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partículas capturadas pela pinça óptica. As ressonâncias de Mie também nunca foram
observadas em microesferas de poliestireno pela medida da força óptica. Nos
experimentos de espectroscopia de força, a onda plana é formada pela desfocalização
do feixe de laser que incide no objeto, assim como está descrito no capítulo 2 e Figura
52. A posição das ressonâncias dos nossos resultados experimentais concordam com as
previsões teóricas para, pelo menos, 10 picos. Já no outro caso, a onda plana é gerada
no interior da microesfera pela luminescência. No total mais de 16 picos foram
observados e a diferença entre as suas posições experimental e teórica é bem menor do
que a largura das ressonâncias que é definida pela parte imaginária dos a ʹs e b ʹs .
Conforme descrito no capítulo 2, usamos o laser de Ti:Safira pulsado para excitar
a fluorescência por absorção de 2 fótons e observamos os espectros com a grade de 1200
em 60s. Os primeiros estudos sobre a teoria de interação entre lasers pulsados e
microcavidades esféricas começaram a surgir agora em 2001 e 2002 [35].
Os respectivos coeficientes a
n
e b
n
responsáveis pelos modos vão de a
56
e b
56
até
a
52
e b
52
para a microesfera de poliestireno comum a 57 e b 57 até a 50 e b 50 para a
microesfera corada. Os coeficientes a
n
são referentes ao modo TM e os b
n
ao modo TE.
n
n
Intensidade (a. u.)
438 458 478 498
comprimento de onda (nm)
Figura 68. Espectros de fluorescência excitada por absorção de 2 fótons, curva verde –
microesfera de 2.5 µm, curva vermelha – microesfera de 6 µm e modos MDR.
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