circuitos rc e rl integradores e diferenciadores. resposta às funções ...
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CAPITULO 06<br />
CIRCUITOS RC E RL<br />
INTEGRADORES E<br />
DIFERENCIADORES.<br />
RESPOSTA ÀS FUNÇÕES<br />
SINGULARES.<br />
Prof. SILVIO LOBO RODRIGUES
6.1 INTRODUÇÃO<br />
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Destina-se o presente capítulo ao estudo da <strong>resposta</strong> a uma excitação de entrada dos <strong>ci<strong>rc</strong>uitos</strong><br />
RC e RL.<br />
Abordaremos inicialmente os <strong>ci<strong>rc</strong>uitos</strong> RC e RL atuando como filtros passa-baixa e passa-alta<br />
bem como as condições em que atuam como <strong>ci<strong>rc</strong>uitos</strong> <strong>integradores</strong> e <strong>diferenciadores</strong>. O passo seguinte<br />
destina-se ao estudo da <strong>resposta</strong> <strong>às</strong> principais <strong>funções</strong> singulares, tais como o degrau unitário, o<br />
impulso unitário, a rampa e o dublê unitário.<br />
7.2 CIRCUITO PASSA-ALTA<br />
Um ci<strong>rc</strong>uito é dito passa-alta quando as componentes de alta freqüência da função de<br />
excitação vs(t) ou is(t) são menos atenuados do que as de baixa freqüência.<br />
No caso extremo, CC(freqüência nula), o sinal é completamente suprimido e ausente na saída.<br />
Ci<strong>rc</strong>uitos passa-alta são, pois, eliminadores de corrente contínua.<br />
Como primeiro exemplo, observemos o ci<strong>rc</strong>uito da figura 6.1, no qual o capacitor C é um<br />
ci<strong>rc</strong>uito aberto para baixas freqüências.<br />
Figura 6.1 - Ci<strong>rc</strong>uito passa-alta RC.<br />
Façamos a análise matemática do ci<strong>rc</strong>uito usando a lei de Ki<strong>rc</strong>hhoff de tensão:<br />
v = = = v +<br />
+ v<br />
S c o<br />
A constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é:<br />
γ=<br />
γ= RC s<br />
vs(t)<br />
Em termos da corrente i(t):<br />
1<br />
vs = = i dt Ri<br />
C ∫ ⋅ ⋅ +<br />
+<br />
1 1<br />
v = = Ri ⋅ ⋅ dt + + Ri = = v ⋅ ⋅ dt +<br />
+ v<br />
RC ∫ ∫ γ ∫∫<br />
∫ ∫<br />
s o o<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 2<br />
+<br />
vC<br />
C<br />
-<br />
i(t)<br />
R<br />
+<br />
vo(t)<br />
-<br />
(6.1)<br />
(6.2)
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Derivando a igualdade:<br />
dvs 1 dvo<br />
= = vo<br />
+<br />
+<br />
dt γ dt<br />
⎡ ⎡dvs dvo<br />
⎤<br />
⎤<br />
vo() t =γ =γ ⎢ ⎢ −<br />
−<br />
dt dt ⎥<br />
⎥<br />
⎣ ⎣ ⎦<br />
⎦<br />
Utilizando a linearidade:<br />
d( vs − vo) vs<br />
vo() t =γ<br />
=γ<br />
dt<br />
Quando vs>>vo (6.3)<br />
()<br />
v t<br />
o<br />
dv<br />
≅= ≅= ≅= γγ<br />
γ γ<br />
dt<br />
Logo. Se a tensão de entrada vs >> vo teremos a saída vo(t) propo<strong>rc</strong>ional à derivada da entrada.<br />
Esta condição será satisfeita quando quase toda tensão de entrada estiver sobre o capacitor.<br />
A condição física necessária é que R e C tenham valores pequemos, tais que, a constante de<br />
tempo RC do ci<strong>rc</strong>uito, seja muito menor que o período T da tensão de entrada.<br />
Em temos práticos, considera-se:<br />
(6.5)<br />
T ≥ ≥10 γ γ ou T ≥<br />
≥10RC<br />
Um ci<strong>rc</strong>uito passa-alta sendo utilizado nestas condições é um ci<strong>rc</strong>uito diferencial.<br />
Um outro exemplo de ci<strong>rc</strong>uito passa-alta pode ser observado na digura 6.2.<br />
A constante de tempo é:<br />
L<br />
γ=<br />
γ=<br />
R<br />
s<br />
vs(t)<br />
i(t)<br />
Figura 6.2 – Ci<strong>rc</strong>uito RL passa-alta.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 3<br />
R<br />
L<br />
+<br />
vo(t)<br />
-<br />
v = = v +<br />
+ v<br />
s R o<br />
(6.4)<br />
(6.6)
Então:<br />
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Como:<br />
1<br />
i() t = vodt L ∫<br />
R 1<br />
v = = v dt + + v = = v dt +<br />
+ v<br />
L ∫∫ ∫ γ ∫<br />
∫<br />
s o o o o<br />
Derivando:<br />
⎡ ⎡dv dv ⎤<br />
⎤<br />
⎢ ⎢ dt dt ⎥<br />
⎥<br />
⎣ ⎣ ⎦<br />
⎦<br />
s o<br />
o () =γ =γ −<br />
−<br />
v t<br />
()<br />
v = = R⋅ ⋅ ⋅ i t +<br />
+ v<br />
s o<br />
Usando a linearidade:<br />
o<br />
()<br />
v t<br />
( − )<br />
d v v<br />
=γ<br />
=γ<br />
dt<br />
s o<br />
Quando vs >> vo:<br />
dvs<br />
vo() t =γ<br />
=γ<br />
dt<br />
Logo, se a tensão de entrada vs>>vo, teremos a saída vo(t) propo<strong>rc</strong>ional à derivada da entrada.<br />
Esta consição será satisfeita quando quase toda tensão de entrada estiver sobre o resistor.<br />
A condição física necessária é que L/R seja pequeno, isto é, a constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito<br />
seja muito menor que o período da tensão de entrada.<br />
Em termos práticos considera-se:<br />
L<br />
T ≥≥ ≥ ≥10 γ γ ou T ≥≥<br />
≥ ≥10<br />
R<br />
(6.8)<br />
Um ci<strong>rc</strong>uito RL passa-alta usado nestas condições é um ci<strong>rc</strong>uito diferenciador.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 4<br />
(6.7)
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CIRCUITOS I<br />
6.3 CIRCUITOS PASSA-BAIXA<br />
Um ci<strong>rc</strong>uito é dito passa-baixa quando as componentes de baixa freqüência da função de<br />
excitação vs(t) ou is(t) são menos atenuadas do que as alta freqüência.<br />
Como primeiro exemplo observemos o ci<strong>rc</strong>uito da figura 7.3,<br />
Pela lei de Ki<strong>rc</strong>hhoff de correntes:<br />
is = = iR +<br />
+ io<br />
vo<br />
is = = + +<br />
+ io<br />
R<br />
Porém:<br />
dio<br />
vo= L<br />
dt<br />
Logo:<br />
L dio<br />
io = = ⋅ ⋅ +<br />
+ io<br />
R dt<br />
dio L<br />
io − − i s = = γ γ γ<br />
γ=<br />
dt R<br />
Para is >> io:<br />
dio<br />
is<br />
≅γ<br />
≅γ<br />
dt<br />
1 t<br />
io = is() t dt<br />
γ ∫0<br />
is(t) iR io vo<br />
Figura 6.3 – Ci<strong>rc</strong>uito RL passa-baixa.<br />
Nestas condições a saída é propo<strong>rc</strong>ional à integral da entrada do ci<strong>rc</strong>uito.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 5<br />
+<br />
-<br />
(6.9)<br />
(6.10)<br />
(6.11)
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CIRCUITOS I<br />
Para que is >> io a maior parte da corrente tem que estar sobre o resistor. A condição física<br />
necessária é que a constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito tenha um valor vem maior que o período do ci<strong>rc</strong>uito.<br />
Em termos práticos podemos considerar que a saída é propo<strong>rc</strong>ional à integral da entrada<br />
durante todo o período da onda de entrada quando:<br />
L<br />
γ≥ γ≥10T ou ≥≥<br />
≥ ≥10T<br />
R<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 6<br />
(6.12)<br />
Nestas condições o ci<strong>rc</strong>uito age como integrador.<br />
O ci<strong>rc</strong>uito é chamado passa-baixa porque o indutor oferece baixa reatância <strong>às</strong> correntes de<br />
baixa freqüência e dificulta a passagem das correntes de alta freqüência.<br />
Outro exemplo de ci<strong>rc</strong>uito passa-baixa pode ser observado na figura 6.4.<br />
vs = = vR +<br />
+ vo<br />
vs = = Ri +<br />
+ vo<br />
dvo<br />
vs = = RC + + v o γ γ = =<br />
= RC<br />
dx<br />
dvo<br />
vs − − vo<br />
= = γ<br />
γ<br />
dx<br />
Quando vs >> vo :<br />
dvo<br />
vs<br />
≅≅ ≅ γ<br />
γ<br />
dx<br />
Então:<br />
1<br />
vo = vsdt γ ∫<br />
vs(t)<br />
x(t)<br />
+ vR -<br />
R<br />
Figura 6.4 – Ci<strong>rc</strong>uito RC passa-baixa.<br />
Logo, a saída é propo<strong>rc</strong>ional à integral da entrada. Para que vs>>vo quase toda a tensão da fonte<br />
deve estar aplicada no resistor.<br />
C<br />
+<br />
vo(t)<br />
-
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CIRCUITOS I<br />
Isto será possível se a constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito for elevada em relação ao período da<br />
onda de entrada.<br />
Em termos práticos:<br />
γ≥ γ≥ γ≥10T ou RC ≥<br />
≥10T<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 7<br />
(6.13)<br />
Nestas condições, o ci<strong>rc</strong>uito age como integrador durante todo o período da onda de entrada.<br />
O ci<strong>rc</strong>uito é chamado passa-baixa porque o capacitor oferece alta reatância <strong>às</strong> correntes de<br />
baixa freqüência e dessa forma desenvolve sobre si quase toda a tensão da fonte.<br />
OBS: Para maiores informações sobre os itens 6.2 e 6.3, ver TÉCNICAS DE PULSOS de<br />
Contantine H. Houpis, e Jerzy Lubelfeld, CAPÍTULO 1.<br />
EX1.<br />
Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo C = 1µF, R = 1 MΩ e o período da forma de onda de entrada é T = 1s.<br />
Para esses valores , o ci<strong>rc</strong>uito age como um passa-alta diferenciador satisfatório?<br />
Solução: A constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é<br />
= = =<br />
4 − −6 −<br />
−2<br />
Tc = RC = 10 x10 = 10 segundos<br />
Assim,<br />
T 1<br />
100 ou T 100T<br />
2<br />
c<br />
T 10 − = = = = =<br />
=<br />
c<br />
vi(t)<br />
+ vc<br />
Portanto, a condição T >> Tc, para um ci<strong>rc</strong>uito passa-alta satisfatório, foi conseguida.<br />
C<br />
-<br />
R<br />
+<br />
vo<br />
-
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CIRCUITOS I<br />
EX2. a) Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo, C = 10µF, R = 1 MΩ e o período da forma de onda de<br />
entrada é T = 1s. O ci<strong>rc</strong>uito age como um passa-alta diferenciador satisfatório?<br />
b) Repita (a) para R = 1 0kΩ.<br />
Solução:<br />
a) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é<br />
= = =<br />
6 −5<br />
Tc = RC = 10 x10 = 10 segundos<br />
ou,<br />
T 1<br />
= = = = 0,1 ou T =<br />
= 0,1Tc<br />
T 10<br />
c<br />
A condição T >> Tc, para a operação satisfatória não foi alcançada.<br />
b) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito agora se torna<br />
= = =<br />
4 −5<br />
Tc = RC = 10 x10 = 0,1 segundos<br />
ou,<br />
T 1<br />
= = = = 10 ou T =<br />
= 10Tc<br />
T 0,1<br />
c<br />
ii(t)<br />
A condição T ≥ 10 Tc foi satisfeita no limite para a operação como passa-alta.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 8<br />
iR<br />
R<br />
io<br />
C<br />
+<br />
vo<br />
-
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CIRCUITOS I<br />
EX3. Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo, L = 100mH, R = 1kΩ e o período da forma de onda da entrada é<br />
T = 0,5s. O ci<strong>rc</strong>uito age como um passa-alta integrador satisfatório?<br />
Solução:<br />
a) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é<br />
L 10<br />
R 10<br />
−2<br />
Tc = = = = 3<br />
−4<br />
=<br />
= 10 segundos<br />
ou,<br />
T 0,5<br />
4<br />
T 10 − = = = = =<br />
=<br />
c<br />
ii(t)<br />
3<br />
5x10 ou T 5000Tc<br />
A condição T >> Tc, para a operação como passa-alta diferenciador é alcançada.<br />
EX4. a) Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo, C = 1µF, R = 10kΩ e o período da forma de onda de entrada<br />
é T = 1s. O ci<strong>rc</strong>uito age como um passa-baixa diferenciador satisfatório?<br />
c) Repita (a) para C = 10µF, R = 1MΩ.<br />
v i= v R+ vo<br />
v= i R.i +vo<br />
+ vR -<br />
dvo<br />
v= i R.C + vo<br />
dt<br />
vi(t)<br />
R<br />
i(t)<br />
C<br />
+<br />
vo<br />
dvo<br />
v i - v= o γ<br />
dt<br />
Se vi vo<br />
- dvo<br />
vi<br />
γ<br />
dt<br />
1 dvi<br />
vo<br />
<br />
γ dt<br />
Para ser diferenciador a maior parte da tensão deve estar no resistor e isto acontece quando<br />
T
Solução:<br />
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CIRCUITOS I<br />
a) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é<br />
= = =<br />
4 − −6 −<br />
−2<br />
Tc = RC = 10 x10 = 10 segundos<br />
ou,<br />
T 1<br />
= = = = = =<br />
=<br />
−2<br />
T 10<br />
c<br />
−2<br />
100 ou Tc 10 T<br />
Como Tc ≥ 10 T, a condição para a operação satisfatória como passa-baixa não foi alcançada.<br />
b) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito agora se torna<br />
= = =<br />
6 −5<br />
Tc = RC = 10 x10 = 10 segundos<br />
ou,<br />
T 1<br />
= = = = 0,1 ou Tc =<br />
= 10T<br />
T 10<br />
c<br />
Portanto, a condição Tc ≥ 10 T para a operação satisfatória como passa-baixa diferenciador foi<br />
alcançada.<br />
EX5. a) Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo, L = 0,01H, R = 100Ω e o período da forma de onda da<br />
entrada é T = 1µs. O ci<strong>rc</strong>uito age como um passa-baixa satisfatório?<br />
b) Qual é o maior valor que o período da forma de onda de entrada pode ter e ainda<br />
manter uma operação satisfatória como passa-baixa?<br />
ii(t)<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 10<br />
R<br />
iR<br />
L<br />
iL<br />
+<br />
vo<br />
-<br />
i i= i R+ io<br />
vo<br />
i= i + i o<br />
R<br />
L dio<br />
i= + i<br />
R dt<br />
dio<br />
i i - i= o γ<br />
dt<br />
Se ii io<br />
dio<br />
ii<br />
γ<br />
dt<br />
1 1<br />
io idt<br />
0<br />
i<br />
γ ∫<br />
<br />
<br />
<br />
i o
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CIRCUITOS I<br />
Para ser integrador a maior parte da corrente deve estar sobre o resistor. Isto acontece se<br />
γ >> T.<br />
Solução:<br />
a) Constante de tempo do ci<strong>rc</strong>uito é<br />
L 10<br />
R 100<br />
−2<br />
Tc = = = =<br />
−4<br />
=<br />
= 10 segundos<br />
ou,<br />
−6<br />
T 10<br />
= = = = =<br />
=<br />
−4<br />
T 10<br />
c<br />
−2<br />
10 ou Tc 100T<br />
A condição Tc = 10T para a operação como passa-baixa foi alcançada.<br />
b) O maior valor que o período da forma de onda de entrada pode ter para operação satisfatória<br />
é<br />
T 10<br />
10 10<br />
−4<br />
Tmáx = = c = = =<br />
−5<br />
= = = 10 = = = 10µ µ<br />
µ s<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 11
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CIRCUITOS I<br />
6.4 O DEGRAU UNITÁRIO<br />
A função degrau é por definição uma função que e nula para todos os valores de seu argumento<br />
que sejam menores do que zero e que é 1(um) para todos os valores positivos do argumento.<br />
()<br />
u t<br />
⎧0<br />
t < 0<br />
= ⎨<br />
⎩1<br />
t > 0<br />
Figura 6.5 – Degrau Unitário.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 12<br />
(6.14)<br />
Para t = 0 u(t) muda de 0 para 1 e seu valor não é definido. Porém, em t = 0 - , u(0 - ) = 0 e em t<br />
= 0 + , u(0 + ) = 1.<br />
Um degrau retardado no tempo de to segundos é representado por:<br />
⎧0<br />
t − − t < < 0 ⇒ ⇒ t <<br />
< t<br />
u( t − − to)<br />
= = ⎨<br />
⎩1<br />
t − − t > > > 0 ⇒ ⇒ ⇒ t ><br />
> t<br />
o o<br />
o o<br />
Figura 6.6 – Degrau retardado no tempo.<br />
Um degrau adiantado no tempo de to segundos é representado por:<br />
⎧0<br />
t + + t < < 0 ⇒ ⇒ ⇒ t < < −<br />
−t<br />
u( t + + to)<br />
= = ⎨<br />
⎩1<br />
t + + + t > > 0 ⇒ ⇒ ⇒ t > > −<br />
−t<br />
1<br />
1<br />
u(t)<br />
o o<br />
o o<br />
t0<br />
t<br />
t<br />
(6.15)<br />
(6.16)
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CIRCUITOS I<br />
Figura 6.7 – Degrau adiantado no tempo.<br />
Um degrau com argumento negativo tem uma configuração invertida.<br />
⎧0<br />
-t < < 0 ⇒ ⇒ ⇒ t ><br />
> 0<br />
u( − − t)<br />
= = ⎨<br />
⎩1<br />
-t > > 0 ⇒ ⇒ ⇒ t < <<br />
< 0<br />
Como exe<strong>rc</strong>ício obtenha os gráficos para:<br />
( − − −<br />
− )<br />
( − )<br />
a) u 2 t<br />
b) u 2 t<br />
Figura 6.8 – Degrau invertido.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 13<br />
(6.17)<br />
A função degrau quando multiplicada com qualquer outra função tem uma função de<br />
apagamento para t < 0. Como por exemplo:<br />
2<br />
x() t t<br />
-t0<br />
1<br />
1<br />
= f() t = = = u() t ⋅<br />
⋅x()<br />
t<br />
x(t) f(t)<br />
t t<br />
Figura 6.9 – Exemplo de aplicação do degrau como função pagamento.<br />
t<br />
t
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CIRCUITOS I<br />
Outra aplicação importante da função degrau é a obtenção de outras formas de onda pela soma<br />
e subtração de degraus. Vejamos dois exemplos:<br />
1<br />
t<br />
() = = () − − ( −<br />
− )<br />
f t u t u t 2<br />
u(t) -u(t-2) f(t)<br />
5<br />
4<br />
3<br />
2<br />
1<br />
-1<br />
t<br />
2 2<br />
Figura 6.9 – Subtração de degraus.<br />
() = = () − − ( − − ) − − ( − − ) + + ( −−<br />
− )<br />
x t 5u t 2u t 2 3u t 4 u t 5<br />
x(t)<br />
1 2 3 4 5 6<br />
t<br />
Figura 6.10 – Soma e subtração de degraus.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 14<br />
1<br />
t
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CIRCUITOS I<br />
6.5 RESPOSTA AO DEGRAU DE UM CKT RL<br />
Vamos considerar agora um ci<strong>rc</strong>uito série RL ao qual é aplicada uma tensão Vu(t).A corrente<br />
inicial no indutor é nula.<br />
di<br />
Vu() t = = Ri + +<br />
+ L<br />
dt<br />
i(t) = 0 para t < 0<br />
Para t > 0:<br />
di<br />
V = = Ri +<br />
+ L<br />
dt<br />
Figura 6.11 – Aplicação do degrau ao CKT RL série.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 15<br />
(6.18)<br />
A <strong>resposta</strong> em corrente terá duas componentes, uma natural, e outra forçada, uma vez que o<br />
indutor não permite uma variação instantânea de corrente:<br />
() = = n +<br />
+ f<br />
i t i i<br />
A componente natural para um CKT RL já é nossa conhecida e podemos escrever:<br />
i Ae −<br />
=<br />
n<br />
R<br />
t<br />
L<br />
(6.19)<br />
(6.20)<br />
A componente forçada é fácil de ser obtida e podemos escrever até por simples inspeção uma<br />
vez que após algum tempo a corrente sobre o indutor será um curto.<br />
i<br />
f<br />
v<br />
i(0) = 0<br />
V<br />
=<br />
R<br />
t = 0<br />
R<br />
i(t)<br />
L v.u(t)<br />
L<br />
R<br />
i(t)<br />
(6.21)
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CIRCUITOS I<br />
A solução completa é:<br />
R<br />
− t V L i() t = = Ae +<br />
+<br />
R<br />
Aplicando a condição inicial i(0) = 0:<br />
V V<br />
0 = = A+ + + ⇒ ⇒ A=−<br />
=−<br />
=−<br />
R R<br />
Então:<br />
R ⎛ t ⎞<br />
V ⎛ ⎞<br />
i t ⎜ ⎜1 e ⎟⎟<br />
⎟ t<br />
R ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
L<br />
() = = − − µ<br />
µ ()<br />
V<br />
R<br />
V<br />
0,632 R<br />
i(t)<br />
Figura 6.12 – Resposta ao degrau de um ci<strong>rc</strong>uito RL.<br />
6.6 RESPOSTA AO DEGRAU DE UM CKT RC<br />
Consideremos o CKT da figura 6.13.<br />
I.u(t)<br />
γ 4γ<br />
iR iC<br />
R C<br />
Figura 6.13 – Ci<strong>rc</strong>uito RC excitado por um degrau.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 16<br />
+<br />
v(t)<br />
t<br />
-<br />
v(0)=0<br />
(6.22)<br />
(6.23)
()<br />
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
I µ µ t = = = iR +<br />
+ ic<br />
v t<br />
I µ µ () t = =<br />
R<br />
dv t<br />
+<br />
+ C<br />
dt<br />
Para t < 0 v(t) = 0.<br />
Para t > 0:<br />
A tensão v(t) será obtida pela soma de duas componentes:<br />
A solução natural é obtida por:<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 17<br />
(6.24)<br />
(6.25)<br />
(6.26)<br />
A solução forçada é obtida por inspeção uma vez que após algum tempo toda a corrente estará<br />
sobre o resistor.<br />
A solução completa:<br />
Aplicando a condição inicial v(0) = 0:<br />
Logo:<br />
() ()<br />
() ()<br />
v t dv t<br />
I = = +<br />
+ C<br />
R dt<br />
() = = = n + +<br />
+ f<br />
v t v v<br />
v Ae −<br />
=<br />
n<br />
v = = R⋅⋅ ⋅ ⋅I<br />
f<br />
()<br />
t<br />
RC<br />
t<br />
−<br />
RC<br />
v t = = Ae + + R ⋅<br />
⋅I<br />
0 = = A + + R ⋅ ⋅I ⇒ ⇒ A = = − −R ⋅<br />
⋅I<br />
t ⎛ ⎞<br />
⎛ ⎞<br />
v t RI ⎜ ⎜1 e ⎟<br />
⎟ t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
RC<br />
() = = − − µ<br />
µ ()<br />
(6.27)<br />
(6.28)<br />
(6.29)
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
6.7 OUTRAS FUNÇÕES SINGULARES<br />
6.7.1 Função Pulso P∆(t)<br />
⎧⎪<br />
0 t < 0<br />
p () t 1<br />
∆ ⎨ 0 < < t ∆<br />
Figura 6.14 – Resposta ao degrau de um CKT RC.<br />
Figura 6.15 – Função Pulso.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 18<br />
(6.30)<br />
Observe que a função pulso possui área unitária qualquer que seja ∆. Observe o comportamento<br />
da função no limite quando ∆ 0.<br />
Em termos da função degrau podemos ainda definir a função pulso como:<br />
()<br />
p t<br />
∆<br />
() − − ( −∆<br />
−∆)<br />
u t u t<br />
=<br />
∆<br />
RI<br />
0,632.RI<br />
v(t)<br />
γ 4γ<br />
1/∆<br />
p∆(t)<br />
∆<br />
t<br />
t<br />
(6.31)
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CIRCUITOS I<br />
6.7.2 Impulso Unitário δ(t)<br />
É também chamado de função delta-Dirac. Não é uma função no sentido matemático do termo.<br />
É definido como:<br />
⎧0<br />
t ≠ 0<br />
δ δ () t = =⎨ =<br />
⎩singular<br />
em t = 0<br />
A singularidade é tal que:<br />
∫<br />
+ε<br />
+ε<br />
−ε −ε −ε<br />
Veja que a área sob a curva é unitária.<br />
Figura 6.16 – Impulso Unitário.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 19<br />
(6.32)<br />
(6.33)<br />
Intuitivamente nós podemos pensar que a função impulso é a função pulso no limite quando<br />
∆ 0. Isto equivale a um pulso de amplitude infinita e duração instantânea.<br />
Fisicamente podemos pensar que δ(t) representa a densidade de carga de uma carga puntal<br />
unitária localizada em t = 0.<br />
Da definição de δ(t) e u(t) conclui-se que:<br />
Logo:<br />
()<br />
δ δ t dt = = 1 δ><br />
δ> 0<br />
()<br />
du t<br />
dt<br />
=δ<br />
=δ<br />
() t<br />
t<br />
() = = = δ<br />
δ()<br />
∫<br />
u t t dt<br />
−∞<br />
−∞<br />
1<br />
δ(t)<br />
t<br />
(6.34)<br />
(6.35)
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CIRCUITOS I<br />
6.7.3 Rampa Unitária<br />
A rampa unitária é definida como:<br />
r() t = tu() t<br />
Figura 6.17 – Rampa Unitária.<br />
Uma conclusão imediata pode ser retirada da equação de definição:<br />
()<br />
dr t<br />
u t<br />
dt =<br />
Logo:<br />
6.7.4 Dublê Unitário<br />
É uma função singular definida como:<br />
A singularidade é tal que:<br />
Ou ainda:<br />
()<br />
t<br />
() ()<br />
r t = ∫ u t dt<br />
−∞<br />
−∞<br />
' ⎧0<br />
t ≠ 0<br />
δ δ () t = =⎨ =<br />
⎩singular<br />
em t = 0<br />
t<br />
' () ()<br />
∫<br />
δ δ t = = = δ<br />
δ t dt<br />
−∞<br />
−∞<br />
()<br />
' dδt δ δ () t =<br />
=<br />
dt<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 20<br />
1<br />
r(t)<br />
1<br />
t<br />
(6.36)<br />
(6.37)<br />
(6.38)<br />
(6.39)<br />
(6.40)<br />
(6.41)
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CIRCUITOS I<br />
6.8 RESPOSTA AO IMPULSO δ(t)<br />
Figura 6.18 – Dublê Unitário.<br />
Existem três métodos práticos para obtenção da <strong>resposta</strong> ao impulso. (ver capítulo 4.6 –<br />
DESOER).<br />
O mais poderoso, entretanto, consiste em se obter primeiramente a <strong>resposta</strong> ao degrau e por<br />
derivação obter-se a <strong>resposta</strong> ao impulso.<br />
Já vimos que:<br />
du() t<br />
δ δ () t = =<br />
=<br />
dt<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 21<br />
(6.42)<br />
Denotando por h(t) a <strong>resposta</strong> ao impulso de tensão ou corrente e por s(t) a <strong>resposta</strong> ao degrau<br />
de tensão ou corrente, temos por extensão da propriedade para um CKT linear:<br />
()<br />
h t<br />
ds() t<br />
=<br />
dt<br />
6.9 RESPOSTA AO IMPULSO PARA UM CKT RL<br />
Consideremos o ci<strong>rc</strong>uito RL da figura 6.19 ao qual é aplicado um impulso de tensão Vδ(t).<br />
vδ(t)<br />
R<br />
i(t)<br />
'<br />
δ () t<br />
L<br />
Figura 6.19 – Impulso aplicado a CKT RL.<br />
t<br />
(6.43)
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CIRCUITOS I<br />
A <strong>resposta</strong> ao degrau de amplitude V obtida para o mesmo CKT RL, foi:<br />
R ⎛ t ⎞<br />
V ⎛ ⎞<br />
i t s t ⎜⎜ ⎜ ⎜1 e ⎟<br />
⎟u<br />
t<br />
R ⎝⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
L<br />
() = = () = = −<br />
− ()<br />
A <strong>resposta</strong> ao impulso Vδ(t) será, pois:<br />
()<br />
R R<br />
ds t V − − t V ⎛ ⎛ −<br />
− t ⎞<br />
⎞<br />
L L<br />
i() t = = = h() t = = = = e u t + + ⎜ ⎜1 − −e ⎟<br />
⎟ δ<br />
δ t<br />
dt L R ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
A segunda pa<strong>rc</strong>ela é identicamente nula uma vez que δ(t) só existe em t = 0 e neste instante<br />
(1-e -(R/L)t ) = 0. Então,<br />
R<br />
V t<br />
i t h t e u t<br />
L<br />
−<br />
L<br />
() = = () =<br />
= ()<br />
Para um impulso unitário V = 1:<br />
R<br />
1 t<br />
h t e u t<br />
L<br />
−<br />
L () = ()<br />
V/L<br />
() ()<br />
h(t)<br />
Figura 6.20 – Resposta ao impulso CKT RL.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 22<br />
t<br />
(6.44)<br />
(6.45)
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CIRCUITOS I<br />
6.10 RESPOSTA AO IMPULSO PARA UM CKT RC<br />
Consideremos o ci<strong>rc</strong>uito RC da figura 6.21 ao qual é aplicado um impulso de corrente Iδ(t).<br />
Figura 6.21 – Impulso aplicado a um CKT RC.<br />
A <strong>resposta</strong> ao degrau de amplitude I obtida para o mesmo CKT RC, foi:<br />
t ⎛ ⎞<br />
⎛ ⎞<br />
v t s t RI ⎜ ⎜1 e ⎟<br />
⎟u<br />
t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
RC<br />
() = = = () = = −<br />
− ()<br />
A <strong>resposta</strong> ao impulso Iδ(t) será, pois:<br />
()<br />
t t<br />
ds t I −− − ⎛ ⎛ −<br />
− ⎞<br />
⎞<br />
RC RC<br />
v() t = = h() t = = = = e µ µ () t + + RI ⎜ ⎜1 − −e ⎟<br />
⎟ δ<br />
δ()<br />
t<br />
dt C<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
O segundo membro é identicamente nulo. Teremos então:<br />
()<br />
t<br />
ds t I −<br />
RC<br />
v() t = = h() t = = = = = e ⋅⋅<br />
⋅ ⋅u<br />
t<br />
dt C<br />
Para um impulso unitário I = 1:<br />
t<br />
1<br />
v t e u t<br />
C<br />
−<br />
RC () = = ⋅<br />
⋅ ()<br />
iδ(t)<br />
I/C<br />
()<br />
h(t)<br />
Figura 6.22 – Resposta ao impulso CKT RC.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 23<br />
R<br />
C<br />
+<br />
v<br />
-<br />
t<br />
(6.46)<br />
(6.47)
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Veja ainda capítulo 4 TEORIA BÁSICA DE CIRCUITOS – Cha<strong>rl</strong>es Dosoer e Ernest Kuh,<br />
tabela 4.1, página 142 do livro em português.<br />
6.11 RESPOSTA À RAMPA – CIRCUITOS RL E RC<br />
Para obtenção da <strong>resposta</strong> a uma rampa r(t) na entrada, escrevem-se as equações de malha ou<br />
de nó para os <strong>ci<strong>rc</strong>uitos</strong> RL e RC e resolve-se a equação diferencial, pelos métodos normais de solução.<br />
Veja exemplo a seguir.<br />
Vamos determinar à <strong>resposta</strong> a rampa para o ci<strong>rc</strong>uito RL da figura 6.23 considerando que a<br />
corrente inicial no indutor em t = 0 é 3A.<br />
A equação de malha fornece:<br />
()<br />
()<br />
di t<br />
3tu() t = = = 10i() t + +<br />
+ 0,5<br />
dt<br />
i() t = = in +<br />
+ if<br />
−20t<br />
in= Ae<br />
Para t > 0<br />
di() t<br />
3t = = 10i() t +<br />
+ 0,5<br />
dt<br />
if = = K1t+ +<br />
+ K2<br />
3t = = 10⎡⎡ ⎣ ⎡ ⎣ ⎣Kt + + K ⎤ ⎦ ⎦⎤⎤<br />
⎦ + + 0,5 ⋅⋅<br />
⋅ ⋅K<br />
3 = 10K1<br />
0 = = = 10K 2 + +<br />
+ 0,5K 1<br />
K1 = = = 0, 3 K 2 = = = −−<br />
− −0,015<br />
i = = 0,3t −<br />
−0,015<br />
1 2 1<br />
f<br />
−20t<br />
i t = Ae + 0,3t −<br />
0,015<br />
= + −<br />
3.r(t)<br />
10Ω<br />
0,5H<br />
Figura 6.23 – Exemplo ci<strong>rc</strong>uito RL.<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 24<br />
i(t)
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Aplicando a condição inicial i(0) = 3A:<br />
3 = = A −<br />
−0,015<br />
A= 3,015<br />
−20t<br />
i t = = 3,015e + + 0,3t − −0,015 para t ≥≥<br />
≥ ≥0<br />
i t = = = 3A para t <<br />
< 0<br />
()<br />
()<br />
6.12 EXEMPLOS DE APLICAÇÃO<br />
1. Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo determine a <strong>resposta</strong> i(t), i1(t), i2(t) e v(t) sendo i2(0) =0.<br />
Solução:<br />
() = = = 1() +<br />
+ 2()<br />
()<br />
() = 1 () ( )<br />
() = = () +<br />
+<br />
di2 () t<br />
( )<br />
i t i t i t 1<br />
v t 6i t 2<br />
v t 4i2 t 10<br />
dt<br />
3<br />
v t 18 1, 2i t 4<br />
() = = = −−<br />
− − () ( )<br />
Aplicando (1) em (2):<br />
( )<br />
() = = = () −<br />
− 2 ()<br />
v() t + 6i2() t<br />
() =<br />
v t 6 i t i t<br />
1Ω<br />
5Ω<br />
i1(t)<br />
( )<br />
i t 5<br />
6<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 25<br />
+<br />
v(t)<br />
-<br />
i(t)<br />
1,2Ω<br />
18u(t)<br />
4Ω<br />
i2(t)<br />
10H
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Substituindo (5) em (4):<br />
() + ()<br />
⎡ ⎡v t<br />
v() t = = 18−− − −1,2<br />
⎢ ⎢<br />
⎣ ⎣<br />
6i2 6<br />
t ⎤<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎥<br />
⎦<br />
⎦<br />
v t 18 0, 2v t 1, 2i t<br />
() = = − − () −<br />
− 2 ()<br />
18 −1,<br />
2i2 () t<br />
() =<br />
v t<br />
1, 2<br />
v t 15 i t 6<br />
() = = = −<br />
− () ( )<br />
2<br />
Levando a equação (6) na equação (3):<br />
()<br />
()<br />
() ()<br />
2<br />
15 − i2 t = 4i2 t + 10<br />
dt<br />
()<br />
di t<br />
dt<br />
+ () =<br />
di () t<br />
+ dt<br />
=<br />
i t = = = i +<br />
+ i<br />
2<br />
10 + 5i2 t = 15<br />
()<br />
() ( )<br />
2<br />
2 + i2 t = 3 7<br />
2 2n 2f<br />
2n =<br />
1<br />
− t<br />
2<br />
2f<br />
2<br />
− = +<br />
1<br />
− t<br />
2<br />
di t<br />
i Ae<br />
i2f = = = K ⇒<br />
⇒ Aplicando na equação 7<br />
dK<br />
2 + + K = = 3 ⇒ ⇒ K =<br />
= 3<br />
dt<br />
i = 3<br />
i t = = 3 +<br />
+ Ae<br />
Aplicando a condição inicial:<br />
0 = = 3 + + A⇒ ⇒ ⇒ A = = −<br />
−3<br />
i2t ⎛ ⎛<br />
3 ⎜ ⎜1 ⎝ ⎝<br />
1<br />
t ⎞<br />
⎞<br />
e ⎟<br />
⎟u<br />
t<br />
⎠<br />
⎠<br />
−<br />
2<br />
() = = −<br />
− ()<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 26<br />
( )
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Para v(t) : t > 0<br />
di 10× 3<br />
v() t = = = 4i2 + + 12 = = 12 − − 12e + +<br />
+ e<br />
dt 2<br />
2. Para o ci<strong>rc</strong>uito que segue determine iL(t), Ø(t), i(t) e v(t).<br />
Solução:<br />
1 ⎛ t ⎞<br />
1 1<br />
− − t −<br />
− t<br />
2 2 2<br />
⎛ − ⎞ 2<br />
v() t = = ⎜ ⎜12 + + 3e ⎟<br />
⎟ ⋅<br />
⋅u()<br />
t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
1 v() t ⎛ ⎛ − t ⎞<br />
⎞ 2<br />
i1() t = = = = = ⎜ ⎜2 + + 0,5e ⎟<br />
⎟ ⋅<br />
⋅u()<br />
t<br />
6 ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
1<br />
⎛ ⎛ t ⎞<br />
⎞<br />
i t i1 t i2 t ⎜ ⎜5 2,5e ⎟<br />
⎟ u t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
2<br />
() = = () + + () = = − − ⋅<br />
⋅ ()<br />
1 ⎛ t ⎞<br />
⎛ ⎞<br />
i2t 3 ⎜ ⎜1 e ⎟<br />
⎟ u t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
2<br />
() = = − − ⋅<br />
⋅ ()<br />
6u(t)<br />
() = = () +<br />
+ L () ()<br />
() t 12iL () t ( 2)<br />
v φ()<br />
t<br />
() = = +<br />
+<br />
( )<br />
6u t i t i t 1<br />
φ φ =<br />
=<br />
6u t 3<br />
2 12<br />
di 4φ L () t 1 dφ<br />
= = + + = = + + + ⋅⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ( 4)<br />
v 4iL12 dt 12<br />
12<br />
12 dt<br />
φ() t dφ<br />
v = = +<br />
+<br />
3 dt<br />
5<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 27<br />
+<br />
v(t)<br />
-<br />
i(t)<br />
2Ω<br />
( )<br />
4Ω<br />
iL(t)<br />
12H<br />
iL(0)=0
PONTIFÍCIA UNIVERSIDADE CATÓLICA DO RIO GRANDE DO SUL<br />
FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Aplicando (5) em (3):<br />
() t<br />
()<br />
Como:<br />
Então A = -24:<br />
() t 1dφ<br />
() t<br />
φ φ<br />
6u() t =<br />
6<br />
φ<br />
φ<br />
+ +<br />
2 dt 12<br />
72u t 3 t<br />
d φ φ<br />
6 para t<br />
dt<br />
0 24<br />
d φ<br />
φ<br />
2<br />
dt<br />
t<br />
φ φ =φ =φ =φ +φ<br />
+φ<br />
() = = φ φ () + + > > ⇒ ⇒ = = +φ +φ<br />
+φ()<br />
n f<br />
1<br />
− t<br />
st 1<br />
2<br />
n Ae Ae s1<br />
φ φ = = = = = =− =−<br />
=−1<br />
2<br />
dk<br />
φ φ f = = k ⇒ ⇒ 24 = = k + + 2 ⇒ ⇒ k =<br />
= 24<br />
dt<br />
1<br />
− t<br />
2<br />
φ φ t = = Ae +<br />
+ 24<br />
L<br />
() ( )<br />
i t = = 0 ⇒φ ⇒φ 0 =<br />
= 0<br />
1 ⎛ t ⎞<br />
⎛ − ⎞ 2<br />
φ φ () t = = 24 ⎜ ⎜1 − −e ⎟<br />
⎟ ⋅<br />
⋅u()<br />
t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
1 φ() t ⎛ ⎛ − t ⎞<br />
⎞ 2<br />
iL() t = = = = = 2 ⎜ ⎜1 − −e ⎟<br />
⎟ ⋅<br />
⋅u<br />
t<br />
12 ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
i() t = = = 6u() t −<br />
−iL()<br />
t<br />
1<br />
⎛ ⎛ − t ⎞<br />
⎞ 2<br />
i() t = = ⎜ ⎜4 + + 2e ⎟<br />
⎟ ⋅<br />
⋅u()<br />
t<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
1 ⎛ t ⎞<br />
⎛ ⎞<br />
v = = 2i t = = ⎜ ⎜8 + + 4e ⎟⎟<br />
⎟ ⎟ ⋅<br />
⋅u<br />
t<br />
⎝⎝ ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
2<br />
() ()<br />
()<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 28
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FACULDADE DE ENGENHARIA - FENG<br />
DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
3. Represente graficamente a seguinte operação:<br />
Resposta:<br />
1<br />
() = = () + + ( − − ) − −( − − ) ( − − ) − − ( −<br />
− )<br />
f t t.u t u t 1,5 t 3 u t 3 4u t 6<br />
t.u(t)<br />
1<br />
-3<br />
(t-3).u(t-3)<br />
4<br />
3<br />
2<br />
1<br />
3<br />
1<br />
u(t-1,5)<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 29<br />
1,5<br />
t.u(t)+ u(t-1,5)-(t-3).u(t-3)<br />
1<br />
45 o<br />
2<br />
45 o<br />
3<br />
4<br />
3<br />
5<br />
2,5<br />
1,5<br />
-(t-3).u(t-3)<br />
6<br />
3<br />
45 o<br />
45 o<br />
1,5<br />
t u(t)+u(t-1,5)
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CIRCUITOS I<br />
4. Determine e esboce a corrente i(t) para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo:<br />
Solução:<br />
() = = n +<br />
+ f<br />
i t i i<br />
Para a <strong>resposta</strong> natural; com as fontes em curto:<br />
Req = = 2//6 =<br />
= 1,5<br />
L<br />
γ= γ=<br />
R<br />
= =<br />
= 2s<br />
n<br />
eq<br />
i Ae −<br />
=<br />
t<br />
2<br />
A corrente forçada é obtida com as duas fontes em operação e o indutor em curto.<br />
100<br />
if= = = = =<br />
= 50A<br />
2<br />
()<br />
4<br />
3<br />
2<br />
1<br />
i t 50 Ae −<br />
= = = +<br />
+<br />
t<br />
2<br />
f(t)<br />
50V<br />
1<br />
45º<br />
50u(t)<br />
2<br />
45º<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 30<br />
3<br />
4<br />
2Ω<br />
5<br />
6Ω<br />
6<br />
3H<br />
i(t)
Então:<br />
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CIRCUITOS I<br />
Para determinar a constante A devemos obter a corrente no indutor em t= 0 - .<br />
− 50<br />
iL ( 0 ) = = = = 25A t <<br />
< 0<br />
2<br />
25 = = 50 + + + A ⇒ ⇒ A = = −<br />
−25<br />
()<br />
Escrevendo uma única equação para todo t:<br />
5. Para o CKT que segue determine vc(t) e v1(t).<br />
Solução:<br />
t<br />
−<br />
2<br />
i t = = 50 − − 25e t ><br />
> 0<br />
Da equação (3):<br />
t ⎛ ⎞<br />
⎛ − ⎞ 2<br />
i() t = = 25 + + 25 ⎜ ⎜1 −<br />
−e<br />
⎟<br />
⎟u()<br />
t A<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
30u(t)<br />
() = + +<br />
()<br />
⎧ 30u t = vc + 20000ic + v 1 1<br />
⎪⎪ dv<br />
⎨⎪⎪<br />
=<br />
dt<br />
⎩<br />
v1 = = 10000 ic − − 3u t ×<br />
× 10 3<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 31<br />
( )<br />
−5<br />
c ic 10 2<br />
−3<br />
( () ) ( )<br />
dv dv<br />
= × − = −<br />
dt dt<br />
+<br />
vc<br />
10µF<br />
20kΩ<br />
10kΩ<br />
() () ( )<br />
−5<br />
c c<br />
v1 = 10000 × 10 − 30u t = 0,1 − −30u<br />
t 4<br />
-<br />
ic<br />
i1<br />
+<br />
v1<br />
-<br />
3u(t)mA
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CIRCUITOS I<br />
Aplicando (2) e (4) em (1):<br />
dvc dvc<br />
30u() t = = vc + + 0,2 + + + 0,1 −−<br />
− −30u()<br />
t<br />
dt dt<br />
dvc<br />
60u() t = = = 0, 3 +<br />
+ vc<br />
dt<br />
−<br />
v = = v +<br />
+ v<br />
γ= γ= γ= 20000 + + + 10000 10 = = = 0, 3 = =<br />
= 3 10<br />
c n f<br />
n =<br />
10<br />
− t<br />
3<br />
v Ae<br />
vf= k<br />
60 = k<br />
v = 60V<br />
f<br />
c<br />
()<br />
( )<br />
()<br />
10 t<br />
3<br />
vct = = 60 +<br />
+ Ae<br />
vc0 = 0<br />
0 = = 60 + + A⇒ ⇒ ⇒ A = = −<br />
−60<br />
v t = = = 60 +<br />
+ Ae volts<br />
−<br />
10 ⎛ t ⎞<br />
dv ⎛ ⎞<br />
ic t 10 ⎜ ⎜10 200e ⎟⎟<br />
⎟ ⎟ut<br />
dt ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
−<br />
− −5 c −<br />
−5<br />
3<br />
() = = = = ⋅<br />
⋅ ()<br />
10 ⎛ t ⎞<br />
⎛ − ⎞ 3<br />
ic () t = ⎜ ⎜2e ⎟<br />
⎟u()<br />
t mA<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
10 ⎡ t ⎤<br />
⎡ ⎛ ⎛ − ⎞<br />
⎞ ⎤<br />
3<br />
i1() t = = = ic − − 3u() t = = ⎢ ⎢ ⎜ ⎜2e ⎟<br />
⎟ −<br />
−3<br />
⎥<br />
⎥u()<br />
t mA<br />
⎣⎣ ⎢ ⎣ ⎣⎢⎢ ⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠ ⎦ ⎥ ⎦ ⎥<br />
10 ⎛ t ⎞<br />
⎛ − ⎞ 3<br />
vc() t = = 60 ⎜ ⎜1 −<br />
−e<br />
⎟<br />
⎟u()<br />
t volts<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
10 ⎛ t ⎞<br />
⎛ − ⎞ 3<br />
v1() t = = = 10⎜⎜ ⎜ ⎜2e −−<br />
− −3<br />
⎟<br />
⎟u()<br />
t Volts<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
( ) 5<br />
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CIRCUITOS I<br />
6. Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo determine a tensão de saída quando:<br />
a) is = u(t)<br />
b) is = δ(t)<br />
c) Trace os gráficos de v(t) para os resultados obtidos nos itens a) e b).<br />
Solução:<br />
a)<br />
b)<br />
()<br />
()<br />
is= u t<br />
φ φ V φ φ 1 d φ<br />
φ<br />
is = = = iL + + iR<br />
= = + + = = = +<br />
+<br />
L R L R dt<br />
dφ<br />
u() t = = 2 φ+<br />
φ+ 0,01<br />
dt<br />
−200t<br />
φ φ φ t = = Ae +<br />
+ 0,5<br />
−200t<br />
( ) ()<br />
φ= φ= 0,5 1 −<br />
−e<br />
u t<br />
v t<br />
dφ<br />
dt<br />
0,5 200e u t 0,5 1 e t<br />
− −200t −<br />
−200t<br />
() = = = = × × () + + ( − − ) δ<br />
δ()<br />
−200t<br />
() = = () =<br />
= ()<br />
s t v t 100e u t<br />
()<br />
is(t)<br />
0,5H<br />
− −200t −<br />
−200t<br />
() = = δ δ() −−<br />
− ()<br />
<strong>resposta</strong> ao degrau<br />
is=δ =δ<br />
=δ t<br />
ds() t<br />
h() t = = =<br />
= v() t<br />
<strong>resposta</strong> ao impulso<br />
dt<br />
v t 100e t 20000e u t<br />
100Ω<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 33<br />
+<br />
v(t)<br />
-<br />
() n f f<br />
φ φ t =φ =φ +φ +φ +φ φ φ =<br />
= 0,5 x 1 = 0,5wb<br />
( )<br />
φ φ 0 =<br />
= 0
c)<br />
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CIRCUITOS I<br />
100<br />
100<br />
-20000<br />
5<br />
10<br />
7. A chave do ci<strong>rc</strong>uito abaixo está em A por muito tempo. Em t = 0 ela é movida para B e, em<br />
t = 1 segundo, é movida para C. Para que valor de t, v = 1V?<br />
5V<br />
v(t)<br />
v(t)<br />
5<br />
25kΩ<br />
100kΩ<br />
10<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 34<br />
A<br />
B<br />
+<br />
v<br />
-<br />
15<br />
15<br />
C<br />
20<br />
20<br />
10µF<br />
t(ms)<br />
t(ms)<br />
100kΩ
Solução:<br />
()<br />
()<br />
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CIRCUITOS I<br />
t< 0<br />
3<br />
− 100× 10<br />
v( 0) = = × × 5 =<br />
= 4V<br />
3<br />
125× 10<br />
0 < < t <<br />
< 1 posição B<br />
t<br />
−<br />
RC<br />
o<br />
−1<br />
v t = = Ve<br />
−t<br />
=<br />
= 4e<br />
v 1 = = 4e = = 4 × × 0,368 =<br />
= 1,472Volts<br />
1 < t posição C<br />
() ()<br />
t<br />
−<br />
−5<br />
100k //100k⋅10 v t = = V 1 e =<br />
= 1,472e<br />
−2t<br />
1 = 1,472e<br />
1 −2t<br />
= e<br />
1,472<br />
⎛⎛ ⎛ 1 ⎞ ⎞<br />
ln ⎜ ⎜ =− =−<br />
=−2t<br />
1,472<br />
⎟⎟<br />
⎟ ⎟<br />
⎝ ⎝ ⎠<br />
⎠<br />
t = 0,1933<br />
Como ficou 1s na posição B.<br />
t = = 1 + + 0,1933 =<br />
= 1,1933 segundos<br />
(divisor de tensão)<br />
8. Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo determine vc(t) e ic(t) para todo t.<br />
10+15u(t)mA<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 35<br />
−2t<br />
ic<br />
8kΩ<br />
5µF<br />
+ vc -<br />
i '<br />
20kΩ<br />
12kΩ
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CIRCUITOS I<br />
Solução:<br />
t< 0<br />
−3<br />
' − − 8000 × × 10 ×<br />
× 10 80 − −3 −<br />
−3<br />
i ( 0 ) = = = = = × × 10 = = 2 ×<br />
× 10 A<br />
3<br />
8 20 12 10 40<br />
( )<br />
()<br />
( + + +<br />
+ )<br />
− − 3 −−<br />
− −3<br />
vc 0 = 20 ⋅ 10 × 2 × 10 = 40V<br />
v t = = v +<br />
+ v<br />
c cn cf<br />
−3<br />
25 × × 10 ×<br />
× 8000 200 −3<br />
if = = = = × × 10 =<br />
= 5mA<br />
3<br />
( + + +<br />
+ )<br />
3 −3<br />
vcf = 20 × 10 × 5 × 10 = 100V<br />
eq<br />
= ⋅ × × =<br />
8 20 12 10 40<br />
= × × × =<br />
R = = 20k//20k = = 10k Ω<br />
Ω<br />
t<br />
−<br />
4 −6<br />
10 × × 5 ×<br />
× 10<br />
vcn = = = Ae<br />
−20t<br />
=<br />
= Ae<br />
−20t<br />
vc () t = = = 100 +<br />
+ Ae<br />
CI<br />
⇒ ⇒ 40 = = 100 +<br />
+ A<br />
A =−<br />
=−60<br />
v t<br />
−20t<br />
= = 40 + + 60 1 −<br />
−e<br />
u t<br />
c<br />
c<br />
c<br />
() ( ) ()<br />
() = = × × × × × ×<br />
− −6 ⋅<br />
⋅<br />
−<br />
−20t<br />
()<br />
() =<br />
−20t<br />
()<br />
i t 1200 5 10 e u t<br />
i t 6e u t mA<br />
c<br />
c<br />
−20t<br />
() = = = + + ( −<br />
− ) ()<br />
v t 40 60 1 e u t<br />
−20t<br />
() = ()<br />
i t 6e u t mA<br />
(divisor de corrente)<br />
(divisor de corrente) t >>> 0<br />
(com a fonte em aberto)<br />
9. A chave no ci<strong>rc</strong>uito abaixo esteve aberta por um longo tempo antes de fechar em t = 0. Para<br />
o intervalo -0,5 < t < 0,5 seg. encontre e esboce o gráfico de i(t) e v(t):<br />
4H<br />
i<br />
15Ω<br />
+<br />
v<br />
-<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 36<br />
1A<br />
i’<br />
5Ω<br />
t=0<br />
24V
Solução:<br />
− ( )<br />
i 0 = 1A<br />
()<br />
()<br />
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
iL t = = = iLn +<br />
+ iLf<br />
Req = = 20 Ω<br />
Ω<br />
L 4 1<br />
γ= γ= = = = = =<br />
= 0, 25<br />
R 20 5<br />
− − + + + + + + + =<br />
=<br />
( )<br />
' '<br />
24 5i 15 1 i 0<br />
'<br />
− − 24 + + + 15 + + 20i =<br />
= 0<br />
'<br />
− − 9 = = −<br />
−20i<br />
' 9<br />
i = = = = =<br />
= 0,45<br />
20<br />
iLf '<br />
= = 1 +<br />
+ i<br />
iLf = = 1 + + 0,45 =<br />
= 1,45A<br />
iLn −5t<br />
= Ae<br />
i t<br />
−5t<br />
= = 1,45 +<br />
+ Ae<br />
L<br />
+ + + −<br />
−<br />
( ) = = =<br />
= ( )<br />
i 0 1A i 0<br />
L L<br />
1= = = 1,45+ +<br />
+ A<br />
A=− =−<br />
=−0,45<br />
L<br />
−5t<br />
() ( )<br />
i t = = 1 + + 0,45 1 − − e t ><br />
> 0<br />
1,66<br />
1,45<br />
1,33<br />
1<br />
iL(t)<br />
0,2 0,4 0,6 0,8 t<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 37
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
−5t<br />
( )<br />
di d ⎡ ⎡1 + + 0,45 1 −<br />
−e<br />
⎤<br />
⎤<br />
vL() t = = 4 = = = 4<br />
⎣ ⎣ ⎦<br />
⎦<br />
= = = 4× × × 0,45× ×<br />
× 5e<br />
dt dt<br />
−5t<br />
vL() t = 9e V<br />
v = = 15i +<br />
+ vL<br />
− −5t −<br />
−5t<br />
v = = 15 ⎡ ⎡1 + + 0,45( 1 − − e ) ⎤<br />
⎤+<br />
+<br />
9e<br />
⎣ ⎣ ⎦<br />
⎦<br />
+<br />
− −5t −<br />
−5t<br />
v = = 15 + + 6,75 − − 6,75e +<br />
+ 9e<br />
()<br />
= = + + ><br />
><br />
−5t<br />
v t 21,75 2, 25e t 0<br />
10. Para o ci<strong>rc</strong>uito abaixo determine i1(t) e iL(t) para todo t.<br />
25<br />
24<br />
20<br />
15<br />
-0,6 -0,4 -0,2<br />
0,2 0,4 0,6<br />
t<br />
60u(t)V<br />
i1<br />
+<br />
vR<br />
30Ω<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 38<br />
v(t)<br />
-<br />
+<br />
vL<br />
-<br />
iL<br />
0,2H<br />
−5t<br />
60Ω<br />
2u(t)A
Solução:<br />
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DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA ELÉTRICA – DEE<br />
CIRCUITOS I<br />
Condições iniciais: iL(0 - ) = iL(0 + ) = 0<br />
L<br />
()<br />
iL t = = = in +<br />
+ if<br />
60<br />
if = = 2 + + =<br />
= 4A<br />
30<br />
Req = = 60//30 = = 20 Ω<br />
Ω<br />
L 0,2<br />
γ= γ= = = =<br />
= 0,01<br />
R 20<br />
in −100t<br />
= Ae<br />
−100t<br />
i() t = = 4 +<br />
+ Ae<br />
Pela condição inicial 0 = = = 4 + + + A ⇒ ⇒ ⇒ A =<br />
= -4<br />
i t 4 1 e u t<br />
−100t<br />
() = = ( −<br />
− ) ()<br />
() = = = 1 +<br />
+ L<br />
() = = 1 + + ×<br />
×<br />
−100t<br />
()<br />
−100t<br />
⎛ ⎛60 − 80e ⎞<br />
⎞ v () t<br />
60u t 30i v<br />
60u t 30i 0, 2 400e u t<br />
i1<br />
= = ⎜ ⎜<br />
⎝ ⎝ 30<br />
⎟<br />
⎟ =<br />
=<br />
⎠<br />
⎠<br />
R<br />
30<br />
i 2<br />
8<br />
e<br />
3<br />
2<br />
3<br />
8<br />
1<br />
3<br />
e u t<br />
−100t<br />
−100t<br />
1 = = − − =− =− + + ( −<br />
− ) ()<br />
L<br />
−100t<br />
() = = = ( −<br />
− ) ()<br />
i t 4 1 e u t<br />
2 8<br />
i1 =− =− + + 1 −<br />
−e<br />
u t<br />
3 3<br />
−100t<br />
( ) ()<br />
Professor Silvio Lobo Rodrigues 39