PRESSÕES EM SILOS ESBELTOS COM DESCARGA EXCÊNTRICA
PRESSÕES EM SILOS ESBELTOS COM DESCARGA EXCÊNTRICA
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F = razão entre a pressão normal na parede da tremonha e a tensão vertical<br />
principal no produto dentro da tremonha.<br />
As pressões estáticas são obtidas a partir da equação 3.22, por:<br />
p F . p<br />
nf<br />
tf<br />
= (3.24)<br />
f<br />
heff<br />
v<br />
p = μ . p<br />
(3.25)<br />
nf<br />
substituindo F na equação 3.22 por Ff , sendo:<br />
F<br />
f<br />
tg(<br />
β )<br />
=<br />
tg(<br />
β ) + μ<br />
heff<br />
(3.26)<br />
No estado dinâmico esta teoria se baseia nas seguintes hipóteses:<br />
as direções das tensões principais maior e menor estão no plano vertical<br />
próximo à seção da parede e estas definem o escorregamento do produto,<br />
independente da terceira tensão principal, perpendicular a este plano;<br />
o produto deve escorregar e ser capaz de deslocar independentemente das<br />
variações transversais da tremonha;<br />
o produto é de fluxo livre e, para fins de projeto, o silo é dimensionado para<br />
fluxo de massa;<br />
supõe-se que as pressões verticais sobre o mesmo plano horizontal são<br />
constantes.<br />
As pressões dinâmicas são obtidas a partir da equação 3.22 por:<br />
p = F . p<br />
(3.27)<br />
ne<br />
te<br />
e<br />
heff<br />
v<br />
p = μ . p<br />
(3.28)<br />
ne<br />
substituindo F na equação 3.22 por Fe , sendo:<br />
e<br />
1+<br />
senφe.<br />
cos( 2.<br />
ε 2 )<br />
=<br />
1−<br />
senφ<br />
. cos<br />
F (3.29)<br />
Com<br />
1 ⎛<br />
ε ⎜ 2 =<br />
⎜<br />
φw<br />
+ sen<br />
2 ⎝<br />
e<br />
−1<br />
( 2.(<br />
β + ε ) )<br />
2<br />
⎛ senφ<br />
⎞ w ⎞<br />
⎟<br />
⎜<br />
⎟<br />
⎟<br />
⎝ senφe<br />
⎠⎠<br />
(3.30)<br />
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