Conjuntos invariantes hiperbólicos - Impa
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Sistemas Dinâmicos - Dimensões altas<br />
Resumo<br />
Em sistemas unidimensionais, conseguimos estudar algumas funções, por exemplo a Família<br />
Quadrática, usando algumas das técnicas essenciais da Teoria de Sistemas Dinâmicos: dinâmica<br />
simbólica, conjugação topológica, e outras. A idéia é tentarmos expandir estes estudos para<br />
outras dimensões usando as mesmas técnicas.<br />
Neste trabalho, apresentaremos alguns exemplos de sistemas dinâmicos em dimensões altas:<br />
ferradura, automorfismos <strong>hiperbólicos</strong>. Mostraremos, também, alguns exemplos de atratores<br />
em outras dimensões, veremos o quão complicado pode parecer um “simples” atrator.<br />
Ferradura de Smale.<br />
Para definirmos a função, primeiro consideremos uma região D consistindo de 3 componentes:<br />
Um quadrado central S de lado 1, e dois semi-círculos D1 e D2 nas extremidades. Ou<br />
melhor, D é moldado como um “estádio”.<br />
A função ferradura F leva D no seu interior de acordo com a seguinte descrição: Primeiro<br />
contraímos S na vertical por um fator δ < 1/2, e expandimos este por um fator 1/δ; tal que<br />
S fique comprido e estreito. Então colocamos S de volta no interior de D com o formato de<br />
uma ferradura. A dinâmica da função ferradura é muito interessante. Notemos, apenas, que<br />
um ponto qualquer ou vai para o ponto fixo atrator em D1, ou pertence ao conjunto de cantor<br />
Λ dos pontos que nunca deixam S.<br />
Figura 1: ferradura de Smale<br />
Automorfismos <strong>hiperbólicos</strong> no Toro.<br />
Estas aplicações são importantes, pois são caóticas em todo lugar que estão definidas. No<br />
entanto, sua dinâmica pode ser descrita completamente.<br />
Denotemos o Toro por T , e seja π a projeção natural de R 2 sobre T , isto é,<br />
π(x, y) = [x, y] = π(x + M, y + N); onde M, N ∈ Z.<br />
Certos sistemas dinâmicos no Toro podem ser descritos mais eficientemente no plano e<br />
depois projetados sobre o Toro. Uma função F no plano, induz uma função bem definida ˆ F no<br />
Toro. ˆ F é definida pelo seguinte diagrama:<br />
R 2<br />
F<br />
−→ R 2<br />
π ↓ π ↓<br />
T<br />
ˆF<br />
−→ T<br />
Definição 1. Seja L(x) = Ax onde A é uma matriz 2 × 2 satisfazendo:<br />
1
1. Todos os elementos de A são inteiros.<br />
2. det(A) = ±1.<br />
3. A é hiperbólica.<br />
A função induzida em T por A é chamada de um automorfismo hiperbólico no Toro e é<br />
denotada por LA.<br />
Atratores<br />
Agora, introduziremos um novo tipo de fenômeno dinâmico que em dimensões mais altas<br />
é natural, o atrator. Rapidamente falando, um atrator é um conjunto invariante para onde<br />
todas as órbitas próximas convergem. Notemos que para funções unidimensionais, atratores<br />
são pontos fixos ou periódicos. Introduziremos dois novos atratores muito mais complicados, o<br />
solenóide e o atrator de Plykin. Estes são exemplos de um tipo especial de atrator conhecido<br />
como atrator transitivo ou hiperbólico.<br />
O solenóide é um atrator que está contido em um toro sólido, D = S1 ×B2 . Para definirmos o<br />
solenóide, consideraremos a função F que leva D estritamente dentro dele mesmo, pela fórmula:<br />
<br />
F (θ, p) = 2θ, 1 1<br />
p +<br />
10 2 eiθ<br />
<br />
(1)<br />
onde p ∈ B 2 e e iθ = (cos θ, sin θ) ∈ S 1 .<br />
Figura 2: solenóide<br />
Vejamos, agora, um exemplo de atrator sugerido por P lykin. Definiremos a função geometricamente,<br />
exatamente como fizemos para a Ferradura.<br />
Consideremos a região R no plano descrita na figura 3.<br />
Figura 3:<br />
R é uma região com três metades de discos removidas. Muniremos R com uma folhação<br />
cujas folhas são intervalos. Definiremos uma função P : R → R como mostrado na figura 4.<br />
2
Requeremos que P preserve e contraia as folhas da folhação. Notemos que P (R) está contida<br />
no interior de R. O conjunto<br />
Λ = <br />
P n (R)<br />
é o atrator de Plykin.<br />
Bibliografia Básica<br />
n≥0<br />
Figura 4:<br />
1. R. L. Devaney. An Introduction to Chaotic Dynamical Systems, 2nd. ed. Addison-Wesley<br />
Publishing Company. (1989)<br />
2. C. Robinson. Dynamical Systems: Stability, Symbolic Dynamics and Chaos, 2nd. ed.<br />
CRC Press. (1998)<br />
3. K. T. Alligood, T. D. Sauer e J. A. Yorke. Chaos - An Introduction to Dynamical Systems.<br />
Springer. (1996)<br />
4. E. L. Lima. Curso de Análise - Vol. 1. I.M.P.A. 10a. ed. (2002)<br />
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