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Feixe inclinado inclinação Abertura abertura da objetiva b pinça 1 pinça 2 a Figura 32. a. Movimento da pinça dupla. b. Inclinação do feixe na objetiva. pivot de rotação – sem perda de potência Figura 33. Ilustração da melhor forma de inclinar os feixes. Para isso usamos a montagem esquematizada na Figura 34 abaixo. O laser é dividido por um “polarizer beam splitter” – PBS1 que transmite a parte do feixe polarizada paralelamente e reflete a polarizada perpendicularmente e que são recombinadas no segundo PBS2 de onde seguem colineares. Girando a polarização do laser incidente através da placa de meia onda HWP1, podemos controlar arbitrariamente a potência relativa dos dois feixes. Já a placa de meia onda HWP2 é usada como um atenuador para controlar a potência do braço no qual está. Com essas duas placas somos capazes então de controlar individualmente a potência em cada uma das pinças ópticas. L HWP1 PBS1 5 L 6 objetiva L f 4 4 f L 1 1 L f 3 3 HWP2 GM d 3 PBS2 f 2 d 1 d 12 GM L 2 d 2 Figura 34. Esquema de montagem da pinça dupla. 36
Os espelhos GM são “gimbal mounts” produzidos para garantir que o centro do espelho seja o ponto de interseção dos eixos de rotação vertical e horizontal e são utilizados para inclinar o laser. Entretanto, é necessário transferir uma rotação do laser em torno do “gimbal mount” para uma rotação em torno do centro da objetiva. Para isso utilizamos um conjunto de 3 telescópios, L1+ L2, L3 + L4 e L5 + L6com distâncias focais f i , tal que i = 1 até 6 . Os telescópios L3 + L4 e L5 + L6 são utilizados para o foco do laser estar no plano de visão e o L1+ L2 para assegurar a rotação pivotada no centro da abertura da objetiva. Para satisfazer todas essa condições utilizamos traçado de raios da óptica geométrica. Os pontos de rotação no “gimbal mount” e na abertura da objetiva devem ser pontos conjugados, ou seja, um é a imagem do outro. Para isso os suportes GM devem estar a uma distância d = d1 + d12 + d2 dessa objetiva. d 12 f 2 f 1 d 1 d 2 d d’ Figura 35. Diagrama de raios para as lentes L 1 e L 2 . Usando a Figura 35 obtemos para a lente 1: e para a lente 2: de onde tiramos que: 1 1 1 f1d1 − f1d12−d1( d12− f1) + = → d = e d′ = (2. 6) d d f d − f ( d − f ) 1 1 1 1 1 1 1 f d′ d d f d f 2 + = → d2 = 2 ′ 2 ′− 2 37 1 1 (2. 7) fd 1 12−d1( d12− f1) − f2 d1− f1 f2[ f1d12 −d1( d12 − f1)] d2 = = ⇒ fd 1 12−d1( d12− f1) − − f fd 1 12−d1( d12− f1) + d1f2− f1f2 2 d1− f1 f2[ f1d12 − d1( d12 − f1)] d2 = (2. 8) f1( d12 − f2) −d1( d12 − f1− f2)
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Estendendo essa analogia entre a ó
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m′ m′ ∗ −k ∗ ∗ dPn′
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π 0 m n m n′ m n m n′ 2 dP dP
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∫ * * 1 * * { } 2 2 i Fi = Re
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n+ 1 n′ + 1 ( i) ( i) [ an n bn n
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+ {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
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2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
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partículas capturadas pela pinça
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3.2.1 Aproximação da Integral Loc
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2 ∂ ρ 2 ∂ ρ ∇⋅ E=−∇
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Vamos procurar, portanto, soluçõe
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Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
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Nesse ponto, economizamos páginas
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k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
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A expansão dos campos espalhados
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probabilidade de colisão. Além di
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Neste caso, tanto o campo elétrico
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à polarização do laser, enquanto
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Intensidade (a.u.) perpendicular pa
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J1(kr)/kr, com um máximo central s
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espectroscopias que detectam os ní
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4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
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vistos como transições entre nív
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emite fótons no infravermelho. O q
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ásicos de óptica, monocromador e
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oxigênio, que ativa as plaquetas p
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Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
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diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
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choque Processos multifótons são
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Dependendo do grau desses processos
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sinal coletado pela mesma objetiva
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varredura, entretanto, seria bem le
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demarcar os contornos. Por outro la
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segundo harmônico é muito intensa
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vantagens para reconstrução de im
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Hiper Rayleigh, por também serem u
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Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
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fato é que, mantendo as mesmas con
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Para realizar os somatórios, escre
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partícula e v = 0 para o fluido n
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A potência do laser foi medida com
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importantes à medida que nossa cap
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hospedeiro através da saliva. Os p
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infecções em modelos in vitro e i
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Tanto a forma bicôncava quanto a d
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do fundo da câmara de Neubauer, cu
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Nesse ponto vale a pena ressaltar u
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que pode ser escrita como W WL µ L
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Nossos resultados mostraram que as
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Para tanto coletamos 5 bolsas de do
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∂m( δmk∂k)( e j∂j) −∂m(
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ik iεω H = ∑ − AnmNnm − B
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⎧ τn n+ 1 iρ n+ 1 −iρ n iρ
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2π 2π 2 2 F → e = senθcos ϕ e
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( 2n + 1) ∞ ∞ 4π 2 * 2 π 2 nn
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( µω) n′+ 1 n+ 1 iρ { ( ) ( )
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e agora por último, 2 E0 2 ∞ 4π
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iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
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H∗ programa para o feixe gaussian
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T@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Hbn@n,
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an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
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Referências 1 Ashkin, J. Dziedzic,
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20 Tese de Doutorado de Gaston Este
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43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
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63 H. Felgner, O. Müller, M. Schli
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properties of stored red blood cell
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