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Figura 5.15: Comparação entre as CEP’s do estado eletrônico 1 3 Σ + .
NaLi não é viável, pois um desvio considerável entre os níveis desta curva com as outras é
esperado, incluindo a inexistência de alguns níveis vibracionais, já que a energia de disso-
ciação da curva de energia potencial SA-CASSCF é consideravelmente menor do que a das
outras duas curvas de energia potencial. Este fato é mais relevante em um estado eletrônico
que apresenta poucos níveis vibracionais devido a sua pequena energia de dissociação. Ver-
ificando a Tabela D.6, percebemos também que a energia de dissociação da curva obtida
pelo método SCF/valence CI é ligeiramente maior do que a obtida por nós com o método
MCQDPT.
As CEP’s determinadas pelos métodos MCQDPT, SA-CASSCF e SCF/valence
CI para o estado 2 3 Σ + são apresentadas na Figura 5.16. Novamente a curva SA-CASSCF
para o estado 2 3 Σ + não apresenta o acordo desejado com os outros dois resultados. Porém
uma comparação entre os resultados MCQDPT e SCF/valence CI mostra novamente uma
boa concordância. Analisando a Tabela D.6 podemos verificar que a energia de dissociação
para este estado é um pouco menor na curva MCQDPT do que a obtida pelo método
SCF/valence CI.
Uma análise semelhante pode ser feita para o estado 1 3 Π, como pode ser observado
na Figura 5.17, onde apresentamos as CEP’s obtidas para o estado eletrônico 1 3 Π empre-
gando os métodos MCQDPT, SA-CASSCF e SCF/valence CI. Um acordo ótimo entre a