Texto Completo em PDF - Programa de Pós-Graduação em Física ...
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De acordo com a teoria quântica, a absorção ou <strong>em</strong>issão <strong>de</strong> um fóton por um<br />
sist<strong>em</strong>a é dada realizando-se uma transição entre possíveis estados do sist<strong>em</strong>a. A diferença<br />
<strong>de</strong> energia entre estes dois estados t<strong>em</strong> a mesma energia do fóton absorvido ou <strong>em</strong>itido <strong>de</strong><br />
tal maneira que a energia total (energia do fóton mais a energia do sist<strong>em</strong>a) se conserve.<br />
Usando a relação <strong>de</strong> Einstein<br />
∆Emol = hcσ,<br />
on<strong>de</strong> h é a constante <strong>de</strong> Planck, c a velocida<strong>de</strong> <strong>de</strong> propagação do fóton e σ é o número <strong>de</strong><br />
onda associada ao fóton, com a notação <strong>de</strong>finida <strong>em</strong> [18]. Sendo o estado mais excitado<br />
<strong>de</strong>notado por uma linha simples e o estado menos excitado por duas linhas, escrever<strong>em</strong>os o<br />
número <strong>de</strong> onda do fóton como<br />
σ = E′ E′′<br />
−<br />
hc hc<br />
Por conveniência, vamos escrever a equação (1.4) <strong>em</strong> unida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> número <strong>de</strong> ondas<br />
(ou inverso do comprimento). Para isto dividimos a expressão (1.4) por hc obtendo<br />
T = Tele + G + F, (1.5)<br />
on<strong>de</strong> cada um <strong>de</strong>stes termos são conhecidos como os valores <strong>de</strong> termos. Os termos do lado<br />
direito são os termos eletrônico, vibracional e rotacional, respectivamente. Os valores <strong>de</strong><br />
termos vibracionais e rotacionais pod<strong>em</strong> ser expandidos pelas expressões [19]:<br />
on<strong>de</strong><br />
G(ν) = ωe<br />
<br />
ν + 1<br />
2<br />
<br />
− ωexe<br />
<br />
ν + 1<br />
2<br />
2<br />
+ ωeye<br />
<br />
ν + 1<br />
2<br />
3<br />
9<br />
+ · · · e (1.6)<br />
Fν(J) = BνJ(J + 1) − Dν [J(J + 1)] 2 + Hν [J(J + 1)] 3 + · · · , (1.7)<br />
Bν = Be − αe<br />
<br />
ν + 1<br />
<br />
2<br />
Dν = De + β e<br />
+ γ e<br />
<br />
ν + 1<br />
2<br />
<br />
ν + 1<br />
2<br />
2<br />
<br />
+ · · · ,<br />
+ · · · e (1.8)<br />
que juntas <strong>de</strong>screv<strong>em</strong> os diversos níveis <strong>de</strong> energia <strong>de</strong> uma molécula diatômica. As expressões<br />
(1.6) e (1.7) são encontradas como soluções do oscilador anarmônico e do rotor não rígido.<br />
1.3 Espectros <strong>de</strong> moléculas diatômicas<br />
No espectro molecular, diferent<strong>em</strong>ente do espectro atômico on<strong>de</strong> são observadas<br />
linhas simples e finas, é observado um espectro <strong>de</strong> bandas. Bandas são regiões <strong>de</strong> compri-<br />
mento <strong>de</strong> onda mais ou menos alongadas.