AVALIAÃÃO DA CONFIABILIDADE COMPOSTA BASEADA EM ...

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Esta etapa não afeta diretamente o desenvolvimento do modelo não cronológico de carga para o cálculo dos índices de confiabilidade baseados em probabilidade e energia, e por isso é apresentado como um processo paralelo no diagrama da Figura 13. No entanto, para o cálculo de índices baseados em freqüência e duração, as informações relacionadas a taxas de transição entre os estados do sistema são necessárias. As mesmas considerações feitas para o cálculo da parcela reativa da carga no modelo cronológico são validas para este modelo, analogamente, esta pode ser assim definida: Q Li ( x ) Q ⋅ A( x ) i = Linom i (3.9)E Para consideração do efeito da carga nos índices de freqüência e duração do sistema, é feita uma analogia da função teste da LOLF, equação (2.39), e desta forma a função teste para a carga, a ser adicionada à função teste do sistema, é dada por[32]: F LOLF 0 mk j−1 ( x ) = P( xk = v) i − λ ju P( x = j) u= j+ 1 v= 1 k λ vj se x i se x i ∈ Ω ∈ Ω S F (3.10) E Onde, λ ju é a taxa de transição de carga do patamar j para um patamar inferior u ; j ; λ vj é a taxa de transição de carga de um patamar superior v para o patamar Esta formulação é um caso mais geral do que o sugerido pela equação (2.39), pois permite avaliar corretamente modelos de carga que não sejam balanceados em freqüência. No caso específico de se ter uma curva de carga balanceada em freqüência, tem-se: P P ( xk = v) ( x = j) k λ = λ vj jv (3.11) E + = E considerando-se que λ λ ju e − λ u= j+ 1 v= j+ m k − = j 1 λ jv 1 , a equação (3.10) poderia ser reescrita na mesma forma que a equação (2.39). No modelo computacional desenvolvido foi considera a equação mais geral (3.10), no qual a carga não é considerada balanceada em freqüência. 46
3.4 Modelo Estocástico de Usinas Eólicas A.4.1 A natureza do Vento Quando uma determinada área de terra é aquecida pelo sol, o ar ao redor dessa massa de terra absorve parte desse calor. A uma certa temperatura, esse ar mais quente começa a se elevar muito rapidamente, pois um determinado volume de ar quente é mais leve do que um volume igual de ar mais frio. As partículas de ar que se movem mais rápido, por estarem mais aquecidas, exercem uma pressão maior do que as partículas que se movem mais devagar, de modo que são necessárias menos delas para manter a pressão normal do ar em uma determinada elevação. Quando este ar quente mais leve se eleva subitamente, o ar mais frio flui rapidamente para preencher o espaço vazio deixado. Este ar que velozmente preenche o espaço vazio é o vento. O movimento de rotação da Terra também provoca o deslocamento das massas de ar quente e fria, segundo o princípio da Força de Coriolis. De acordo com este fenômeno, o movimento de rotação da Terra faz com que um deslocamento na direção norte-sul seja desviado para a direita e, da mesma forma, um deslocamento na direção sul-norte seja desviado para esquerda. Os ventos provocados por esses mecanismos são chamados de ventos globais ou geostróficos e são classificados conforme as direções predominantes de: ventos alísios, que sopram dos trópicos para o Equador, ventos contra-alísios, que sopram do Equador para os pólos, ventos do oeste, que sopram dos trópicos para os pólos e ventos polares, que sopram dos pólos para as zonas temperadas[3]. A velocidade do vento também é influenciada pelas condições climáticas, pelas características locais do relevo e pelos obstáculos presentes. A variação da velocidade provoca uma constante variação na energia gerada por turbinas eólicas, conforme apresentado em [3], embora, na maioria das vezes, as variações muito rápidas possam ser compensadas pela inércia do rotor da turbina eólica. A.4.2 Potência Extraída do Vento A potência extraída pela turbina eólica de um fluxo de ar de densidade ρ, movendo-se a uma velocidade v, perpendicular a uma seção transversal de área A de um cilindro varrido pelas hélices da turbina, pode ser expressa como[3]: 47
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AGRADECIMENTOS Aos professores Carm
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