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If[ lresultante===Null , conjuntoders = DeleteCases[conjuntoders,r] ; kkk--; ]; ]; ]; ] SetDirectory["c:"]; Save["conjuntoders",conjuntoders]; (*raio encontrado*) conjuntoders (*encontrado o r pode se plotar o gráfico com a função desejada*) 244
H∗ programa para o feixe gaussiano em função do comprimento de onda ∗L d@λ_D := Ha1 + b1 êHλ∗10^ −4L^2L; a1 = 1.5683; b1 = 10.087 ∗ 10 ^ −11; w@λ_D := Ha2 + b2 êHλ∗10^ −4L^2L; a2 = 1.324; b2 = 3.046 ∗ 10 ^ −11; a = 4.66; xo = 4.66; λn@λ_D =λê w@λD; s@λ_D = λn@λD 2 π wo ; mn@λ_D = d@λD w@λD ; xa@λ_D = 2 π a λn@λD ; lo@λ_D = IntegerPartA i j 2 π xo k λn@λD − 1 2 y zE; { la@λ_D = IntegerPartA1.5 i j 2 π a k λn@λD − 1 2 y zE; { q@n_, λ_D = 2 s@λD Jn + 1 2 N xo ; wo i Z@n_, p_, ϕo_D = j k − Sign @pD ϕo n + 1 2 n Hn + 1L + n + 1 KroneckerDelta@p, 0D; 2 yAbs @pD−1 H1 − KroneckerDelta@p, 0DL z { 245
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Universidade Estadual de Campinas I
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Agradecimentos Gostaria de agradece
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Abstract The optical tweezers is a
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Hemoglobina Absorção% (%) Melanin
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emissão laser em 1064 nm ocorre en
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não ionizando o gás da lâmpada.
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lentes Figura 18. Importância do t
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objetiva e não se tem a necessidad
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laminula distância de trabalho Fig
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em 3 dimensões. Entretanto, não s
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2.1.11 O Alinhamento O procedimento
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A lamínula fecha essa “micro‐p
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Feixe inclinado inclinação Abertu
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Substituindo agora d 12 , temos: d
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30, 50, 2.5, 5 cm. As distâncias d
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Figura 42. Esfera integradora e alg
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apenas sinais com a mesma freqüên
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O principal componente de um laser
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potência (W) comprimento de onda (
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Figura 51 b. Esse é um ponto crít
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2.5 Sistema Experimental de Pinça
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maior no centro, o que é equivalen
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perderiam esse sincronismo nas volt
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2.5.2 Monocromador Nos experimentos
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sinal Raman. A solução encontrada
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Tornamos o nosso micro‐Raman conf
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Capítulo 3 Teoria Óptica Eletroma
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i t 1. Partindo de um campo elétri
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obtendo o produto escalar de r c
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E b [ A ( , ) Z ( ka) e A ( , ) Z (
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m m 1 m 1jn( xg ) nTM M jn( Mx) dn
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e agora temos que se ∫ m ψ nm =
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tempo dentro de uma esfera devido
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Estendendo essa analogia entre a ó
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m′ m′ ∗ −k ∗ ∗ dPn′
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π 0 m n m n′ m n m n′ 2 dP dP
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n+ 1 n′ + 1 ( i) ( i) [ an n bn n
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+ {( ) 1 ρ [ ]} k cosϕ n i Hsϕ =
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2 E0 2 ∞ 2π F = ε ∑ Re {(2n+
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partículas capturadas pela pinça
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3.2.1 Aproximação da Integral Loc
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2 ∂ ρ 2 ∂ ρ ∇⋅ E=−∇
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Vamos procurar, portanto, soluçõe
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Ex = iωψ e , E y = 0 e E z = 0 (3
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Nesse ponto, economizamos páginas
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k ρ+ k ρ 2 2 2 2 0 − ∞ 2 2 m
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A expansão dos campos espalhados
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probabilidade de colisão. Além di
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Neste caso, tanto o campo elétrico
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para o caso de um feixe focalizado
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à polarização do laser, enquanto
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Intensidade (a.u.) perpendicular pa
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J1(kr)/kr, com um máximo central s
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Capítulo 4 Aplicações de Pinça
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espectroscopias que detectam os ní
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4.1.2 Objetivos e Desafios do Traba
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vistos como transições entre nív
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emite fótons no infravermelho. O q
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ásicos de óptica, monocromador e
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oxigênio, que ativa as plaquetas p
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Intensidade (a.u.) 450 500 550 600
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diferenciais ( 0) k a = 0 , i a t
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choque Processos multifótons são
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Dependendo do grau desses processos
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sinal coletado pela mesma objetiva
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4.7 Aplicações e Resultados de Lu
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varredura, entretanto, seria bem le
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demarcar os contornos. Por outro la
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segundo harmônico é muito intensa
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Hiper Rayleigh, por também serem u
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Capítulo 5 Óptica geométrica, Hi
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fato é que, mantendo as mesmas con
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Para realizar os somatórios, escre
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