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68 Figura 5.15: Comparação entre as CEP’s do estado eletrônico 1 3 Σ + . NaLi não é viável, pois um desvio considerável entre os níveis desta curva com as outras é esperado, incluindo a inexistência de alguns níveis vibracionais, já que a energia de disso- ciação da curva de energia potencial SA-CASSCF é consideravelmente menor do que a das outras duas curvas de energia potencial. Este fato é mais relevante em um estado eletrônico que apresenta poucos níveis vibracionais devido a sua pequena energia de dissociação. Ver- ificando a Tabela D.6, percebemos também que a energia de dissociação da curva obtida pelo método SCF/valence CI é ligeiramente maior do que a obtida por nós com o método MCQDPT. As CEP’s determinadas pelos métodos MCQDPT, SA-CASSCF e SCF/valence CI para o estado 2 3 Σ + são apresentadas na Figura 5.16. Novamente a curva SA-CASSCF para o estado 2 3 Σ + não apresenta o acordo desejado com os outros dois resultados. Porém uma comparação entre os resultados MCQDPT e SCF/valence CI mostra novamente uma boa concordância. Analisando a Tabela D.6 podemos verificar que a energia de dissociação para este estado é um pouco menor na curva MCQDPT do que a obtida pelo método SCF/valence CI. Uma análise semelhante pode ser feita para o estado 1 3 Π, como pode ser observado na Figura 5.17, onde apresentamos as CEP’s obtidas para o estado eletrônico 1 3 Π empre- gando os métodos MCQDPT, SA-CASSCF e SCF/valence CI. Um acordo ótimo entre a
Figura 5.16: Comparação entre as CEP’s do estado eletrônico 2 3 Σ + . Figura 5.17: Comparação entre as CEP’s do estado eletrônico 1 3 Π. 69
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Bibliografia [1] Schmidt-Mink, I. ,
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[30] Tsuzuki, H., As Funções Pote
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[61] Weyl, H. The Theory of Groups
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