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O laser de Nd:YAG continua a fazer o papel da pinça óptica, simples ou dupla,
enquanto o laser de argônio pode bombear ou o laser de Ti:Safira cw, para
espectroscopia micro Raman, ou o laser de Ti:Safira pulsado de femtosegundos, para
espectroscopias não lineares. Cada um desses lasers tem seu próprio telescópio e entra
colinear no microscópio, exigindo alinhamento de todos na mesma posição focal em x, y
e z. Os lasers de Ti:Safira, cw ou pulsado, são utilizados para excitar Raman, ou
luminescência, Hiper Rayleigh ou Hiper Raman. A coleta do sinal gerado é feita através
da mesma objetiva utilizada na excitação, ou seja estamos utilizando a geometria de
retroespalhamento, onde o “beam splitter” BS é utilizado para enviar apenas o sinal
retroespalhado ao monocromador. Esse é o esquema básico do sistema, sobre o qual
devemos acrescentar detalhes sem os quais não é possível a obtenção de resultados, tais
como procedimentos e respostas espectrais dos diferentes componentes. Para tanto
vamos descrever primeiro os componentes principais, ou seja, laser de Ti:Safira de
femtosegundos, monocromador, CCD e os filtros super NOTCH plus.
2.5.1 Laser de Ti:Safira de femtosegundos (Tsunami)
Esse laser parte da geometria básica do Ti:Safira cw descrita na seção 2.4.1A
modificando‐a para gerar pulsos entre 60 a 120 femtosegundos (FWHM – “Full Width
Half Maximum”) de duração, potência média de até 2 W, potência de pico de até 400
kW e taxa de repetição de 80 MHz. Trata‐se do primeiro laser de pulsos de
femtosegundos largamente comercializado, que apareceu por volta de 1990‐1991. No
início foi chamado de “magic mode locked lasers” porque não se entendia como era
capaz de funcionar, não sendo similar aos lasers pulsados utilizados até então.
Finalmente se percebeu que isso se devia ao fenômeno não linear de autofocalização no
bastão de Safira. Basicamente o bastão de Ti:Safira tem uma não‐linearidade alta o
suficiente para, nas potências de intracavidade do laser, funcionar como uma lente nãolinear.
Na região central de um pulso de perfil gaussiano a intensidade é maior. O
índice de refração de um material com n2 positivo, segundo a forma n(I) = no + n2I, será
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