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A Figura 58 mostra um esquema simplificado da cavidade do Ti:Safira pulsado
que pode ser comparada à cavidade do Ti:Safira cw da Figura 47. O alinhamento do
laser pulsado é bem mais complexo e sensível do que o do laser cw exigindo um
treinamento de quem o faz. Sobre ele apenas diremos que é feito em etapas, separando
os braços entre M1 e o HR, e entre M2 e o OC, procurando maximizar a potência
independentemente do laser estar ou não pulsando. Com o laser operando em alta
potência vamos introduzindo os prismas e monitorando a freqüência da taxa de
repetição dos pulsos. Quando o laser está próximo da operação pulsada, mesmo com o
modulador acusto‐óptico desligado, começam a aparecer instabilidades conhecidas
como “noise bursts”. A experiência nos ensinou o truque do corante, o qual diminuiu
muito o tempo gasto com o alinhamento desse laser. Esse truque consiste em focalizar a
saída do laser em uma cubeta contendo rodamina. A rodamina não é excitada pelos
comprimentos de onda entre 750 – 1000 nm do Ti:Safira, mas pode ser excitada pelo seu
segundo harmônico, entre 375 – 500 nm. Como a eficiência do processo de absorção de
dois fótons é proporcional à intensidade do pulso ao quadrado, a intensidade da
luminescência aumenta muito à medida que a duração temporal do pulso diminui.
Ligando o modulador acusto‐óptico o laser pode não operar em femtosegundos mas é
obrigado a operar pulsado, com pulsos de dezenas a centenas de picosegundos. Isso é o
suficiente para a geração de alguma luminescência visível, embora pouco intensa, na
cubeta com rodamina. Vê‐se um aumento muito intenso dessa luminescência à medida
que o pulso vai ficando mais curto, o que a torna uma realimentação instantânea entre
as ações do alinhador e seus resultados. Com isso, basta otimizar essa intensidade
movendo os prismas e realinhando. A otimização final é feita acompanhando a duração
e intensidade do pulso no autocorrelador, dispositivo utilizado na medida de duração
de tempos ultracurtos descrito na Tese de Doutorado do Gaston Tudury [20].
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