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Intensidade Intensidade (a. (a.u.)
u.)
438 448 458 468 478 488 498
comprimento comprimento de de onda onda (nm)
(nm)
Figura 69. Preto: espectro para a microesfera de 6 µm da Figura 66 subtraído da fluorescência;
vermelho: resultados teóricos.
3.2 Pinças Óptica, Microesferas e Feixes Gaussianos Focalizados
O aspecto mais importante no estudo da pressão de radiação e ressonâncias de
Mie nessa seção é a descrição do feixe incidente focalizado. A representação de Davis
para feixes gaussianos paraxiais traz como grande atrativo o controle da ordem da
aproximação, mas cada ordem isoladamente não satisfaz as equações de Maxwell [36].
As principais referências que utilizam o feixe de Davis são os trabalhos de Gouesbet,
Lock, Ren e também de Barton [37, 38, 39, 40, 41].
Existem outras estratégias para descrição de feixes gaussianos. Uma delas é
partir das funções de Green do tipo ( |
ik r − r′
e | / 4 |
π r −r′
| )
, que sabemos ser solução das
equações de Maxwell mas com singularidades em r = r′ , e usar um vetor complexo
para r′ a fim de garantir uma solução sem singularidades em qualquer posição. No
entanto, essa descrição também leva a uma expressão do feixe gaussiano idêntica à
forma de Davis de ordem zero. Outra estratégia é usar a teoria da difração no limite
gaussiano, para aberturas numéricas pequenas. Porém, para isso precisamos considerar
a teoria de difração vetorial, e não escalar. Nesse caso os feixes satisfazem as equações
de Maxwell mas são obtidos na forma integral. Essa é a estratégia utilizada por
Richards & Wolf [42] e por Cheng [43].
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