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Figura 5.8: Momento de dipolo de transição eletrônico associado aos estados 1 1 Σ + e 2 1 Σ + .
Aqui fazemos uma observação quanto a grande discrepância para a distância in-
teratômica de 20,0 bohrs entre os nossos resultados e os obtidos pelo método Coupled
Cluster. Porém, a influência deste ponto é quase nenhuma nos cálculos da dinâmica dos
núcleos da molécula, já que para este ponto a amplitude das funções de onda dos estados
ligados que estamos interessados em determinar são praticamente nulas.
Por fim, as curvas do momento de dipolo de transição eletrônicoentre os estados
2 1 Σ + e 3 1 Σ + e 1 1 Π e 3 1 Σ + são apresentadas nas Figuras 5.12 e 5.13. Novamente, o compor-
tamento para os momentos dipolares de transição calculados com os diferentes conjuntos
de orbitais inativos e ativos é o mesmo que os observados nas Figuras 5.8, 5.9, 5.10 e 5.11.
Os momentos de dipolo de transição entre os estados eletrônicos 2 1 Σ + → 1 1 Σ + e
3 1 Σ + → 1 1 Σ + são utilizados na próxima seção para o cálculo das intensidades de energia
emitida, dos coeficientes de Einstein, dos fatores de Franck-Condon e dos tempos de vida
médios dos estados moleculares associados aos estados eletrônicos singletos 2 1 Σ + e 3 1 Σ + .
Como discutido anteriormente, o conhecimento destes valores teóricos, principalmente das
intensidades de energia emitida, é que permitirão uma comparação com os resultados ex-
perimentais de forma a validar o presente estudo.
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