de Q pr Vamos agora cal
Page 241 and 242:
⎧ τn n+ 1 iρ n+ 1 −iρ n iρ
Page 243 and 244:
2π 2π 2 2 F → e = senθcos ϕ e
Page 245 and 246:
( 2n + 1) ∞ ∞ 4π 2 * 2 π 2 nn
Page 247 and 248:
( µω) n′+ 1 n+ 1 iρ { ( ) ( )
Page 249 and 250:
e agora por último, 2 E0 2 ∞ 4π
Page 251 and 252:
Apêndice 2 241
Page 253 and 254:
iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
Page 255 and 256:
H∗ programa para o feixe gaussian
Page 257 and 258:
T@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Hbn@n,
Page 259 and 260:
an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
Page 261 and 262:
251
Page 263 and 264:
Referências 1 Ashkin, J. Dziedzic,
Page 265 and 266:
20 Tese de Doutorado de Gaston Este
Page 267 and 268:
43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
Page 269 and 270:
63 H. Felgner, O. Müller, M. Schli
Page 271:
properties of stored red blood cell
show all

Faça o download da tese completa na versão em PDF - A Biblioteca ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?