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otimização viria de grades de difração com blaze para a região do infravermelho e o uso de uma grade de 600 linhas/mm. Nosso monocromador só tinha duas grades de difração, de 1200 linhas/mm que abre demais o espectro e de 300 linhas/mm que fecha demais, perdendo resolução. Em muitos casos a grade de 600 seria ideal, a mesma foi utilizada por Xie para observar Raman de hemácias. Todas essas otimizações, entretanto, envolveriam a compra de material importado que seria muito demorada para nos ser útil nesse estágio. 4.4 Processos Ópticos Envolvendo Dois Fótons O laser de Ti:Safira pulsado abriu a possibilidade de realização de espectroscopias não lineares por processos de dois fótons que não era permitida pelo laser de cw Ti:Safira. O laser cw permite melhor resolução para Raman devido à sua largura de linha muito fina, impossível de ser obtida pelo laser de pulso curto devido ao limite imposto pela transformada de Fourier. Espectros Raman lineares também podem ser obtidos com laser pulsado mas com resolução bem menor, ou seja, espectros bem mais largos, como mostra a Figura 89 abaixo. Para tanto não usamos o filtro banda, mas o espectro do pulso, mais largo do que 350 cm ‐1 , é estreitado pelo próprio filtro NOTCH de tal forma que até podemos observar um “vazamento” do mesmo no espectro obtido (um pulso espectralmente menor implica em duração temporal de pulso maior). A situação ideal seria ter a largura espectral dos pulsos do laser da ordem da largura de linha dos picos Raman, mas isso geralmente significa pulsos de picosegundos e não femtosegundos. É possível controlar a largura espectral e a duração temporal dos pulsos de laser com janelas espectrais intracavidade, mas isso envolve um completo realinhamento do mesmo. A menos que exista uma vantagem específica para obter Raman linear com laser pulsado, todo esse trabalho não parece compensar. Talvez compense para quem deseja obter Raman resolvido no tempo em picosegundos. 144
Intensidade (a.u.) 450 500 550 600 raman shift (cm -1 ) Figura 89. Raman do silício obtido com o laser pulsado de femtosegundos. Por outro lado o laser de femtosegundos se torna vantajoso na obtenção de processos multifotônicos. Nós o utilizamos em três desses processos, para excitar luminescência por absorção de dois fótons, para gerar espalhamento no segundo harmônico (o Hiper Rayleigh) e para excitar Hiper Raman, conforme descrevemos a seguir. 4.5 Processos de Absorção Multifotônica Os processos multifótons são aqueles que necessitam de mais de um fóton para ocorrer, sendo, portanto, proporcionais à intensidade do feixe incidente elevada pelo número de fótons envolvidos no processo. No fundo são semelhantes à uma reação química em que A + A+ + A→B, para a qual a velocidade de reação depende da concentração de A elevada à enésima potência, i.e., V = c[ A] n . Nessa analogia, [A] é a concentração de fótons que é proporcional à intensidade da luz. Esses processos dependem da probabilidade de encontrar mais de um fóton na mesma posição ao mesmo tempo. Por isso são facilmente observados com lasers pulsados, onde todos os fótons se superpõem automaticamente no tempo, aumentando a chance de se encontrar mais de um fóton em um mesmo momento. Por outro lado a superposição espacial ocorre no foco do laser, onde os fótons estão mais concentrados. Como a probabilidade de ocorrer processos não‐lineares aumenta com n I , os mesmos só são significativos em 145
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Universidade Estadual de Campinas I
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Agradecimentos Gostaria de agradece
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Abstract The optical tweezers is a
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2.5 Sistema Experimental de Pinça
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2.5.2 Monocromador Nos experimentos
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iii = 1 ; soma = 0 ; , True , iii +
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H∗ programa para o feixe gaussian
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an@n_D := Han@nD = Hmn f2@n, xaD f1
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Referências 1 Ashkin, J. Dziedzic,
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43 J. X. Cheng, A. Volkmer, X. S. X
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63 H. Felgner, O. Müller, M. Schli
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properties of stored red blood cell
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