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para o caso de um feixe focalizado no eixo x, à medida que o spot size em relação ao
tamanho da partícula aumenta, aumenta a excitação do modo TE, pois diferentes
regiões do feixe terão componentes de H na direção radial. Apenas no limite em que o
“spot size” vai a zero é possível suprimir completamente um dos modos. É difícil medir
o “spot size” do laser, que, no nosso caso, foi ajustado para os melhores resultados, com
valor de ω 0 em torno de 0.4 – 0.5 µm (ou seja da ordem do comprimento de onda),
muito bom do ponto de vista experimental.
H
E
H
E
Figura 78. O tamanho do “spot size” e os modos de ressonância.
Chegamos a tentar observar as ressonâncias largas de Fabry‐Perot existentes
quando o foco incide bem no centro da partícula devido à interferência entre as
múltiplas reflexões previstas na Tese de Mazzolli [27] e já observados por Ashkin no
experimento de levitação. Entretanto, essas ressonâncias são muito mais largas do que
as ressonâncias de Mie aqui observadas, e sua profundidade de modulação depende
fortemente do coeficiente de reflexão. Para incidência normal a reflexão é dada por
R =
n
− n
1 2 2
[ ]
n1+
n2
, e cai muito com a diferença entre os dois índices de refração. Ashkin
usava microesferas de óleo com n = 1, 6 embebidas no ar, com n = 1, enquanto nós
usamos microesferas de poliestireno n = 1, 6 embebida em água com n = 1, 3 , com uma
refletividade muito menor. Por isso nossa medida ficou dentro do ruído. Sequer temos a
opção de aumentar demais a diferença de índices de refração pois perderíamos a pinça
óptica. A única chance de fazer essa observação seria utilizar um material com baixo
índice de refração para o laser da pinça em 1064 nm mas muito alto para o laser de
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