Controlabilidade Exata e Aproximada da Equação da Onda Linear
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a qual, após substituir em (B.31) , fornece-nos<br />
<br />
0<br />
φ 2 + 1<br />
φ 2 T <br />
≤ C<br />
0<br />
ω<br />
<br />
|φ ′ | 2 + |φ| 2<br />
dxdt. (B.40)<br />
Dessa forma, combinando (2.99) e (B.40) obtemos a desigual<strong>da</strong>de (B.30) .<br />
• Terceiro passo<br />
Suponhamos que a desigual<strong>da</strong>de (B.17) não seja ver<strong>da</strong>deira, então para um número<br />
natural m, existem <strong>da</strong>dos iniciais φ 0<br />
m e φ 1<br />
m tais que a solução φ m de (3.32) correspondendo a<br />
estes <strong>da</strong>dos satisfaz<br />
φ <br />
0 <br />
Definamos k =<br />
De (B.41) temos que<br />
m<br />
2<br />
<br />
<br />
φ 0<br />
<br />
<br />
m<br />
2<br />
+<br />
<br />
<br />
φ 1<br />
<br />
<br />
+ φ 1<br />
<br />
<br />
≥ m φ ′<br />
<br />
<br />
m<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
1 <br />
2<br />
2<br />
<br />
m<br />
2<br />
e φ 0 m = φ0<br />
m<br />
m<br />
2<br />
L2 (0,T ;L2 (ω))<br />
k ; φ1m = φ1m<br />
φ ′ m 2<br />
L2 (0,T ;L2 1<br />
(ω)) ≤<br />
n ,<br />
φ0 m + |φ1 m| 2 = 1.<br />
T <br />
lim<br />
n−→∞<br />
0<br />
ω<br />
.<br />
k ; φm = φm . Assim<br />
k<br />
(B.41)<br />
|φ ′ m| 2 dxdt = 0 (B.42)<br />
e que podemos extrair subsequências, denota<strong>da</strong>s <strong>da</strong> mesma forma, tais que<br />
<br />
<br />
φ<br />
<br />
<br />
<br />
0 m → φ0 forte em H1 0 (Ω) ,<br />
φ 1 m → φ 1 forte em L 2 (Ω) .<br />
Para ca<strong>da</strong> m ∈ N, consideremos φm como sendo a solução de (3.32) correspondente aos<br />
<strong>da</strong>dos iniciais φ 0 m e φ 1 m. Por argumentos similares aos usados na Seção 2.2, podemos garantir<br />
que <br />
(φm) é limita<strong>da</strong> em L ∞ (0, T ; H 1 0 (Ω)) ,<br />
(φ ′ m) é limita<strong>da</strong> em L ∞ (0, T ; L 2 (Ω)) .<br />
Notemos que as limitações em (B.43) também são ver<strong>da</strong>deiras em ω ⊂ Ω.<br />
Por (B.43) , existe uma subsequência (φm) , ain<strong>da</strong> denota<strong>da</strong> por (φm) , tal que<br />
(B.43)<br />
φm → φ fraco − ∗ em L ∞ 0, T ; H 1 0 (Ω) , (B.44)<br />
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