Escoamento de fluídos não newtonianos

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de atrito
1
√ f =
4
n0,75
log ReMR f 1− n
2 −
0,4
n1,2
(2.31)
Foram analisados os casos especiais do fluido newtoniano (n = 1)
e do fluido totalmente pseudoplástico (n = 0). Para o caso newtoniano
os valores de An, Bn e Cn da Equação 2.30 correspondem aos valores
numéricos da Equação 2.29.
Para fluidos newtonianos em escoamento laminar, o perfil de velocidade
é parabólico. Para fluidos não newtonianos, à medida que o
índice de comportamento do escoamento diminui, esse perfil começa a
aplanar-se até chegar a ser totalmente plano para n = 0. Nesse caso,
não existe distinção entre os perfis de velocidade do escoamento laminar
e turbulento.
De acordo com as Equações 2.30 e 2.31, a inclinação da linha reta
do gráfico 1/ f v/s log ReMR f 1−n/2 fornece o valor de An para cada
valor de n. Quando n = 0
An(0) = ∞ (2.32)
Considerando Cn a intercepção com o eixo 1/ f , resulta
Cn(0) = −∞ (2.33)
Dodge e Metzner observaram, através do perfil de velocidade de
escoamento turbulento, que o termo An nunca é negativo e concluíram
que para um fluido totalmente pseudoplástico
lim
n→0 (nAn) = 0 (2.34)
Apesar de An(0) = ∞. Provavelmente, An alcança o valor infinito
mais devagar que n alcance o valor zero.
No outro extremo, quando n aumenta sem limite concluíram que
lim
n→∞ (An) = 0 (2.35)
Como enunciando anteriormente, quando n diminui, o perfil de velocidade
em escoamento turbulento começa a aplanar-se. Assim, o valor
de nAn diminui conforme n diminui. A partir dos dados experimentais