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A potência do laser foi medida com a esfera integradora após a objetiva do
microscópio, usando o procedimento descrito no capítulo 2. Variamos tanto os índices
de refração quanto a viscosidade do fluido usando soluções de água e açúcar nas
concentrações de 14%, 20% e 28%. Verificamos os valores da solução, tabelados no
Handbook de Física e Química, usando um viscosímetro de Ostwald e um refratômetro
de Abbe. As velocidades de arraste foram controladas pelo computador variando de
150 µm/s até 350 µm/s em passos de 50 µm/s. Também variamos as profundidades l nas
distâncias de 15 µm, 25 µm, 50 µm, 75 µm e 85 µm. Isso significa que nossas medidas
experimentais varreram tanto os parâmetros do modelo hidrodinâmico quanto os do
modelo óptico, ou seja, para uma mesma potência do laser, variamos: velocidade de
arraste, profundidade l, viscosidade η e índice de refração relativo n, e usamos os
valores dos mesmos nos cálculos das forças óptica e hidrodinâmica. Dessa forma foi
possível comparar os resultados obtidos.
Figura 107. Deslocamento da microesfera em repouso em relação à em movimento.
A Figura 108 mostra o gráfico dos valores calculados da força óptica vs. força
hidrodinâmica para mais de 30 pontos. O coeficiente angular da reta é 47 o , muito
próximo do valor de 45 o esperado, com R 2 da ordem de 0,9. Antes do uso da esfera
integradora e da condição seno de Abbe, nós estávamos obtendo uma inclinação de 40 o
entre as duas forças. Esse foi o principal resultado para nos dar confiança no uso da
técnica para medida de forças. Vale notar, entretanto, que só estamos calibrando forças
horizontais, pois só medimos deslocamentos horizontais. O método de medida do
deslocamento vertical do capítulo 3 é relativo apenas, não permitindo comparações
quantitativas. Teríamos que desenvolver métodos de calibração para torná‐lo
quantitativo.
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