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5.4.2 Equações de Continui<strong>da</strong>de<br />
Para deduzir a equação de Navier‐Stokes é necessário usar as equações de<br />
continui<strong>da</strong>de <strong>da</strong> massa e do momento. A equação <strong>da</strong> continui<strong>da</strong>de de uma grandeza<br />
qualquer é <strong>da</strong> forma<br />
∂u<br />
∇⋅ J + = Fontes −Sumidouros<br />
∂t<br />
onde,<br />
quanti<strong>da</strong>de <strong>da</strong> grandeza<br />
J =<br />
área × t<strong>em</strong>po<br />
(5. 20)<br />
é o vetor fluxo <strong>na</strong> direção do escoamento v <br />
<strong>da</strong> grandeza, tal que J = uv<br />
,<br />
quanti<strong>da</strong>de <strong>da</strong> grandeza<br />
u = é a densi<strong>da</strong>de <strong>da</strong> grandeza e as fontes e sumidouros são<br />
volume<br />
definidos por:<br />
quanti<strong>da</strong>de cria<strong>da</strong><br />
quanti<strong>da</strong>de destrui<strong>da</strong><br />
Fonte =<br />
e Sumidouro =<br />
(5. 21).<br />
volume × t<strong>em</strong>po<br />
volume × t<strong>em</strong>po<br />
5.4.3 Continui<strong>da</strong>de <strong>da</strong> Massa<br />
<br />
Para a continui<strong>da</strong>de <strong>da</strong> massa u = ρ , J = ρ v e não há fonte n<strong>em</strong> sumidouros de<br />
∂ρ<br />
massa, portanto a equação de continui<strong>da</strong>de <strong>da</strong> massa é <strong>da</strong><strong>da</strong> por ∇⋅ J + = 0 . Se o<br />
∂t<br />
∂ρ ∂ρ<br />
fluido é incompressível ρ é constante no t<strong>em</strong>po e no espaço, i.e., = 0 e = 0 ,<br />
∂t<br />
∂x i<br />
significando que ∇⋅ρ v <br />
=ρ∇⋅ v = 0 . Isso implica que a veloci<strong>da</strong>de é s<strong>em</strong>pre solenoi<strong>da</strong>l,<br />
i.e., ∇⋅ v<br />
= 0 .<br />
5.4.4 Continui<strong>da</strong>de do Momento<br />
Para a equação <strong>da</strong> continui<strong>da</strong>de do momento linear partimos <strong>da</strong>s equações de<br />
<br />
<br />
dP<br />
∆F<br />
∆P<br />
Newton F = , para criar a fonte de momento f = = . O tensor densi<strong>da</strong>de<br />
dt<br />
∆V ∆V ∆t<br />
<br />
∆P<br />
∆m<br />
v <br />
de momento é <strong>da</strong>do por u = = =ρ v e o tensor fluxo por J = ( ρ v) v , levando à<br />
∆V<br />
∆V<br />
<br />
∂ v<br />
equação <strong>da</strong> continui<strong>da</strong>de do momento ∇ ⋅ρ ( v v) +ρ = F−S.<br />
∂t<br />
5.4.5 Fontes e Sumidouros de Momento<br />
Procurando no dicionário inglês‐português percebe‐se que as palavras que<br />
utilizar<strong>em</strong>os nessa seção têm os seguintes significados: stress = pressão, tensão, carga;<br />
strain = deformação, distorção; stretch = esticamento, distenção e shear = esforço<br />
transverso, cisalhamento, ato de cortar com tesoura ou guilhoti<strong>na</strong>.<br />
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