Escoamento de fluídos não newtonianos

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Figura 4.7: Fator de atrito para tubulações rugosas com ε D = 1,5 · 10−6 .
equivalente ao aço comercial, é ilustrada na Figura 4.8.
Para fluidos pseudoplásticos, mantêm-se as divergências na região
de transição. Entretanto, na região turbulenta aparecem divergências
claras entre a equação Kawase et al., que assume a forma da curva
da equação de Colebrook e a equação de Dodge e Metzner, a partir
de ReMR = 9 · 10 3 (para n = 0,8), ReMR = 6 · 10 4 (para n = 0,8) e ReMR =
2·10 5 (para n = 0,6). Enquanto, para escoamento totalmente turbulento
a correlação proposta por Torrance (Equação 2.68) subestima todos
valores apresentados anteriormente.
Para fluidos dilatantes, apresentam-se divergências em toda a faixa
do número de Reynolds, as quais aumentam com o aumento do nível
de turbulência e aumento do índice de comportamento do escoamento.
Por sua vez, a correlação de Torrance superestima os valores de fator
de atrito na região totalmente turbulenta.
No caso da equação de Szilas et al. (Equação 2.69), para n = 0,4, os
valores estimados foram muitos maiores, resultado que foi comentado
por Kawase et al. (1994), ilustra-se também um aumento do f com
a diminuição de n, assunto contraditório já que, a pseudoplasticidade
produz uma diminuição do valor do fator de atrito.
Assim, o fator de atrito de fluidos lei da potência em escoamento
turbulento, em tubulações rugosas, é diretamente proporcional à rugo-