Escoamento de fluídos não newtonianos

40 2 Revisão Bibliográfica
Válvula borboleta (aberta)
k f = 761
ReMR
(2.90)
A Equação 2.90 é aplicável na faixa 6 ≤ ReMR ≤ 382 apresentando
um r 2 = 0,985.
Válvula globo(aberta)
k f = 510
Re 0,73
(2.91)
MR
A Equação 2.91 é aplicável na faixa 6 ≤ ReMR ≤ 112 apresentando
um r2 = 0,975.
Valores semelhantes foram obtidos por Edwards et al. (1985). Enquanto
os valores estimados pela Equação 2.91 e a equação proposta
por Banerjee et al. (1994) também admitem valorem próximos (para
valores de ReMR > 100, onde o k f alcança o valor numérico constante
igual a 15).
Para uma curvatura de 90o , tem-se
k f = 1193
ReMR
(2.92)
A Equação 2.92 é aplicável na faixa 6 ≤ ReMR ≤ 646 apresentando
um r2 = 0,987.
As perdas localizadas, considerando o acessório como uma peça
reta com a mesma queda de pressão que esse acessório, são definidas
pelo método do comprimento equivalente. Embora esse método só tenha
sido aplicado em escoamento turbulento, no estudo de Martínez e
García (2001) se apresentou para o caso laminar, onde os valores do
comprimento equivalente são baseados em uma regressão linear inversa
de k f v/s ReMR.
Os valores do comprimento equivalente para o caso das válvulas e
uniões são apresentados na Tabela 2.6.
No caso da válvula borboleta, o valor de
L
D é quatro vezes me-
eq
nor que o valor apresentado por Crane (1982) para válvulas similares,
de diâmetro entre 0,05 m e 0,2 m, em escoamento turbulento. Entretanto
o valor de
L
D para válvula globo é 24 vezes menor que o valor
eq
apresentado por Crane (1982). No caso da união de 90o , o valor de
Crane (1982) é aproximadamente o dobro.
Os autores recomendam a utilização dos valores
L
D para cálcu-
eq
los rápidos dos acessórios estudados. Também recomendaram o uso do