Controlabilidade Exata e Aproximada da Equação da Onda Linear
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e ⎧⎪ θ<br />
⎨<br />
⎪⎩<br />
′′ − △θ = f em Q,<br />
θ = 0<br />
θ (T ) = 0, θ<br />
sobre Σ,<br />
′ (T ) = 0 em Ω.<br />
(2.142)<br />
Pela regulari<strong>da</strong>de de fm e f, segue que existe solução forte θm de (2.141) e solução fraca θ<br />
de (2.142) . Além disso,<br />
θm ∈ C 0 [0, T ] ; H 1 0(Ω) ∩ H 2 (Ω) ∩ C 1 [0, T ] ; H 1 0(Ω) . (2.143)<br />
Assim θm −θ é solução fraca de (2.142) . Então mu<strong>da</strong>ndo t por T −t, temos pela desigual<strong>da</strong>de<br />
de energia (2.5) e a Regulari<strong>da</strong>de Escondi<strong>da</strong> (Teorema 2.7) que<br />
|θ ′ m (T − t) − θ ′ (T − t)| 2 + θm (T − t) − θ (T − t) 2 +<br />
≤ C fm − f L 1 ((0,T );L 2 (Ω)) ,<br />
<br />
∂θm<br />
<br />
∂ν<br />
<br />
∂θ <br />
− <br />
∂ν <br />
2<br />
L 2 (Σ)<br />
(2.144)<br />
para todo 0 ≤ t ≤ T. Tomando t = T e fazendo m → ∞, obtemos <strong>da</strong> última desigual<strong>da</strong>de<br />
que<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
θm (0) → θ (0) em H1 θ<br />
0(Ω),<br />
′ m (0) → θ ′ (0) em L2 ∂θm ∂θ<br />
→<br />
∂ν ∂ν<br />
em<br />
(Ω),<br />
L2 (Σ).<br />
(2.145)<br />
Sendo z uma função na classe (2.138) , faz sentido 〈z ′′ (t) , θm (t)〉 , 〈−∆z (t) , θm (t)〉 ,<br />
duali<strong>da</strong>des entre H −1 (Ω) e H 1 0(Ω). Então, pelos mesmos argumento usados para obter (2.124),<br />
temos<br />
<br />
zfmdxdt = −<br />
Q<br />
z 0 , θ ′ m (0) + 〈z ′ , θm(0)〉 −<br />
<br />
Σ<br />
∂θm<br />
νdΓdt. (2.146)<br />
∂ν<br />
Tomando o limite em (2.146) , quando m → ∞, e observando as convergências (2.145) , segue<br />
que z é solução ultra fraca do problema (2.119) , como queríamos mostrar. <br />
Observação 2.1 Notemos que, para todo f ∈ W 1,1<br />
0 (0, T ; L 2 (Ω)) temos<br />
〈z ′ T<br />
, f〉 = −<br />
0<br />
(z, f ′ ) dt. (2.147)<br />
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