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1. Prova de que os operadores ∇ , L e ∇ × L <br />
comutam com o<br />
Vamos mostrar que os operadores ∇ , L e<br />
224<br />
2<br />
∇ :<br />
∇ × L <br />
comutam com o<br />
2<br />
∇ , usando a<br />
notação tensorial de Einstein <strong>em</strong> que índices repetidos significa soma nos mesmos, os<br />
tensores de Levi‐Civita ε ijk = 1 para ijk = 123, 312 e 231; ε ijk =− 1 para ijk = 213, 321 e<br />
132; e ε ijk = 0 para quaisquer índices repetidos e o delta de Kronecker δ = 1 se i = j e<br />
δ = 0 se i ≠ j , obt<strong>em</strong>os:<br />
ij<br />
2 <br />
2<br />
a. ∇∇ = e ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ ( e ∂ ) = ∇ ∇<br />
i i j j j j i i<br />
<br />
2<br />
<br />
b. L=− ir×∇=−ie ε x ∂ ⇒∇ L=∂ ∂ ( −ie ε x ∂ ⇒<br />
j jkl k l m m j jkl k l<br />
<br />
2 <br />
∇ L = −ie ε ∂ ∂ ( x ∂ ) = −ie ε [2 δ ∂ ∂ + x ∂ ∂ ∂ ].<br />
j jkl m m k l j jkl m,<br />
k m l k l m m<br />
Se o tensor Si,j é simétrico, i.e., Si,j = Sj,i , então ε ijkSij<br />
= 0 , pois ε ijkSij =ε jikSji<br />
por simples<br />
troca de letras e ε ijkSij =ε jikSji =−ε ijkSij<br />
pela antisimétria do ε e simetria de S, logo<br />
<br />
2 <br />
<br />
2<br />
2ε ijkSij<br />
= 0. Dessa forma εjkl∂k∂ l = 0 levando a ∇ L=−iejεjklxk∂∂ l m∂ m = L∇<br />
.<br />
<br />
c. ∇× L= ejεjkl∂ kLl = ejεjkl∂k[ −iεlmnxm∂ n] =−iej[ εljkεlmn] ∂k( xm∂n)<br />
. Aqui usamos a identi<strong>da</strong>de<br />
<br />
εljkε lmn =δjmδkn −δjnδ km obtendo ∇× L=−iej[ δjmδkn −δjnδkm] ∂k( xm∂n)<br />
que, <strong>na</strong> contração<br />
<br />
com as δ’s, se transforma <strong>em</strong> ∇× L =− ie ∂ ( x ∂ ) − ∂ ( x ∂ )]. Desenvolvendo, obt<strong>em</strong>os<br />
j[ k j k k k j<br />
<br />
∇× L=−ie [ x ∂∂ +δ ∂ −x ∂∂ −∂( ∂x<br />
)] que é transformado <strong>em</strong><br />
pois<br />
∇ ×<br />
j j k k kj k k k j j k k<br />
3 3<br />
∂xk<br />
k= 1∂xk<br />
k=<br />
1<br />
∂ x = = 1=<br />
3<br />
k<br />
k<br />
<br />
L = i[2∇ − r∇<br />
<br />
∇× L=−ie [ x ∂ ∂ +∂ −x<br />
∂ ∂ −3 ∂ ],<br />
j j k k j k k j j<br />
<br />
∑ ∑ . Portanto, ∇× L = i [2 e j∂j − e j x j∂k∂ k + x k∂k( e j∂j)]<br />
2<br />
<br />
<br />
2<br />
+ ( r ⋅∇)<br />
∇]<br />
. Aplicando o Laplaciano ∇ ∇× L=∂ ∂ ∇× L<br />
m<br />
m<br />
ij<br />
, ou seja,<br />
obt<strong>em</strong>os<br />
<br />
2 <br />
∇∇× L= i[2( e ∂) ∂ ∂ −∂ ∂ ( e x )( ∂∂ ) +∂ ∂ ( x ∂)( e ∂)]<br />
. Agora é só separar os<br />
j j m m m m j j k k m m k k j j<br />
termos <strong>em</strong> que a deriva<strong>da</strong> ∂<br />
m<br />
se aplica <strong>em</strong> x dos outros para obter<br />
<br />
2 <br />
∇∇× L= i{[2 e ∂ −( e x ∂∂ ) + ( x ∂)( e ∂)] ∂ ∂ +∂ ( δ ∂)( e ∂) −∂ ( e δ )( ∂∂)}<br />
que<br />
vira<br />
j j j j k k k k j j m m m mk k j j m j mj k k<br />
<br />
<br />
∇∇× = ∂ − ∂∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ =∇× ∇<br />
2 2<br />
L i[2 ej j ( ejxj k k) ( xj j)( ej j)] m m ( L)<br />
uma vez que