Texto Completo em PDF - Programa de Pós-Graduação em Física ...
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na literatura são apresentadas. Estas constantes também são dadas <strong>em</strong> unida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> inverso<br />
do centímetro.<br />
Um acordo razoável entre as constantes espectroscópicas obtidas aqui e com as <strong>de</strong><br />
Schmidt-Mink et al. po<strong>de</strong> ser notado, como era esperado pelo acordo entre as curvas <strong>de</strong><br />
energia potencial apresentadas na seção anterior e <strong>de</strong>finidas nas Tabelas D.1 e D.6. Entre<br />
todos os resultados um maior <strong>de</strong>sacordo é notado para o estado 1 1 Π. Este <strong>de</strong>sacordo entre<br />
as constantes que <strong>de</strong>screv<strong>em</strong> os níveis vibracionais para este estado sugere um <strong>de</strong>sacordo<br />
também entre as curvas <strong>de</strong> energia potencial encontradas para <strong>de</strong>screvê-lo, como já tinha<br />
sido previsto na discussão sobre as curvas <strong>de</strong> energia potencial. Uma comparação com<br />
resultados experimentais encontrados na literatura também é encontrada para os estados<br />
singletos. Pod<strong>em</strong>os notar um bom acordo dos nossos resultados com os obtidos por Fellows<br />
[7–9]. Porém, os resultados obtidos por Kappes [58] não apresentam um bom acordo com<br />
os nossos <strong>de</strong>vido a menor precisão na <strong>de</strong>terminação <strong>de</strong>stes.<br />
5.2.2 Intensida<strong>de</strong>s relativas<br />
Para o cálculo das intensida<strong>de</strong>s relativas associadas a uma transição entre o nível vi-<br />
bracional ν ′ <strong>de</strong> um estado eletrônico mais excitado e nível vibracional ν ′′ do estado eletrônico<br />
fundamental, utilizamos a expressão:<br />
Intensida<strong>de</strong> relativa (ν ′ , ν ′′ ) = 1000Aν ′ ν ′′∆Eν ′ ν ′′<br />
<br />
Aν<br />
ν<br />
′ ν∆Eν ′ ν<br />
on<strong>de</strong> Aν ′ ν ′′ é o coeficiente <strong>de</strong> Einstein <strong>de</strong> <strong>em</strong>issão espontânea entre os níveis vibracionais<br />
ν ′ , do estado eletrônico mais excitado, e ν ′′ , do estado eletrônico fundamental, e ∆Eν ′ ν ′′ é<br />
a diferença <strong>de</strong> energia entre os dois níveis vibracionais. A soma realizada no <strong>de</strong>nominador<br />
é sobre todos os níveis vibracionais do estado eletrônico fundamental. O fator 1000 é<br />
totalmente arbitrário, ele se refere a uma intensida<strong>de</strong> inicial que assumimos.<br />
No presente trabalho calculamos a intensida<strong>de</strong> relativa utilizando três estratégias<br />
distintas: (i) usando as curvas <strong>de</strong> energia potencial MCQDPT com as funções <strong>de</strong> momento<br />
dipolar <strong>de</strong> transição encontradas com as funções obtidas no cálculo SA-CASSCF; (ii) usando<br />
as curvas <strong>de</strong> energia potencial obtidas por Schmidt-Mink e colaboradores usando o método<br />
SCF/valence CI e as curvas do momento <strong>de</strong> dipolo eletrônico <strong>de</strong> transição obtidas com as<br />
funções obtidas no cálculo SA-CASSCF e (iii) usando as curvas <strong>de</strong> energia potencial obtidas<br />
por Schmidt-Mink e colaboradores e os momentos <strong>de</strong> dipolo <strong>de</strong> transição eletrônica obtidos<br />
por Pru<strong>de</strong>nte e Maniero [54] usando o método Coupled Cluster. Denotamos estes cálculos<br />
,<br />
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