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10 K. Konig, L. Svaasand, Y.G. Liu et al.: “Determination of motility forces of human spermatozoa using an 800 nm optical trap”. Cell Mol. Biol. 42, pg. 501, 1996. 11 K. Helmerson, R. Kishore, W.D. Phillips et al.: ʺOptical tweezers‐based immunosensor detects femtomolar concentrations of antigensʺ. Clin Chem 43, pg. 379 1997. 12 H.C. Berg, R.M. Berry: “Absence of a barrier to backwards rotation of the bacterial flagellar motor demonstrated with optical tweezers”. Proc. Natl. Acad. Sci. USA 94, pg. 14433, 1997. 13 K. Ajito e K. Torimitsu: “Single nanoparticle trapping using a Raman tweezers microscope”. Appl. Spectros. 56, pg. 541, 2002. 14 S. Chu, J. E. Bjorkholm, A. Ashkin, and A. Cable: “Experimental Observation of Optically Trapped Atoms”. Phys. Rev. Lett. 57, pg. 314, 1986. 15 A. Ashkin and J. M. Dziedzic: “Observation of Radiation‐Pressure Trapping of Particles by Alternating Light Beams”. Phys. Rev. Lett. 54, pg. 1245, 1985. 16 A. Ashkin: “Acceleration and Trapping of Particles by Radiation Pressure”. Phys. Rev. Lett. 24, pg. 156, 1970. 17 A. Ashkin, J. M. Dziedzic: “Stability of Optical Levitation by Radiation Pressure”. Appl. Phys. Lett. 24 (12), pg. 586, 1974. 18 S. Chu, L. Hollberg, J. E. Bjorkholm, A. Cable, and A. Ashkin: “Three‐dimensional viscous confinement and cooling of atoms by resonance radiation pressure”. Phys. Rev. Lett. 55, pg. 48, 1985. 19 A. Ashkin, J. Dziedzic., T. M. Yamane: “Optical trapping and manipulation of single cells using infrared laser beams”. Nature 330, pg. 769, 1987. 254
20 Tese de Doutorado de Gaston Esteban Tudury – Universidade Estadual de Campinas – Instituto de Física Gleb Wataghin. 21 A. Ashkin, J. M. Dziedzic: “Observation of Resonances in Radiation Pressure on Dieletric Particles”. Phys. Rev. Lett. 38 (23), pg.1351, 1977. 22 A. Ashkin, J. M. Dziedzic: “Observation of Optical of Dieletric Particles by Light‐ Scattering”. Appl. Optics 20 (10), pg.1803, 1981. 23 P. W. Barber e R. K. Chang: “Optical effects associated with small particles”, World Sci., 1988. 24 G. Gouesbet: “Exact description of arbitrary‐shaped beams for use in light‐scattering theories”. J. Opt. Soc. Am. A 13 (12), pg. 2434, 1996. 25 P. A. M. Neto e H. M. Nussenzveig: “Theory of optical tweezers”. Europhys. Lett. 50 (5), pg. 702, 2000. 26 A. Mazolli, P. A. M. Neto e H. M. Nussenzveig: “Theory of trapping forces in optical tweezers”, Proc. R. Soc. London A: Mayh. Phys. Eng. Sci. 459 (2040), pg. 3021, 2003. 27 Tese de Doutorado de Alexander Mazolli – Universidade Federal do Rio de Janeiro – Instituto de Física. 28 C. F. Bohren, D. R. Huffman: “Absorption and scattering of light by small particles”, John Wiley, 1983. 29 H. C. Van de Hulst: “Light Scattering by Small Particles”, Dover, 1981. 30 J. D. Jackson: “Classical Eletrodynamics”, John Wiley, 1999. 31 H. M. Nussenzveig: “Diffraction Effects in Semiclassical Scattering”, Cambridge, 1992. 32 H. Goldstein: “Classical Mechanics”, Addison‐Wesley, 1969. 255
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Universidade Estadual de Campinas I
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Agradecimentos Gostaria de agradece
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Abstract The optical tweezers is a
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2.5.3 CCD 63 2.5.4 Filtros Super NO
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5.4.8. Equação de Stokes ou “Cr
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morte celular. Passaram assim a uti
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feixe focalizado na borda nas posi
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óptica. Uma medida precisa da pot
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Os sistemas experimentais utilizado
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Para entender como um único feixe
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Figura 7. Forças de dois raios par
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Hemoglobina Absorção% (%) Melanin
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temperatura ambiente, a pinça ópt
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emissão laser em 1064 nm ocorre en
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não ionizando o gás da lâmpada.
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aumentando a reflexão no infraverm
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lentes Figura 18. Importância do t
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objetiva e não se tem a necessidad
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laminula distância de trabalho Fig
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em 3 dimensões. Entretanto, não s
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2.1.11 O Alinhamento O procedimento
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A lamínula fecha essa “micro‐p
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Feixe inclinado inclinação Abertu
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Substituindo agora d 12 , temos: d
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30, 50, 2.5, 5 cm. As distâncias d
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ligam fortemente pelas bordas. Esse
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Figura 42. Esfera integradora e alg
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apenas sinais com a mesma freqüên
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O principal componente de um laser
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potência (W) comprimento de onda (
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intensidade e a fase da componente
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Figura 51 b. Esse é um ponto crít
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2.5 Sistema Experimental de Pinça
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maior no centro, o que é equivalen
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perderiam esse sincronismo nas volt
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2.5.2 Monocromador Nos experimentos
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sinal Raman. A solução encontrada
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Tornamos o nosso micro‐Raman conf
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Capítulo 3 Teoria Óptica Eletroma
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que está embebido. Descobrimos, ap
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particularmente, nos artigos de Pau
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i t 1. Partindo de um campo elétri
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Com o intuito de facilitar os cálc
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obtendo o produto escalar de r c
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E b [ A ( , ) Z ( ka) e A ( , ) Z (
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m m 1 m 1jn( xg ) nTM M jn( Mx) dn
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e agora temos que se ∫ m ψ nm =
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tempo dentro de uma esfera devido
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Estendendo essa analogia entre a ó
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m′ m′ ∗ −k ∗ ∗ dPn′
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π 0 m n m n′ m n m n′ 2 dP dP
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∫ * * 1 * * { } 2 2 i Fi = Re
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n+ 1 n′ + 1 ( i) ( i) [ an n bn n
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+ {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
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2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
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partículas capturadas pela pinça
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3.2.1 Aproximação da Integral Loc
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2 ∂ ρ 2 ∂ ρ ∇⋅ E=−∇
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Vamos procurar, portanto, soluçõe
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Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
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Nesse ponto, economizamos páginas
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k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
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A expansão dos campos espalhados
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probabilidade de colisão. Além di
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Neste caso, tanto o campo elétrico
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para o caso de um feixe focalizado
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à polarização do laser, enquanto
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Intensidade (a.u.) perpendicular pa
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J1(kr)/kr, com um máximo central s
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Capítulo 4 Aplicações de Pinça
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espectroscopias que detectam os ní
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4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
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vistos como transições entre nív
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emite fótons no infravermelho. O q
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ásicos de óptica, monocromador e
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oxigênio, que ativa as plaquetas p
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Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
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diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
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choque Processos multifótons são
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Dependendo do grau desses processos
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sinal coletado pela mesma objetiva
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4.7 Aplicações e Resultados de Lu
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varredura, entretanto, seria bem le
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demarcar os contornos. Por outro la
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segundo harmônico é muito intensa
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vantagens para reconstrução de im
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Hiper Rayleigh, por também serem u
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Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
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fato é que, mantendo as mesmas con
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Para realizar os somatórios, escre
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partícula e v = 0 para o fluido n
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A potência do laser foi medida com
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importantes à medida que nossa cap
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hospedeiro através da saliva. Os p
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infecções em modelos in vitro e i
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movimentar das duas formas. A leish
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Tanto a forma bicôncava quanto a d
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do fundo da câmara de Neubauer, cu
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Nesse ponto vale a pena ressaltar u
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que pode ser escrita como W WL µ L
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Image Pro‐Plus. Mantivemos a hem
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Usando o tempo de retorno medido e
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parede porosa caem nessa categoria.
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Nossos resultados mostraram que as
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Para tanto coletamos 5 bolsas de do
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Page 215 and 216: para esferas F = 6πµ av , onde a
Page 217 and 218: 5.4.2 Equações de Continuidade Pa
Page 219 and 220: π 22 π 11 π 22 π 12 π 21 π 21
Page 221 and 222: 5.4.7. Equação de Navier‐Stokes
Page 223 and 224: 1 ∂σ j ij = 0⇒∂j[ −pδ ij
Page 225 and 226: 128. Então, F(λ1) < F(C) < F(λ2)
Page 227 and 228: de onde percebemos que a velocidade
Page 229 and 230: Capítulo 6 Conclusão e Perspectiv
Page 231 and 232: validade dos modelos empregados no
Page 233 and 234: Apêndice 1 223
Page 235 and 236: ∂m( δmk∂k)( e j∂j) −∂m(
Page 237 and 238: ik iεω H = ∑ − AnmNnm − B
Page 239 and 240: 7. Cálculo de Q pr Vamos agora cal
Page 241 and 242: ⎧ τn n+ 1 iρ n+ 1 −iρ n iρ
Page 243 and 244: 2π 2π 2 2 F → e = senθcos ϕ e
Page 245 and 246: ( 2n + 1) ∞ ∞ 4π 2 * 2 π 2 nn
Page 247 and 248: ( µω) n′+ 1 n+ 1 iρ { ( ) ( )
Page 249 and 250: e agora por último, 2 E0 2 ∞ 4π
Page 251 and 252: Apêndice 2 241
Page 253 and 254: iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
Page 255 and 256: H∗ programa para o feixe gaussian
Page 257 and 258: T@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Hbn@n,
Page 259 and 260: an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
Page 261 and 262: 251
Page 263: Referências 1 Ashkin, J. Dziedzic,
Page 267 and 268: 43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
Page 269 and 270: 63 H. Felgner, O. Müller, M. Schli
Page 271: properties of stored red blood cell
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