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J1(kr)/kr, com um máximo central seguido dos anéis à sua volta. Nesse caso
observaríamos uma oscilação cada vez que um dos anéis extrapolasse a borda da
partícula. Experimentalmente sabemos que estamos entre esses dois casos, pois toma‐se
o cuidado de preencher completamente a objetiva para garantir sua alta abertura
numérica, com a contrapartida de uma perda parcial de potência. Entretanto, evitamos
o limite em que o feixe do laser tem uma área muito maior do que a abertura para não
perder tanta potência. Isso significa que haverá efeitos da difração mas a potência do
laser incidente não é uniforme em toda a abertura de entrada da objetiva. Essa situação
só pode ser simulada adotando a representação de Richards & Wolf [42] e resolvendo
diretamente as integrais que ela contém.
Uma das últimas correções que poderiam ser introduzidas no modelo seria a das
aberrações. Entretanto, não acreditamos que a estratégia de utilizar o modelo mais
simples capaz de explicar nossos resultados experimentais tenha atingido esse limite.
Sabemos que as correções das aberrações esféricas das objetivas dos microscópios são
necessariamente muito boas para garantir uma boa imagem. Entretanto, essas correções
são feitas para a região do visível e não do infravermelho. Portanto, não seria
surpreendente se essas correções fossem necessárias.
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