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desenvolvido especialmente para fac
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detector detector feixe anteparo Fi
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fotomultiplicadora controlador dos
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infravermelho é completamente refl
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Alimentamos a fotomultiplicadora co
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lo até potências 10 vezes menores
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que as potências dos dois braços
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O laser de Nd:YAG continua a fazer
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Figura 56. Esquema do ganho e as pe
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A Figura 58 mostra um esquema simpl
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2.5.3 CCD Nossa câmera CCD - Charg
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Ti:safira monocromador microscópio
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A transmissão no visível foi de a
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medida da carga do elétron de Mill
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3. É fácil encontrar descrições
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na descrição hidrodinâmica de um
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∇⋅ L =∇⋅( − ir×∇ ) =
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Usando eˆ L i [ θ ∂ ∂ = −e
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3.1.3 Cálculos dos Coeficientes de
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H d [ D ( , ) Z ( ka) e D ( , ) Z (
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k ikz k ikr cos θ iE0 d ikr cosθ
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E E ( c M id N ) ∞ 1 1 d = ∑ n
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S 2 V ∫ (1 − ) ds é mínima (3
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interior da esfera. Uma vez dentro
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earrajando os termos, 2 π ∗
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∞ π 2 2 2 s = 0 + n + n k n = 1
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( ) ( ) 1 iρ 1 n+ e 1 n+ , ( ) ( )
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π π I = dθ θ θ E E − −i
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n+ 1 n′ + 1 * * * * −{ () i (
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microesferas coradas são da Molecu
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Intensidade Intensidade (a. (a.u.)
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A receita para encontrar os coefici
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Fazendo, A= A() r e −ω i t 5.
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e portanto, 2 2 0 0 0 ∂ψ ∂ψ
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0 ikz 2 2 x + y −iD 2 ω0 −ikz0
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Já a inclusão do senϕ leva a: ρ
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2 ⎛ρ 2 2 ⎞ 0 ∞ − s ( n 1/2
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p * p p+ 1* * p p+ 1* nm , = ( n+ m
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para evitar que o programa voltasse
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fundamental da polarização para a
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Ti:Safira. Materiais semicondutores
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na Figura 81 b é paralelo à polar
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Entretanto, o acoplamento na resson
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Um exemplo de investigação que mu
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e microscopia SHG (“Second Harmon
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4.1.3 Estrutura do Capítulo Dentro
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inferiores às da ressonância ele
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uma rádio FM que transporta a info
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Na Figura 87 mostramos espectros de
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otimização viria de grades de dif
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um pequeno volume em torno do foco
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2π V V | a ( t)| = t| | δ( E −E
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Supondo um feixe gaussiano com wo a
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∆n ∆t α2P − L A1 1 1( ) < I1
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de coleta do sinal óptico. Trata
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Intensidade (a. u.) Intensidade (a.
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Energia Fóton Incidente λi Stokes
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direcionados, com regras de seleç
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para serem obtidos. O laser de esco
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Intensidade (a.u.) 380 390 400 410
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esumida os desenvolvimentos da Tese
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geométricas para a hemácia. O uni
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A força de todo o feixe cônico do
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( − )( − ) 8( h− 2) 2 +∞ 2
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100 Força Óptica (pN) 80 60 40 20
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. Lesão cutânea simples a. Ciclo
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Figura 111. Leishmania presa a uma
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e a força devido às flutuações
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embora pudesse ser medido, estava n
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onde 1 Z eq = 1 Z1 + 1 Z 2 e W e L
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A explicação intuitiva apresentad
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Nessas medidas utilizamos hemácias
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mola retorna à situação de equil
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conhecida apenas a membrana da hem
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negros. Os heterozigotos possuem tr
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O gráfico da Figura 122 exemplific
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Já houve relatos de efeitos bioqu
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celular. Essa diminuição da defor
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when he’s repeating Millikan’s
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Separamos as forças externas atuan
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εijk∂ juk =−εijk∂ kuj pela
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porque se trata da contração de u
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pois em S1 vi = v′ i e em S2 ambo
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Como v i e v′ i são nulos em S2:
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condições de contorno de velocida
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propagação z do que na direção
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1. Prova de que os operadores ∇ ,
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⎡ ⎤ ⎢ ⎥ eˆr reˆθ rsen θ
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2π 2π ∫ 1 cosϕsen mϕ dϕ =
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Como o campo elétrico é = + in
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cos 2 2 ϕ 2 ∑ ρ n′ { ( ) + 1
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π 0 2 π * 1 1 sen cos 2 n n′ {
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2 ∞ 2 2 π E ⎧ 0 ⎪ ⎡n ( n+
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( 2n + 1) 2 2 ∞ ∞ ⎛ k ⎞ 4π
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(* definir os intervalos dos tamanh
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If[ lresultante===Null , conjuntode
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J@k_D@z_D := BesselJ@k, zD; H@k_D@z
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H∗programa gaussiano em função
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nmin@p_, xo_D := Max@8p, lo@xoD −
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10 K. Konig, L. Svaasand, Y.G. Liu
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33 G. Gouesbet, B. Maheu, and G. Gr
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52 H. J. Koester, D. Baur, R. Uhl,
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74 E. Evans, R. Hochmuth: “Membra