fundamentos do eletromagnetismo - Minerva.ufpel.tche.br
fundamentos do eletromagnetismo - Minerva.ufpel.tche.br
fundamentos do eletromagnetismo - Minerva.ufpel.tche.br
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Máquinas e Transforma<strong>do</strong>res Elétricos Eurico G. de Castro Neves e Rubi Münchow<<strong>br</strong> />
Observe-se que esta regra se aplica a cargas positivas; em caso de cargas negativas devese<<strong>br</strong> />
inverter o senti<strong>do</strong> obti<strong>do</strong>.<<strong>br</strong> />
1.3. AÇÃO DE CAMPO MAGNÉTICO SOBRE CONDUTOR PERCORRIDO POR<<strong>br</strong> />
CORRENTE ELÉTRICA<<strong>br</strong> />
Se uma carga elétrica em movimento é afetada por campos magnéticos, parece<<strong>br</strong> />
claro que um condutor percorri<strong>do</strong> por corrente elétrica (que é carga em movimento)<<strong>br</strong> />
também o será.<<strong>br</strong> />
(a) (b)<<strong>br</strong> />
Figura 1.4 - (a) Ação <strong>do</strong> campo magnético so<strong>br</strong>e um condutor que transporta corrente<<strong>br</strong> />
elétrica; (b) regra da mão direita.<<strong>br</strong> />
Na Fig. 1.4a é mostrada uma porção de fio condutor, com comprimento l, imerso<<strong>br</strong> />
em um campo magnético de indução B (constante e sain<strong>do</strong> da página) e conduzin<strong>do</strong> uma<<strong>br</strong> />
corrente i (senti<strong>do</strong> indica<strong>do</strong> na figura). Desde que a corrente convencional é constituída<<strong>br</strong> />
por cargas q positivas, cada uma delas sofrerá a ação de uma força (dada pela Eq. 1.3)<<strong>br</strong> />
<<strong>br</strong> />
F qv B<<strong>br</strong> />
que no desenho aponta para cima. Nesta equação, v é a velocidade média das cargas<<strong>br</strong> />
porta<strong>do</strong>ras da corrente, poden<strong>do</strong> ser expressa por<<strong>br</strong> />
l<<strong>br</strong> />
v <<strong>br</strong> />
t<<strong>br</strong> />
onde t é o tempo gasto por uma carga para percorrer<<strong>br</strong> />
<<strong>br</strong> />
a distância l. Então<<strong>br</strong> />
<<strong>br</strong> />
F q l<<strong>br</strong> />
t B <<strong>br</strong> />
onde l é o vetor comprimento, sempre tangente ao condutor em cada ponto deste e<<strong>br</strong> />
apontan<strong>do</strong> no mesmo senti<strong>do</strong> da corrente no ponto considera<strong>do</strong>. Lem<strong>br</strong>an<strong>do</strong> que a razão<<strong>br</strong> />
entre carga elétrica q e o tempo t fornece a corrente elétrica i<<strong>br</strong> />
<<strong>br</strong> />
F il B<<strong>br</strong> />
(1.5)<<strong>br</strong> />
O módulo desta força é da<strong>do</strong> por<<strong>br</strong> />
F ilBsen<<strong>br</strong> />
(1.6)<<strong>br</strong> />
4