a análise de placas laminadas compostas inteligentes
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7.1 Equações <strong>de</strong> equilíbrio 114<br />
{σ} = {σx σy σz τyz τxz τxy} T<br />
e <strong>de</strong>vem satisfazer às Equações do Movimento <strong>de</strong> Cauchy<br />
∂σx<br />
∂x<br />
∂τxy<br />
∂x<br />
∂τxz<br />
∂x<br />
+ ∂τxy<br />
∂y<br />
+ ∂σy<br />
∂y<br />
+ ∂τyz<br />
∂y<br />
∂τxz<br />
+<br />
∂z + Fx = ρ d2u dt2 ∂τyz<br />
+<br />
∂z + Fy = ρ d2v dt2 ∂σz<br />
+<br />
∂z + Fz = ρ d2w dt2 (7.3)<br />
(7.4)<br />
Aplicando o Princípio <strong>de</strong> D’Alembert às equações do movimento, <strong>de</strong> modo que as<br />
forças <strong>de</strong> inércia po<strong>de</strong>m ser incorporadas às forças <strong>de</strong> corpo, constituindo um problema<br />
estático equivalente, tem-se<br />
∂σx<br />
∂x<br />
∂τxy<br />
∂x<br />
∂τxz<br />
∂x<br />
+ ∂τxy<br />
∂y<br />
+ ∂σy<br />
∂y<br />
+ ∂τyz<br />
∂y<br />
+ ∂τxz<br />
∂z + F x = 0<br />
+ ∂τyz<br />
∂z + F y = 0<br />
+ ∂σz<br />
∂z + F z = 0<br />
(7.5)<br />
on<strong>de</strong> <strong>de</strong>finem-se as forças <strong>de</strong> corpo equivalentes por unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> volume, F x, F y e F z,<br />
dadas por<br />
F x = Fx − ρ d2 u<br />
dt 2<br />
F y = Fy − ρ d2 v<br />
dt 2<br />
F z = Fz − ρ d2 w<br />
dt 2<br />
Além disso, na superfície do corpo <strong>de</strong>vem-se verificar as condições <strong>de</strong> equilíbrio<br />
σxnx + τxyny + τxznz = T x<br />
τxynx + σyny + τyznz = T y<br />
τxznx + τyzny + σznz = T z<br />
(7.6)<br />
(7.7)<br />
na região Sσ do contorno on<strong>de</strong> {T } é aplicada e sendo {n} = {nx ny nz} T o vetor unitário<br />
normal à superfície e apontando para fora da mesma.