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probabilidade de colisão. Além disso, um outro ponto fundamental nessa medida é o
acoplamento das ressonâncias, não basta colocar o laser na borda da partícula para
observarmos os “MDR modes”. Existe uma posição ótima para a qual eles são
excitados. O procedimento para encontrar essa posição foi: 1. focalizar o feixe na borda
da partícula e fazer um espectro apenas na região de um pico; 2. mudar levemente a
posição do laser e obter outro espectro. 3. repetir esses passos até maximizar a
intensidade do picos 4. refazer o mesmo procedimento para todas as situações
estudadas. O tempo total das medidas em uma mesma microesfera foi de quase 4 horas.
Esses são os resultados apresentados nessa Tese.
Com o programa de onda plana encontramos o raio da microesfera utilizada
através da comparação entre os picos teóricos e experimentais, assim como foi feito na
seção 3.1.8. Usando, novamente, as relações de dispersão da água e do poliestireno de
Bateman chegamos ao raio de 4.66 µm.
Intensidade (a.u)
Intensidade (a.u)
710 720 730 740 750
comprimento de onda (nm)
710 720 730 740 750
comprimento de onda (nm)
a. b.
Figura 72. Espectro obtido com o feixe focalizado na posição a. ( R, 0, 0)
e b. ( 0, R, 0)
.
Esse será portanto o valor do raio da microesfera utilizado no cálculo das forças
com feixe localizado nas bordas, no formalismo do feixe gaussiano focalizado das
seções 3.2.2, 3.2.3 e 3.2.5 para as três posições do foco do Ti:Safira. Para calcular a força
no caso do feixe focalizado escrevemos o programa no Mathematica (apêndice 2). Como
se pode ver, o programa é quase todo escrito na forma algébrica, o que permite
entender facilmente sua estrutura. Entretanto, foi necessário usar um pequeno truque
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