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varredura, entretanto, seria b<strong>em</strong> lento pois o estágio de translação <strong>da</strong> Prior é bastante<br />
pesado, requerendo t<strong>em</strong>po para movimentá‐lo. Isso inviabilizaria a obtenção de<br />
imagens <strong>em</strong> t<strong>em</strong>po real, mas não de amostras inorgânicas. Entretanto, a microscopia<br />
confocal multifóton hoje se trata de um equipamento comercial, não compensando<br />
esforço para simples reprodução de imagens com quali<strong>da</strong>de inferior aos mesmos. Juntálo<br />
à pinça óptica é novi<strong>da</strong>de e agrega valor, mas nesse caso o que mais desejamos é<br />
acompanhar processos di<strong>na</strong>micamente, ou seja, por varredura rápi<strong>da</strong>. Um dos motivos<br />
pelo qual deixamos de investir mais t<strong>em</strong>po <strong>na</strong> continui<strong>da</strong>de desse trabalho foi a<br />
aprovação <strong>da</strong> compra de um microscópio confocal multifóton comercial <strong>na</strong> FAPESP, no<br />
qual a varredura é feita com o laser e não <strong>na</strong> posição <strong>da</strong> amostra e portanto muito mais<br />
rápi<strong>da</strong>. Com isso poderíamos capturar um microorganismo e obter sua imag<strong>em</strong> <strong>em</strong> 3<br />
dimensões ao mesmo <strong>em</strong> que o manipulamos. Infelizmente as importações <strong>da</strong> FAPESP<br />
estão paralisa<strong>da</strong>s e ficamos s<strong>em</strong> esse equipamento.<br />
4.8 Processos Hiper Rayleigh e Hiper Raman<br />
Outros dois processos excitados por dois fótons que d<strong>em</strong>onstramos foram as<br />
medi<strong>da</strong>s do espalhamento Hiper Rayleigh e Hiper Raman. A Figura 100 ilustra esses<br />
processos, essencialmente s<strong>em</strong>elhantes ao Rayleigh e Raman, mas excitados com dois<br />
fótons no lugar de ape<strong>na</strong>s um. Por isso depend<strong>em</strong> <strong>da</strong> intensi<strong>da</strong>de com I 2 , e se tratam de<br />
processos não lineares. De forma análoga à <strong>da</strong> fluorescência excita<strong>da</strong> por absorção<br />
multifotônica, apresentam as mesmas vantagens do ponto de vista de microscopia de<br />
alta resolução e <strong>em</strong> 3 dimensões [56]. Entretanto existe uma distinção clara nesses dois<br />
casos: a absorção multifotônica envolve uma transição entre estados reais <strong>em</strong><br />
ressonância com energia nhν, que não é necessário n<strong>em</strong> para o espalhamento Hiper<br />
Rayleigh n<strong>em</strong> para o Hiper Raman. Os estados tracejados são virtuais e o processo<br />
ocorre fora <strong>da</strong> ressonância pela interação entre o campo elétrico <strong>da</strong> radiação incidente a<br />
as moléculas do material.<br />
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