Folha de Rosto - Sistemas SET - USP
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168<br />
Anexo B – Forma fechada da expansão <strong>de</strong> 1ª or<strong>de</strong>m em série <strong>de</strong> Taylor<br />
Com base nas <strong>de</strong>rivadas das funções <strong>de</strong> forma funções <strong>de</strong> forma (B.1)<br />
po<strong>de</strong>m ser calculadas as matrizes B-barra:<br />
⎡N ix , 0 ⎤<br />
⎢ ⎥<br />
Bi = ⎢ 0 Ni,<br />
y⎥<br />
⎢N N ⎥<br />
⎣ iy , ix , ⎦ 32 ×<br />
(B.4)<br />
Conseqüentemente agora se po<strong>de</strong>m calcular as submatrizes K ij que<br />
formam a matriz <strong>de</strong> rigi<strong>de</strong>z da estrutura, <strong>de</strong>finidas conforme a relação:<br />
1 1<br />
ij<br />
T<br />
i j<br />
−1−1 K = ∫∫ JB CB dξdη (B.5)<br />
on<strong>de</strong> o <strong>de</strong>terminante do Jacobiano é calculado levando-se em conta apenas um ponto<br />
<strong>de</strong> integração no centro do elemento, conforme a seguir:<br />
1<br />
J = J0<br />
= J =<br />
(B.6)<br />
ξ=0 , η=0<br />
16cJ Reescrevendo a matriz <strong>de</strong> constitutiva elástica C , para os estados planos<br />
<strong>de</strong> tensão e <strong>de</strong>formação, em termos das constantes <strong>de</strong> Lamè:<br />
⎡E1 C =<br />
⎢<br />
⎢<br />
E2 ⎢⎣ 0<br />
E2<br />
E1<br />
0<br />
0 ⎤<br />
0<br />
⎥<br />
⎥<br />
μ⎥⎦<br />
EPT<br />
4λ( λ+ μ) E1 =<br />
1+ 2μ 2λμ<br />
E2<br />
= , (B.7)<br />
1+ 2μ<br />
EPD E = λ+ 2μ<br />
E = λ<br />
1 2<br />
calculando-se as expressões <strong>de</strong> (B.5) para i, j = 1,2, L ,6 chega-se à seguinte expressão<br />
para as submatrizes <strong>de</strong> rigi<strong>de</strong>z:<br />
K<br />
⎡Ed + μdEd+ μd⎤<br />
= ⎢ ⎥<br />
⎢⎣ ⎥⎦<br />
XX YY XY XY<br />
1 ij ij 2 ij ji<br />
ij XY XY<br />
Ed 2 ji + μdij YY XX<br />
Ed 1 ij + μdij<br />
Na relação anterior as constantes d são tais que:<br />
(B.8)