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p
* p p+ 1* * p p+
1*
nm , = ( n+ m) nTM , mTM ,
+ ( n+
m)
nTE , mTE ,
S a a g g b b g g
p
* p p+ 1* * p p+
1*
nm , ( n m) nTE , mTM ,
( n m)
nTM , mTE ,
T = i b + a g g − i a + b g g (3. 203)
Utilizando os fatores de forma obtidos para os feixes gaussianos, os coeficientes
de Mie e as seções de choque acima podemos comparar nossos resultados
experimentais com os cálculos teóricos.
3.2.5 Resultados
3.2.5.1 Espectroscopia de Força para Feixes Focalizados
Nessa experiência a origem, o centro da microesfera, é definida pela posição do
foco do laser de Nd:YAG. A força que estamos estudando é gerada pelo laser de
Ti:Safira cw focalizado na borda da microesfera mas com a mesma posição vertical do
Nd:YAG. Dessa forma asseguramos experimentalmente a condição z 0 = 0 utilizada nos
cálculos acima. Em relação aos modelos teóricos, nossos resultados experimentais
fornecem um valor proporcional à seção de choque para força óptica em função do
comprimento de onda de um feixe polarizado na direção x focalizado em três posições
diferentes ( R , 0,
0)
, ( 0, , 0)
R e (( RR , ,0)/ 2)
Capítulo 2 apresentamos detalhes do procedimento experimental.
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, onde R é o raio da partícula. No
É importante salientar que os nossos resultados para o feixe focalizado nas 3
posições da borda da microesfera foram todos obtidos com a mesma microesfera. Isso
foi possível porque nossa pinça é capaz de manter a partícula aprisionada por horas,
uma vez que cada espectro demandava mais de 30 minutos. Mesmo assim, foi
necessário repetir o experimento algumas vezes, pois quando ocorria uma colisão com
outras microesferas em volta, ou a partícula inicialmente presa escapava ou as duas
microesferas ficavam presas conjuntamente. Isso chegou a ocorrer nos últimos minutos
da última medida invalidando 2 horas de medidas já adquiridas. Resolvemos esse
problema diminuindo bastante a concentração das microesferas e, com isso, a