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apenas sinais com a mesma freqüência de modulação do chopper. Para varrer o comprimento de onda foi necessário construir um sistema para sintonizar o laser de Ti:Safira tanto do ponto de vista mecânico quanto de software. Usando um espelho dicróico juntamos os dois feixes de laser enviados para o microscópio. Por outro lado, para caracterizar a força em função da posição do foco e polarização invertemos, usando o Ti:Safira para fixar a microesfera e o Nd:YAG para perturbá‐la, assim como ilustra o esquema da Figura 45. Agora o laser de Nd:YAG é quem está sendo modulado pelo chopper mecânico. Para esse experimento foi fundamental o movimento controlado por computador do foco do laser de Nd:YAG permitido pela montagem da pinça dupla. Dessa forma obtivemos os resultados discutidos no capítulo 3. fotomultiplicadora lockin laser Nd:Yag BS Controlador do comprimento de onda filtros BS laser argônio filtros laser Ti:Sa contínuo laser HeNe chopper Figura 44. Sistema de observação dos modos de ressonância de Mie com pinças ópticas. 46
fotomultiplicadora controlador dos atuadores lockin lockin atuadores piezoelétricos laser Nd:Yag BS filtros chopper BS Placas de ½ onda laser argônio laser HeNe laser Ti:Sa contínuo Figura 45. Sistema experimental da medida da intensidade de força da pinça óptica. 2.4.1 Descrição dos Componentes do Sistema 2.4.1.A Laser de Ti:Safira sintonizável cw O laser de Ti:Safira cw utilizado nas nossas medidas foi o modelo 3900S da Spectra Physics. Ele é um laser de estado sólido bombeado opticamente por um laser de argônio da Coherent modelo Innova 400 que fornece uma potência de saída de 15 W ao ser alimentado com 60A no modo multilinha. As linhas mais intensas do laser de Argônio são as de 488 nm e 514 nm as quais além de bombear opticamente geram calor que deve ser dissipado por um circuito de refrigeração de água gelada. Tanto a potência quanto o modo são fundamentais para um bom funcionamento dos lasers de Ti:Safira e esses dois parâmetros dependem principalmente da temperatura do laser, a qual depende da temperatura da água gelada. Isso torna a temperatura de refrigeração da água, bem como o seu fluxo, parâmetros críticos do sistema como um todo. 47
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Universidade Estadual de Campinas I
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Agradecimentos Gostaria de agradece
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+ {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
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2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
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partículas capturadas pela pinça
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3.2.1 Aproximação da Integral Loc
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Vamos procurar, portanto, soluçõe
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Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
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Nesse ponto, economizamos páginas
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k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
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A expansão dos campos espalhados
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probabilidade de colisão. Além di
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Neste caso, tanto o campo elétrico
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para o caso de um feixe focalizado
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à polarização do laser, enquanto
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Intensidade (a.u.) perpendicular pa
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J1(kr)/kr, com um máximo central s
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Capítulo 4 Aplicações de Pinça
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espectroscopias que detectam os ní
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4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
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vistos como transições entre nív
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emite fótons no infravermelho. O q
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ásicos de óptica, monocromador e
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oxigênio, que ativa as plaquetas p
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Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
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diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
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choque Processos multifótons são
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Dependendo do grau desses processos
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sinal coletado pela mesma objetiva
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4.7 Aplicações e Resultados de Lu
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varredura, entretanto, seria bem le
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demarcar os contornos. Por outro la
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segundo harmônico é muito intensa
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vantagens para reconstrução de im
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Hiper Rayleigh, por também serem u
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Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
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fato é que, mantendo as mesmas con
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Para realizar os somatórios, escre
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partícula e v = 0 para o fluido n
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A potência do laser foi medida com
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movimentar das duas formas. A leish
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Tanto a forma bicôncava quanto a d
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Nesse ponto vale a pena ressaltar u
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que pode ser escrita como W WL µ L
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Usando o tempo de retorno medido e
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parede porosa caem nessa categoria.
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Nossos resultados mostraram que as
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Para tanto coletamos 5 bolsas de do
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viscosidade do plasma era 1.61 cP,
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para esferas F = 6πµ av , onde a
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5.4.7. Equação de Navier‐Stokes
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1 ∂σ j ij = 0⇒∂j[ −pδ ij
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128. Então, F(λ1) < F(C) < F(λ2)
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Capítulo 6 Conclusão e Perspectiv
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validade dos modelos empregados no
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Apêndice 1 223
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∂m( δmk∂k)( e j∂j) −∂m(
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ik iεω H = ∑ − AnmNnm − B
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7. Cálculo de Q pr Vamos agora cal
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⎧ τn n+ 1 iρ n+ 1 −iρ n iρ
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2π 2π 2 2 F → e = senθcos ϕ e
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( 2n + 1) ∞ ∞ 4π 2 * 2 π 2 nn
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( µω) n′+ 1 n+ 1 iρ { ( ) ( )
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e agora por último, 2 E0 2 ∞ 4π
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Apêndice 2 241
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iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
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H∗ programa para o feixe gaussian
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T@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Hbn@n,
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an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
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Referências 1 Ashkin, J. Dziedzic,
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20 Tese de Doutorado de Gaston Este
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43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
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63 H. Felgner, O. Müller, M. Schli
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properties of stored red blood cell
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