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Essa análise nos permite entender como um único feixe de laser pode capturar
uma partícula, inclusive se opondo à gravidade, no caso n1 > n2, e como a partícula é
expulsa do foco do laser no caso oposto. Para tanto, vamos considerar o foco na posição
z
0
> 0 no eixo vertical e analisar apenas as trajetórias de dois raios opostos a e b nos dois
casos, n1 > n2 e n1 < n2.
a
raios incidentes
b
a
Fa
z 0
Fb
Fa
Fb
b
raios refratados
n 1 > n 2
Figura 5. Forças e trajetórias de dois raios para o caso n1 > n2.
a
a
raios incidentes
b
Fa
b
raios refratados
z 0
Fa
Fb
Fb
n 1
< n 2
Figura 6. Forças e trajetórias de dois raios para o caso n1 < n2.
Na Figura 5, nota‐se que as componentes horizontais se anulam e a força
resultante é para “cima”, oposta à gravidade, tendendo a trazer o centro da partícula
para o foco do laser. Já na Figura 6, a força resultante é para “baixo”, na direção da
gravidade, tendendo a afastar o centro da partícula do foco do laser. A Figura 7 ilustra
os raios e a direção da força para o foco do laser em diferentes posições no caso n1 >n2.
Delas, se compreende que, se n1 > n2, a força é restauradora tendendo sempre a trazer o
centro da partícula para o foco do laser, e se n1 < n2 a tendência é expulsar a esfera do
foco do laser.
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