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J@k_D@z_D := BesselJ@k, zD; H@k_D@z_D := BesselJ@k, zD − I BesselY@k, zD; j@k_D@z_D := Sqrt@PiêH2zLD J@HkL + H1 ê 2LD@zD; h@k_D@z_D := Sqrt@PiêH2zLD H@HkL + H1 ê 2LD@zD; an@n_, ml_, x_D = Hj@nD@xD D@ml x j@nD@ml xD, xDêml − ml ^ 2 j@nD@ml xD D@x j@nD@xD, xDL êHh@nD@xD D@ml x j@nD@ml xD, xDêml − ml ^ 2 j@nD@ml xD D@x h@nD@xD, xDL; an@n_, λ_D := Han@n, λD = an@n, mn@λD, xa@λDDL; Table@an@n, λD, 8n, 0, 100
T@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Hbn@n, λD + anst@m, λDL gTE@n, p, ϕo, λD gTMst@m, p + 1, ϕo, λD − Han@n, λD + bnst@m, λDL gTM@n, p, ϕo, λD gTEst@m, p + 1, ϕo, λD; c1@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := Jc1@n, m, pD@ϕo, λD = HS@m, n, p − 1D@ϕo, λD + S@n, m, −pD@ϕo, λD − 2 U@m, n, p − 1D@ϕo, λD − 2 U@n, m, −pD@ϕo, λDL KroneckerDelta@m, n + 1D KroneckerDelta@n, m + 1D J − NN; m2 n2 2 n + 1 c2@n_, m_, p_D@ϕo_, λ_D := KroneckerDelta@n, mD n2 Hn + 1L2 HT@m, n, p − 1D@ϕo, λD − T@n, m, −pD@ϕo, λD − 2 V@m, n, p − 1D@ϕo, λD + 2 V@n, m, −pD@ϕo, λDL; nmin@p_, λ_D = Max@8p, lo@λD − 6
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Universidade Estadual de Campinas I
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Agradecimentos Gostaria de agradece
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Abstract The optical tweezers is a
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2.5.3 CCD 63 2.5.4 Filtros Super NO
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5.4.8. Equação de Stokes ou “Cr
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morte celular. Passaram assim a uti
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feixe focalizado na borda nas posi
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óptica. Uma medida precisa da pot
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Os sistemas experimentais utilizado
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Para entender como um único feixe
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Figura 7. Forças de dois raios par
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Hemoglobina Absorção% (%) Melanin
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temperatura ambiente, a pinça ópt
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emissão laser em 1064 nm ocorre en
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não ionizando o gás da lâmpada.
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aumentando a reflexão no infraverm
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lentes Figura 18. Importância do t
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objetiva e não se tem a necessidad
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laminula distância de trabalho Fig
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em 3 dimensões. Entretanto, não s
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2.1.11 O Alinhamento O procedimento
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A lamínula fecha essa “micro‐p
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Feixe inclinado inclinação Abertu
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Substituindo agora d 12 , temos: d
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30, 50, 2.5, 5 cm. As distâncias d
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ligam fortemente pelas bordas. Esse
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Figura 42. Esfera integradora e alg
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apenas sinais com a mesma freqüên
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O principal componente de um laser
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potência (W) comprimento de onda (
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intensidade e a fase da componente
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Figura 51 b. Esse é um ponto crít
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2.5 Sistema Experimental de Pinça
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maior no centro, o que é equivalen
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perderiam esse sincronismo nas volt
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2.5.2 Monocromador Nos experimentos
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sinal Raman. A solução encontrada
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Tornamos o nosso micro‐Raman conf
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Capítulo 3 Teoria Óptica Eletroma
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que está embebido. Descobrimos, ap
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particularmente, nos artigos de Pau
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i t 1. Partindo de um campo elétri
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Com o intuito de facilitar os cálc
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obtendo o produto escalar de r c
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E b [ A ( , ) Z ( ka) e A ( , ) Z (
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m m 1 m 1jn( xg ) nTM M jn( Mx) dn
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e agora temos que se ∫ m ψ nm =
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tempo dentro de uma esfera devido
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Estendendo essa analogia entre a ó
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m′ m′ ∗ −k ∗ ∗ dPn′
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π 0 m n m n′ m n m n′ 2 dP dP
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∫ * * 1 * * { } 2 2 i Fi = Re
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n+ 1 n′ + 1 ( i) ( i) [ an n bn n
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+ {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
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2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
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partículas capturadas pela pinça
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3.2.1 Aproximação da Integral Loc
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2 ∂ ρ 2 ∂ ρ ∇⋅ E=−∇
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Vamos procurar, portanto, soluçõe
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Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
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Nesse ponto, economizamos páginas
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k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
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A expansão dos campos espalhados
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probabilidade de colisão. Além di
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Neste caso, tanto o campo elétrico
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para o caso de um feixe focalizado
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à polarização do laser, enquanto
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Intensidade (a.u.) perpendicular pa
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J1(kr)/kr, com um máximo central s
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Capítulo 4 Aplicações de Pinça
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espectroscopias que detectam os ní
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4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
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vistos como transições entre nív
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emite fótons no infravermelho. O q
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ásicos de óptica, monocromador e
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oxigênio, que ativa as plaquetas p
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Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
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diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
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choque Processos multifótons são
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Dependendo do grau desses processos
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sinal coletado pela mesma objetiva
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4.7 Aplicações e Resultados de Lu
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varredura, entretanto, seria bem le
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demarcar os contornos. Por outro la
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segundo harmônico é muito intensa
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vantagens para reconstrução de im
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Hiper Rayleigh, por também serem u
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Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
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fato é que, mantendo as mesmas con
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Para realizar os somatórios, escre
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partícula e v = 0 para o fluido n
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A potência do laser foi medida com
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importantes à medida que nossa cap
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hospedeiro através da saliva. Os p
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infecções em modelos in vitro e i
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movimentar das duas formas. A leish
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Tanto a forma bicôncava quanto a d
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do fundo da câmara de Neubauer, cu
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Nesse ponto vale a pena ressaltar u
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que pode ser escrita como W WL µ L
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Image Pro‐Plus. Mantivemos a hem
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Page 223 and 224: 1 ∂σ j ij = 0⇒∂j[ −pδ ij
Page 225 and 226: 128. Então, F(λ1) < F(C) < F(λ2)
Page 227 and 228: de onde percebemos que a velocidade
Page 229 and 230: Capítulo 6 Conclusão e Perspectiv
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Page 233 and 234: Apêndice 1 223
Page 235 and 236: ∂m( δmk∂k)( e j∂j) −∂m(
Page 237 and 238: ik iεω H = ∑ − AnmNnm − B
Page 239 and 240: 7. Cálculo de Q pr Vamos agora cal
Page 241 and 242: ⎧ τn n+ 1 iρ n+ 1 −iρ n iρ
Page 243 and 244: 2π 2π 2 2 F → e = senθcos ϕ e
Page 245 and 246: ( 2n + 1) ∞ ∞ 4π 2 * 2 π 2 nn
Page 247 and 248: ( µω) n′+ 1 n+ 1 iρ { ( ) ( )
Page 249 and 250: e agora por último, 2 E0 2 ∞ 4π
Page 251 and 252: Apêndice 2 241
Page 253 and 254: iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
Page 255: H∗ programa para o feixe gaussian
Page 259 and 260: an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
Page 261 and 262: 251
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Page 265 and 266: 20 Tese de Doutorado de Gaston Este
Page 267 and 268: 43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
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Page 271: properties of stored red blood cell
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