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Alimentamos a fotomultiplicadora com uma fonte de tensão da Products for Reserch
Inc.
1000000
100000
10000
sensibilidade radiante
do anodo (A/W)
eficiência quântica %
1000
sensibilidade relativa %
100
100 200 300 400 500 600 700 800 900
comprimento de onda (nm)
Figura 50. Resposta espectral da fotomultiplicadora.
2.4.1.C Amplificador Lock‐in
A idéia do amplificador lock‐in é amplificar apenas o sinal de entrada de mesma
freqüência que um sinal de referência. Para tanto ele faz a seguinte operação com o
sinal:
τ
S = ∫ S ()sen( t ω t+φ)
dt (2. 17).
saída entrada ref
0
O sinal de entrada pode ser decomposto nas suas freqüências por uma transformada
seno de Fourier, por exemplo, Sentrada
= ∫ S( ω)sen( ωt)
dω
(2. 18).
E assim obtemos:
∞
S = S( ω)[ sen( ωt)sen( ω t+φ) dt]
dω
saída
elementar resultando em:
0
∞ τ
∫ ∫ ref
(2. 19). A integral em τ é
0 0
τ τ τ
1 1
sen( ωt) sen( ω rt +φ ) dt = cos[( ω−ω r) t +φ] dt − cos[( ω+ω r) t +φ]
dt
2 2
∫ ∫ ∫
0 0 0
para
r
1 sen[( ω−ωr) τ+φ] 1 sen[( ω s +ωr) τ+φ] 1 sen[( ω−ωr) τ+φ]
= − ≅
(2. 20)
2 ( ω−ω ) 2 ( ω+ω ) 2 ( ω−ω )
r r r
w grande. O termo sen[( ω −ω ) τ+φ]/ 2( ω−ω ) funciona como um filtro
r
r
vetorial de freqüência tendendo à função delta de Dirac para τ tendendo à infinito.
Nesse caso, o sinal de saída é dado por S = S( ω )sen( φ ), ou seja, o lock‐in mede a
saída
51
ref