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otimização viria de grades de difração com blaze para a região do infravermelho e o uso
de uma grade de 600 linhas/mm. Nosso monocromador só tinha duas grades de
difração, de 1200 linhas/mm que abre demais o espectro e de 300 linhas/mm que fecha
demais, perdendo resolução. Em muitos casos a grade de 600 seria ideal, a mesma foi
utilizada por Xie para observar Raman de hemácias. Todas essas otimizações,
entretanto, envolveriam a compra de material importado que seria muito demorada
para nos ser útil nesse estágio.
4.4 Processos Ópticos Envolvendo Dois Fótons
O laser de Ti:Safira pulsado abriu a possibilidade de realização de
espectroscopias não lineares por processos de dois fótons que não era permitida pelo
laser de cw Ti:Safira. O laser cw permite melhor resolução para Raman devido à sua
largura de linha muito fina, impossível de ser obtida pelo laser de pulso curto devido ao
limite imposto pela transformada de Fourier. Espectros Raman lineares também podem
ser obtidos com laser pulsado mas com resolução bem menor, ou seja, espectros bem
mais largos, como mostra a Figura 89 abaixo. Para tanto não usamos o filtro banda, mas
o espectro do pulso, mais largo do que 350 cm ‐1 , é estreitado pelo próprio filtro NOTCH
de tal forma que até podemos observar um “vazamento” do mesmo no espectro obtido
(um pulso espectralmente menor implica em duração temporal de pulso maior). A
situação ideal seria ter a largura espectral dos pulsos do laser da ordem da largura de
linha dos picos Raman, mas isso geralmente significa pulsos de picosegundos e não
femtosegundos. É possível controlar a largura espectral e a duração temporal dos
pulsos de laser com janelas espectrais intracavidade, mas isso envolve um completo
realinhamento do mesmo. A menos que exista uma vantagem específica para obter
Raman linear com laser pulsado, todo esse trabalho não parece compensar. Talvez
compense para quem deseja obter Raman resolvido no tempo em picosegundos.
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