Escoamento de fluídos não newtonianos

2.4 Fator de atrito para fluidos não newtonianos: lei da potência 13
comportamento reológico. O critério definido é o seguinte
ReMR < (ReMR) crítico
(2.21)
onde (ReMR) crítico é o número de Reynolds generalizado crítico.
Alguns dos critérios desenvolvidos para fluidos lei da potência são
apresentados a seguir,
Ryan e Johnson (1959) apresentaram a seguinte definição do número
de Reynolds generalizado crítico
(ReMR) crítico
2+n
6464 n(2 + n)( 1+n)
=
(1 + 3n) 2
(2.22)
O critério anterior foi desenvolvido para fluidos lei da potência
(RYAN; JOHNSON, 1959 apud CHHABRA; RICHARDSON, 1999).
A mesma expressão foi obtida quatro anos depois por Hanks (1963).
Nesse caso, o valor do (ReMR) crítico aumenta desde 1600 para n = 0,1
até alcançar o ponto máximo em (ReMR) crítico = 2400 próximo a n = 0,4.
Para o caso de n = 1, obtém-se (ReMR) crítico = 2100 de acordo com a
Equação 2.10 (HANKS, 1963 apud STEFFE, 1996).
Valores mais elevados de (ReMR) crítico são observados para 0 < n <
0,6 conforme a equação apresentada por Mishra e Tripati (1973),
(ReMR) crítico
= 2100(2 + 4n)(5n + 3)
3(1 + 3n) 2
(2.23)
A equação anterior prevê uma diminuição paulatina dos valores
de Reynolds generalizado crítico entre (ReMR) crítico = 3480 para n = 0,1
e (ReMR) crítico = 2357 para n = 0,6 (MISHRA; TRIPATI, 1973 apud
STEFFE, 1996).
Para valores de 0,65 < n < 1, as equações introduzidas por Ryan
e Johnson (1959), Hanks (1963) e Mishra e Tripati (1973) apresentam
valores de (ReMR) crítico similares.
Uma expressão mais simples foi desenvolvida por Darby (2001b),
como segue
(ReMR) crítico = 2100 + 875(1 − n) (2.24)
Os valores de (ReMR) crítico variam entre 2888 para n = 0,1 e 2100
para n = 1 (DARBY, 2001b apud STEFFE; DAUBERT, 2006).
Segundo Chhabra e Richardson (1999), têm sido observadas por
Dodge e Metzner (1959) condições de escoamento laminar para ReMR ≈