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para serem obtidos. O laser de escolha era o Nd:YAG Q‐switch/mode‐locked com um
trem de pulsos de duração em torno de 100 picosegundos separados por 10 ns e taxa de
repetição em torno de 10 Hz. Entretanto, lasers de femtosegundos e taxas de repetição
de 80 MHz mudam completamente esse quadro. Primeiro porque a potência de pico de
pulsos de 100 fs tende a ser mil vezes maior do que a de pulsos de 100 ps. Entretanto
esse ganho na potência de pico pode ser limitado pelos limiares de danos. Os
mecanismos de limiares de danos para efeitos térmicos e cumulativos, que dependem
da energia depositada no material em tempos longos são completamente diferentes dos
limiares de danos para pulsos muito curtos. Nesse caso, campos elétricos muito
intensos podem gerar “optical breakdown” e ionização. Esse limiar é definido em
termos da intensidade, geralmente na faixa de TW/cm 2 , mesmo nos casos em que a
energia por pulso é muito pequena. O outro limiar de danos térmicos de lasers com
repetição de 80 MHz é dado por sua potência média, como se fosse um laser cw. Como
a absorção linear no infravermelho é baixa esse limiar tende a ser mais alto do que o de
lasers cw no visível.
Entretanto, mesmo considerando o caso em que as intensidades de pico são
iguais entre os lasers de Ti:Safira atuais e os lasers de Nd:YAG utilizados no passado, a
taxa de repetição de 80 MHz comparada à de 10 Hz permite um ganho na relação
sinal/ruído de quase 10 7 . Nesse aspecto 3 horas de tempo de acumulação com um laser
de 10 Hz teria o mesmo número de pulsos contidos em 1 ms de um laser com 100 MHz.
Por isso fomos capazes de observar espectros Hiper Raman em até 1 minuto, tempos de
acumulação da mesma ordem de grandeza do Raman, mesmo sem a coleta óptica
otimizada para o Hiper Raman. Com espelhos dicróicos adequados podemos aumentar
nossa eficiência de excitação e coleta por um fator 2 pelo menos. Essa é uma vantagem
muito importante para a microscopia, pois viabiliza a obtenção de imagens com
resolução por Hiper Raman em questão de dezenas de minutos. O Hiper Raman para
microscopia traz duas vantagens fundamentais: (1) é quimicamente específico como o
Raman e (2) sendo um processo de 2 fótons é intrinsecamente confocal com as mesmas
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